Термоиндуцированные механизмы записи динамических голограмм в гетерогенных средах

• Автор: Иванов, Валерий Иванович
• Шифр специальности: 01.04.05
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2006
• Место защиты: Хабаровск
• Количество страниц: 314 с. : ил.

ГЛАВА 1. ТЕРМОИНДУЦИРОВАННЫЕ МЕХАНИЗМЫ ЗАПИСИ

ДИНАМИЧЕСКИХ ГОЛОГРАММ

1.1. Методы и схемы исследования сред для динамической голографии

1.1.1. Четырехволновое смешение излучения в среде с кубичной нелинейностью

1.1.2. Динамические голограммы на отражающей поверхности

1.1.3. Четырехволновое смешение поверхностных электромагнитных

волн

1.1.4. Самовоздействие излучения

1.1.5. Эффективность записи динамических голограмм

1.2. Тепловая нелинейность однокомпонентных сред

1.3. Термодиффузионный механизм нелинейности многокомпонентных сред

1.4. Термоиндуцированный фазовый переход полупроводник-металл
1.4.1. Фазовый переход в диоксиде ванадия У02
1.4.2. Оптические свойства пленок У02
1.4.3. Композитные среды с наночастицами диоксида ванадия
1.5. Рельефные динамические голограммы
ГЛАВА 2. КОНЦЕНТРАЦИОННЫЕ МЕХАНИЗМЫ ТЕРМОИНДУЦИРОВАННОЙ
НЕЛИНЕЙНОСТИ МНОГОКОМПОНЕНТНЫХ СРЕД
2.1. Самовоздействие излучения в двухкомпонентной среде
2.2. Кубичная нелинейность
2.3. Термодиффузионный механизм нелинейного поглощения двухкомпонентной среды
2.3.1. Просветление среды гауссовым пучком излучения
2.3.2. Экспериментальное исследование просветления двухкомпонентной среды

2.3.3. Амплитудные динамические голограммы
2.4. Термодиффузионная и электрострикдионная нелинейности
в микрогетерогенной среде
2.4.1. Электрострикционная нелинейность
2.4.2. Самовоздействие излучения в микрогетерогенной среде
2.4.3. Микрогетерогенная среда с электрострикционной и термодиффузионной нелинейностями
2.5. Термокапиллярная нелинейность пузырьковой жидкости
ГЛАВА 3. НЕЛИНЕЙНЫЕ СРЕДЫ С ТЕРМОИНДУЦИРОВАННЫМ ФАЗОВЫМ
ПЕРЕХОДОМ
3.1. Фазовый переход полупроводник-металл в диоксиде ванадия
3.1.1. Экспериментальное исследование нелинейно-оптических
свойств окиснованадиевых пленок
3.2. Голографическая чувствительная пленок У02
3.3. Нестационарные режимы нелинейного отражения ИК-излучения
3.4. Четырехволновое смешение поверхностных электромагнитных волн на границе раздела двуокись ванадия-диэлектрик
3.5. Фотоиндуцированное изменения оптических констант в халькогенидных стеклообразных полупроводниках
ГЛАВА 4. ДИНАМИЧЕСКИЕ РЕЛЬЕФНЫЕ ГОЛОГРАММЫ
4.1. Рельефные голограммы в среде с фазовым переходом
4.2. Экспериментальное исследование ОВФ ИК излучения в пленках атмосферного льда
4.2.1. Схема экспериментальной установки
4.2.2. Механизм формирования рельефной пленки льда
4.3. Термодеформационный механизм образования рельефа в тонких полимерных пленках
4.4. Модель тонкослойной микропористой среды для рельефной динамической голографии

ГЛАВА 5. ФОТО- И ТЕРМОЭДС В ГЕТЕРОСТРУКТУРЕ
МЕТАЛЛ-СЕГНЕТОЭЛЕКТРИК-МЕТАЛЛ
5.1. Механизмы фото- и термоэлектрического отклика
в пироэлектриках
5.1.1. Пироэлектрический эффект
5.1.2. Динамический пироотклик
5.1.3. Релаксационные токи
5.1.4. Фотогальванический эффект
5.2. Термостимулированная ЭДС в легированных кристаллах ниобата лития
5.2.1. Экспериментальная установка
5.2.2. Экспериментальное исследование термоэдс в кристаллах ниобата лития
5.2.3. Электретная модель явления
5.3. Экспериментальное исследование фотоэдс
5.4. Приемник излучения
ГЛАВА 6. ХАРАКТЕРИСТИКИ ОВФ-ЗЕРКАЛ НА ОСНОВЕ СРЕД С ТЕПЛОВОЙ
НЕЛИНЕЙНОСТЬЮ
6.1. Четырехволновое смешение излучения
6.2. ОВФ отражающей поверхностью
6.3. Влияние теплового самовоздействия излучения на характеристики ОВФ-зеркала
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

милликельвин), и короткому времени установления равновесия (миллисекунды), а также одновременность измерения всех коэффициентов переноса в одном эксперименте.
Экспериментальная установка включает стандартную голографическую схему с аргоновым лазером для записи решетки и гелий-неоновым лазером для считывания (Рис. 1.8). Для повышения отношения сигнал-шум используется гетеродинная схема регистрации сигнала. Точность поддержания температуры (0,1 °К) достигается помещением ячейки в термостат. Результаты экспериментальных исследований некоторых смесей методом ТВРР приведены на Рис. 1.9. Мощность записывающего излучения составляла 30-40 мВт.
Благодаря возможности формирования решетки с малым периодом в несколько мкм (и, соответственно температурной решетки в несколько микрокельвин), метод ТВРР очень удобен для критических смесей. Первые систематические измерение коэффициента Соре этим методом представлены в недавних работах [50-54]. Температура образца при измерениях была на 1.2 К выше критической. На Рис. 1.10 показан коэффициент Соре, определенный методом ТВРР в сравнении с его величиной, рассчитанной по экспериментальным данным работы [22].
фотоРис. 1.8. Схема экспериментальной установки [50]