Силы осцилляторов электронных переходов между ридберговскими состояниями эксимерных молекул NeH и ArH

• Автор: Алчеев, Павел Геннадьевич
• Шифр специальности: 01.04.05
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2004
• Место защиты: Воронеж
• Количество страниц: 100 с. : ил.

Общая характеристика работы
Актуальность проблемы и современное состояние исследований
Цели и задачи диссертации
Научная новизна и значимость работы
Основные положения, выносимые на защиту
Практическая значимость и апробация результатов работы
Структура и общий план работы
Полуфеноменологические аналитические методы расчета диполь-ных матричных элементов для ридберговских состояний атомов и молекул
1 Основная модель: ридберговский электрон в кулон-дипольном
поле
1.1 Учет молекулярной симметрии: /-перемешивание и нецелый квазимомент в угловых функциях
1.2 Радиальные функции и энергии связанных состояний
2 Радиальные матричные элементы электронных переходов
2.1 Модельный потенциал (МР) Саймонса
2.2 Метод квантового дефекта (СЩ)
2.3 УКВ (ДЭТ метод Давыдкина-Зона (Бг)

3 Расчеты сил осцилляторов для ридберговских переходов эксимерных молекул
3.1 Результаты для КеН
3.2 Результаты для АгН
Заключение
Литература

Общая характеристика работы
Актуальность проблемы и современное состояние исследований
Ридберговскими состояниями атомов и молекул принято называть высоковозбужденные электронные состояния, которые с хорошей точностью можно считать водородоподобными. С точки зрения теоретической физики, ридберговские состояния весьма интересны, поскольку позволяют понять и до конца рассчитать многие важные процессы, возникающие при взаимодействии атомов и молекул с внешними полями, не осложненные многочастичными эффектами, характерными для основных и низ-колежащих состояний этих систем. Именно по этой причине целый ряд теоретических результатов, полученных в рамках упрощенных, модельных представлений об атомах и молекулах задолго до “ридберговской эпохи”, оказались применимыми для ридберговских состояний после того, как эти состояния стали исследоваться в лабораторных условиях.
На начальном этапе интерес к ридберговским состояниям стимулировался, в основном, астрофизическими приложениями. Именно в астрофизических условиях, в силу малой плотности среды, эти состояния возникают и живут, испытывая на себе воздействие радиации и квази-статических внешних полей. Несмотря на то, что 95% межзвездных газов приходится на водород и гелий, в звездах и атмосферах планет и комет встречается достаточно много химических соединений элементов

несферичности молекулярного остова весьма значительна.
Таблица 3.1: Значение угловых (^-факторов для различных переходов в зависимости от дипольного момента остова
Переход Дипольный момент остова а, а. е.
0 [37] 0.2 0.4 0.6 1.0 1.5 2.0 2
Е(в) Е(в) 0 0.017 0.062 0.119 0.232 0.337 0.409 0
2(з) *+ 2(р) 1/3 0.321 0.290 0.251 0.182 0.128 0.099 0
2(в) П(р) 2/3 0.660 0.641 0.616 0.563 0.510 0.470 0
Е(в) о Е(а) 0 0.001 0.003 0.005 0.009 0.009 0.007 0
е(з) -» п(а) 0 0.001 0.004 0.008 0.014 0.016 0.015 0
2(р) о 2(р) 0 0.006 0.020 0.034 0.043 0.027 0.007 0
2(Р)ВД 4/15 0.266 0.265 0.264 0.264 0.263 0.255 0
2(р) -> П(р) 0 0.007 0.025 0.050 0.102 0.154 0.191 0
2(р) -> П(<1) 2/5 0.400 0.399 0.399 0.403 0.416 0.428 0
П(р) -> Е(з) 1/3 0.330 0.320 0.308 0.282 0.255 0.235 0
П(Р) -» Е(р) 0 0.003 0.013 0.025 0.051 0.077 0.095 0
П(р) П(р) 0 0.003 0.013 0.028 0.072 0.146 0.227 0
П(р) -> ВД 1/15 0.066 0.065 0.063 0.057 0.048 0.037 0
П(р) П(с1) 2/5 0.398 0.394 0.386 0.366 0.329 0.292 0
п(Р)+* а (а) 4/5 0.799 0.796 0.792 0.778 0.756 0.731 0
2(а) ++ п(Р) 2/15 0.133 0.130 0.126 0.115 0.096 0.075 0
п(а) -> Е(Р) 1/5 0.200 0.199 0.199 0.202 0.208 0.214 0
Зависимость некоторых сил осцилляторов от дипольного момента дана на рисунке 3.1.
Как видно из таблицы 3.1 и результатов расчетов, СО запрещенных переходов гораздо сильнее зависят от дипольного момента, чем СО “разрешенных” переходов. Этот факт можно наглядно продемонстрировать для малых (1, когда С} {ас ними и СО) пропорциональны с?2 (см. (1.9)).