Доставка любой диссертации в формате PDF и WORD за 499 руб. на e-mail - 20 мин. 800 000 наименований диссертаций и авторефератов. Все авторефераты диссертаций - БЕСПЛАТНО
Боровой, Анатолий Георгиевич
01.04.05
Докторская
1983
Томск
367 c. : ил.
Стоимость:
499 руб.
ГЛАВА I . МНОГОКРАТНОЕ РАССЕЯНИЕ КОРОТКИХ ВОЛН НА СИСТЕМЕ СТАТИСТИЧЕСКИ НЕЗАВИСИМЫХ РАССЕИВАТЕЛЕЙ
§ I. Распространение волнового поля и его квадратичных
величин в свободном пространстве
1.1. Уравнения Максвелла, Гельмгольца, параболическое и приближение прямых лучей
1.2. Распространение функции когерентности и функции Вигнера в свободном пространстве
§ 2. Рассеяние волнового поля на отдельном рассеивателе
2.1. Общие соотношения
2.2. Тенеобразующее и преломленное поле при рассеянии волн на больших рассеивателях
§ 3. Общие соотношения теории многократного рассеяния
3.1. Операторные соотношения
3.2. Тенеобразующее и преломленное поле при многократном рассеянии
§ 4. Среднее поле
4.1. Многократное рассеяние на малых рассеивателях
4.2. Многократное рассеяние на больших рассеивателях
4.3. Уравнение Дайсона в оптике рассеивающих сред
§. 5. Средние квадратичные величины поля
5.1. Средняя лучевая интенсивность при многократном рассеянии на малых рассеивателях
5.2. Средняя лучевая интенсивность в приближении геометрической оптики
5.3. Функция когерентности, функция Вигнера и средняя лучевая интенсивность при многократном рассеянии волн на больших рассеивателях
5.4. Уравнение Бете-Солпитера в оптике рассеивающих сред
Основные результаты
Глава II . МНОГОКРАТНОЕ РАССЕЯНИЕ КОРОТКИХ ВОЛН НА
СИСТЕМЕ КОРРЕЛИРОВАННЫХ РАССЕИВАТЕЛЕЙ
§ I. Прохождение волн через монослой коррелированных
рассеивателей
1.1. Корреляционные функции статистической механики НО
1.2. Оптические характеристики рассеивающей среды в приближении однократного рассеяния волн
1.3. Прохождение волн через монослой больших коррелированных рассеивателей
1.4. Графическое представление задачи рассеяния
волн на монослое больших рассеивателей
1.5. Оптические характеристики монослоя больших коррелированных рассеивателей
1.6. Экспериментальные измерения оптических характеристик монослоя больших рассеивателей
§ 2. Многократное рассеяние волн в протяженных средах с
коррелированными рассеивателями
2.1. Многократное рассеяние на больших рассеивателях
2.2. Оптические характеристики сред со слабыми корреляциями рассеивателей
2.3. Модель распространения излучения в средах с большой плотностью упаковки
Основные результаты
Глава III . СТАТИСТИКА ПОЛЕЙ И СПЕКЛОВ ПРИ МНОГОКРАТНОМ РАССЕЯНИИ ВОЛН НА ДИСКРЕТНЫХ
РАССЕИВАТЕЛЯХ
§ I. Статистика волнового поля при распространении в системе больших оптически мягких рассеивателей
1.1. Статистика комплексной фазы
1.2. Статистика поля и интенсивности
§ 2. Статистика волнового поля при распространении в системе больших оптически жестких рассеивателей
2.1. Статистика тенеобразующего поля
2.2. Корреляционная функция поля системы изотропных источников и флуктуации преломленного поля
2.3. Модель флуктуаций оптических сигналов в средах
с большими оптически жесткими рассеивателями
§ 3. Гауссовы поля при однократном рассеянии волн на системе дискретных рассеивателей
3.1. Статистика комплексных полей
3.2. Статистика рассеянного поля
3.3. Статистические характеристики гауссовых полей
§ 4. О статистике интенсивности при некогерентном однократном рассеянии
§ 5. Статистика поля при многократном рассеянии излучения посредством сферических волн
5.1. Операторное уравнение для четвертого момента
к' - волновой вектор в направлении рассеяния к'-кг/г
Рассеянное поле имеет вид сферической волны уже не с расстояний г »а , как в случае малых частиц, а с больших расстояний: г » ко'2 . Область г» ка2 называется фраунгоферовой или волновой зоной, область г« ка2 - ближней зоной и к С/2 - френелевой зоной.
Б общем случае легко показать, что Т - матрица в импульсном представлении Т(Р,р') с точностью до постоянного множителя совпадает с амплитудой рассеяния при //?/- /р'!=к •
дифференциальным сечением рассеяния. Сечение рассеяния полуПри отсутствии поглощения излучения в рассеивателе поток энергии через любую замкнутую поверхность, охватывающую рассеиватель, равен нулю. При поглощении излучения поток будет отличным от нуля, при соответствующей нормировке он будет равен сечению поглощения . Сечение ослабления или
экстинции определяется как сумма указанных сечений:
Сечение ослабления определяет уменьшение потока энергии изчаем интегрированием величины //(к, к ’)/1 по направлениям рассеяния £2 - Г /г :
<г = *сг„.
(к)
Название работы | Автор | Дата защиты |
---|---|---|
Исследование широкозонных халькогенидных кристаллов для параметрических генераторов света среднего ИК диапазона | Тяжев, Алексей Владимирович | 2012 |
Дистанционный газоанализ атмосферы с использованием многоволновых ИК-лазеров | Яковлев, Семен Владимирович | 2013 |
Спектральная фильтрация интерферометром Фабри-Перо лидарных откликов вращательного комбинационного рассеяния света | Сериков, Илья Борисович | 2005 |