Многоканальная теория квантового дефекта для полярных молекул

• Автор: Елфимов, Сергей Викторович
• Шифр специальности: 01.04.05
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2014
• Место защиты: Воронеж
• Количество страниц: 95 с. : ил.

Оглавление
Список сокращений и условных обозначений
Введение
Обзор литературы
Глава 1. Прямое приближение Ворна-Оппенгеймера
1.1. Эффективный гамильтониан
1.2. Общий формализм
1.3. Результаты для молекулы БО
1.4. Магнитное диполь-дипольное взаимодействие
1.5. Выводы к первой главе
Глава 2. Обратное приближение Борна-Оппенгеймера
2.1. Общий формализм
2.2. Результаты для молекулы Б О
2.3. Влияние остовного ш-удвоения на ридберговские состояния
2.4. Выводы к второй главе
Глава 3. Построение волновых функций с использованием техники МС^БТ
3.1. Общие формализм
3.2. Оценка точности
3.3. Обсуждение результатов для молекулы БО
3.4. Выводы к третьей главе
Заключение
Приложение А. Кулоновские функции

Приложение Б. Матрица перехода между угловыми функциями ВО и 1ВО
Список литературы

Список сокращений и условных обозначений
ВО — приближение Борна-Оппснгеймера "Born-Oppenheimer"
IBO — обратное приближение Ворна-Оппенгеймера "inverse Born-Oppenheimer"
MQDT многоканальная теория квантового дефекта "rnultichanncl quantum dcfcct, thoery"
MND — сшивание с ближним диполем "matching with near dipole
MFD — сшивание с дальним диполем "matching with far dipole"
d — дипольный момент молекулярного остова
В — врашательная постоянная молекулярного остова
гм — оптимальный радиус сшивания
п главное квантовое число
1 — орбитальное момент
т — проекция орбитального момента
и — эффективное главное квантовое число
I — эффективное орбитальный момент
V —- квантовый дефект
J — полный момент молекулы
L+ — суммарный орбитальный момент электронов остова
5+ — суммарный спиновый момент электронов остова
3 — полный момент остова
п углы Эйлера
м — проекция J на лабораторную ось
Л — проекция J на молекулярную ось
D — функций Вигнера
А — постоянная разделения
Y — сферические гармоники
Y — диполь-сферические функции

і/ = » Г у ! .V 1 1 { _ Г-Ч
Рис. 2.2. Zj^0 как функция в,р для J = у == З, М = 2, ш = 1, I = 1, П = {7г/2, тг/4,7г/2} и (І = 0,1,3,6 ат.сд. Как можно видеть, влияние остовного дипольного момента приводит к смещению распределения электронной плотности, в связи с появлением силы, действующей на электрон в направлении дипольного момента.