Динамические поляризуемости атомов в теории квантового дефекта

• Автор: Кретинин, Игорь Юрьевич
• Шифр специальности: 01.04.05
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2005
• Место защиты: Воронеж
• Количество страниц: 100 с. : ил.

Общая характеристика работы
Актуальность проблемы
Современное состояние исследований
Цели и задачи диссертации
Научная новизна и значимость работы
Основные положения, выносимые на защиту
Практическая значимость и апробация результатов работы
Структура и общий план работы
1 Функция Грина в методе квантового дефекта (КДФГ)
1.1 Общий формализм
1.1.1 КДФГ для Е >
1.1.2 Квантовый дефект и фазовый сдвиг
1.1.3 КДФГ для Е < 0 и волновая функция связанного
состояния
1.2 Модифицированная КДФГ и динамическая поляризуемость
2 Вычисление скалярных динамических поляризуемостей основных состояний атомов
2.1 Литий, натрий и калий
2.2 Бериллий, магний и кальций
2.3 Кремний, фосфор, сера и кислород

2.4 Алюминий, германий, углерод, азот
и фтор
2.5 Гелий, неон, аргон, криптон и ксенон
3 Вычисление скалярных и тензорных поляризуемостей низковозбужденных состояний атомов
3.1 2Х3, 233, 2ХР и 23Р состояния гелия
3.2 2ХР и 23Р состояния бериллия, 33Р состояние магния и 43Р
состояние кальция
4 Учет тонкой структуры спектров
4.1 х30 состояния атомов благородных газов
4.2 4РJ состояния атомов Р, С1 и Вг
Заключение
Литература

Общая характеристика работы Актуальность проблемы
Многие эффекты, связанные с взаимодействием атомов с внешним электрическим полем или с другими частицами (атомы, ионы) вследствие индуцируемых электрических дипольных (мультипольных) моментов, определяются их динамическими дипольными (мультипольными) поляризуемостями. К примеру, квадратичный эффект Штарка в постоянном поле [1, 2] определяется статической диполыгой поляризуемостью. Многие явления в переменном поле, такие как динамический эффект Штарка [2], рефракция, релеевское и комбинационное рассеяние [3, 4], определяются динамической поляризуемостью а(и>), где ш есть частота оптического поля. Дисперсионное взаимодействие атомов выражается через а(кс) каждого атома по формуле Казимира-Полдера [5]. Для молекул динамическая поляризуемость определяет несколько эффектов в сильных переменных полях. Например, динамический квадратичный! эффект Штарка приводит как к изменению равновесной геометрии молекулы [6], так и к стабилизации геометрии молекулы [7, 8, 9].
Вычисление поляризуемостей возбужденных состояний атомов необходимо в физике газовых лазеров и физике плазмы; поляризуемости возбужденных состояний атомов играют роль в экспериментах по рассеянию электронов (процессы образования отрицательных ионов и эффекты открытия каналов рассмотрены в [10]); для компенсации изменения

Frequency, a.u.
Рис. 3.7: Скалярная поляризуемость 2*Р состояния Be: наш расчет (линия) и работа [55] (точки). Резонансы соответствуют переходам (2s2p)!Р—>(2s3s)1S, (2s2p)1P^(2p2)1D и (2s2p)1P-^(2s3d)1D.
Frequency, a.u.
Рис. 3.8: Тензорная поляризуемость 2ХР состояния Be: наш расчет (линия) и работа [55] (точки). Резонансы соответствуют переходам (2s2p)1P-^(2s3s)1S, (2s2p)1P^(2p2)1D и (2s2p)1P^(2s3d)1D.