Динамика генерации твердотельного кольцевого чип-лазера с оптической невзаимностью, созданной магнитным полем

• Автор: Аулова, Татьяна Викторовна
• Шифр специальности: 01.04.05
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2014
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 109 с. : ил.

Оглавление

Оглавление
Введение
Глава I

Динамика излучения автономного ТКЛ (обзор литературы)

1. Твердотельный кольцевой лазер

2. Теоретические модели ТКЛ

3. Режимы генерации автономных твердотельных кольцевых лазеров

3.1. Автомодуляционный режим генерации первого рода

3.2. Режим бегущей волны (однонаправленной генерации)

3.3. Режим биений
3.4. Квазипериодические и хаотические режимы генерации
3.5. Автомодуляционный режим второго рода
4. Управление режимами генерации в автономных ТКЛ
4.1. Управление режимами генерации в ТКЛ на дискретных элементах
4.1.1. Изменение параметров лазера
4.1.2. Ослабление конкуренции встречных волн
4.2. Управление режимами генерации монолитных чип-лазеров
4.2.1. Влияние магнитного поля на кольцевой чип-лазер
4.2.2. Управление параметрами чип-лазера
Оглавление З
Глава II
Влияние температуры моноблока и магнитного поля на параметры кольцевого чип-лазера и частоту автомодуляционных колебаний
1. Экспериментальная установка
2. Влияние температуры моноблока на соотношение коэффициентов связи
встречных волн через обратное рассеяние
3. Неизохронность автомодуляционных колебаний (экспериментальные
результаты)
4. Оценка величины фактора ампллитудно-фазовой связи
5. Влияние постоянного магнитного поля на автомодуляционные
колебания в ТКЛ
Выводы к главе II
Глава III
Управление режимами генерации кольцевого чип-лазера при
воздействии неоднородным магнитным полем
1. Экспериментальная установка
2. Результаты экспериментальных исследований
3.1. Режимы однонаправленной генерации
3.2. Режим динамического хаоса
3.3. Синфазный автомодуляционный режим генерации
3.4. Режим автомодуляционных колебаний встречных волн с
Оглавление

противофазной низкочастотной огибающей
3.5. Режим биений с равными средними значениями
интенсивностей встречных волн
Выводы к главе III
Глава VI
Параметрическое возбуяедение релаксационных колебаний на субгармонике внешнего модулирующего сигнала
1. Экспериментальная установка
2. Режимы однонаправленной генерации
3. Режимы двунаправленной генерации
Выводы к главе IV
Заключение
Список литературы
Обзор литературы: твердотельные кольцевые лазеры

следовательно, амплитудная и частотная невзаимности). При этом в ТКЛ наблюдался как режим синхронизации встречных волн, так и автомодуляционный режим генерации.
Заметим, что в этих работах изменение настроек резонатора оказывало существенное влияние на обратную связь встречных волн, ввиду того, что для исследований выбирались активные элементы с просветленными и
брюстеровскими торцами. Если же выбирать активный элемент с
непросветленными торцами, то обратная связь встречных волн будет сильная, в работах [57,85,86] при таком выборе активного элемента наблюдался устойчивый режим стоячей волны. Он оставался устойчивым несмотря на изменения связи встречных волн за счёт изменения настройки резонатора или введения дополнительного зеркала. В работе [46] показано, что режимы с неравными интенсивностями встречных волн могут возникать как при использовании дополнительного обратного зеркала, так и без него (использование дополнительного зеркала приводит к возникновению связи встречных волн с сильно отличающимися модулями коэффициентов обратной связи).
Стоит отметить работы [26,60], в которых был проведен теоретический анализ влияния частотной и амплитудной невзаимности резонатора на
динамику генерации ТКЛ. В работе [26] проведено всестороннее исследование влияния частотной невзаимности на режимы генерации вращающегося твердотельного кольцевого лазера. В этой работе была получена Х-образная зависимость средних значений интенсивностей встречных волн от величины частотной невзаимности резонатора (скорости вращения лазера). Полученные результаты (подтверждённые экспериментами) показали, что при изменении частотной невзаимности резонатора можно получить как режимы с равными средними интенсивностями встречных волн, так и режимы однонаправленной генерации. При наличии как частотной, так и амплитудной невзаимностей вместо Х-образной характеристики во зникают петлеобразные характеристики: с
ростом невзаимности однонаправленная генерация лазера переключается с одного направления на другое, проходя при этом область двунаправленной