Двухчастичные взаимодействия в субнаноструктурных и наноструктурных оптических объектах и оптические размерные резонансы

• Автор: Идиатуллов, Тимур Тофикович
• Шифр специальности: 01.04.05
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2001
• Место защиты: Ульяновск
• Количество страниц: 110 с. : ил

Содержание
Введение

Глава 1. Долгоживущий атом позитрония в поле оптического лазерного излучения

1.1. Введение

1.2. Уравнения движения для фотонных и атомных операторов

1.2.1. Законы сохранения

1.2.2. Адиабатическое приближение

1.2.3. Учет вкладов в полевые уравнения, связанных с интенсивным воздействием оптических фотонов
1.3. Числа заполнения состояний атома позитрония в поле оптических и аннигиляционных фотонов
1.4. Частные решения уравнений движения для чисел заполнения атомных состояний с учетом многомодовости фотонных полей
1.4.1. Аннигиляция атома р-Рл в основном состоянии
1.5. Когерентные состояния атома позитрония
1.5.1. Интенсивность аннигиляционного процесса
1.5.2. Стационарное решение уравнений движения
1.6. Обсуждение результатов
Глава 2. Линейные оптические размерные резонансы в двухатомных наноструктурных объектах
2.1. Введение
2.2. Уравнения движения дипольных моментов
2.3. Стационарный режим возбуждения малого объекта
2.4. Оптическое поле вне малого объекта
2.5. Обсуждение результатов

Глава 3. Нелинейные оптические размерные резонансы в двухатомных наноструктурных объектах
3.1. Уравнения движения дипольных моментов и система модифицированных уравнений Блоха
3.2. Стационарное решение
3.3. Нестационарное решение при бесконечных временах релаксации .
3.4. Нелинейные оптические размерные резонансы в наноструктурном объекте составленном из двух одинаковых атомов
3.5. Нелинейные оптические размерные резонансы в наноструктурном объекте составленном из двух различных атомов
3.6. Обсуждение результатов
Глава 4. Экспериментальное обнаружение оптических размерных резонансов в димерах Аз и в а на чистых поверхностях (100) СаАз
4.1. Введение
4.2. Два взаимодействующих дипольных осциллятора на поверхности полубесконечного изотропного диэлектрика в поле непрерывного излучения
4.2.1. Погашение внешней волны на плоской поверхности с учетом двухатомного объекта на поверхности
4.3. Эффективные поляризуемости атомов двухатомного наноструктурного объекта с учетом поляризующего влияния подстилающей среды при нормальном падении света
4.4. Отражение плоской волны на резкой границе двух сред с учетом инородных атомов на границе
4.5. Спектроскопия анизотропного отражения чистых (100) поверхностей СаАэ, реконструированных мышьяком
Заключение

Библиография
Приложение. Некоторые аспекты применения теории оптических размерных резонансов в наноструктурных объектах
1. Обобщенная система уравнений движения для атомных и полевых переменных двухатомной системы в поле излучения
2. Сосредоточенная двухатомная квантовая система
3. Построение квантовых вычислительных систем
4. Оптический микроскоп ближнего поля на основе светоиндуцированных размерных резонансов взаимодействующих атомов
где, согласно формуле (54), |5,|/й = 0,269649-109 с’ .
Пусть в уравнениях (69) и (70)
А ~ 2^1 , /2 = ^52 , (71)
где 6, и 62 некоторые малые постоянные величины. Согласно выражениям (68) имеем 5, = и,, 52 = «2. Более того, предположим, что
/,=15т2т=/2. (72)
Тогда, из (70), (69) получим следующую систему уравнений:
1 8 + 1 - , М,
2г!0) 1 + М,
. • /. <г -
СО •+£: а!

^М] 1 /,,<С ^ = 4<>, (74)
2”Ч’ 1-(м,/П3)^,|/й) 8 (|Л.|Й)=
где и-главное квантовое число состояния 2. Мы учли в этих уравнениях известное соотношение (2) = (18)/пъ [26], а также следующие на-
чальные условия. Для состояния 1 в уравнении (73) начальные условия имеют вид (60), а для состояния 2 они имеют следующий вид:
(/VД)п = 0, н,(о) = -1, = 3/2, (75)
что соответствует отсутствию атома позитрония в состоянии 2 в начальный момент времени / = 0. Складывая уравнения (73) и (74), получим следующее выражение для определения величины М.:

(1 + М,)(М,- 773) “
Для выполнения этого равенства необходимо, чтобы имело место условие
М] >п
Рассмотрим также другой случай, когда начальные условия соответсвуют значениям /?0] и п02, равным 3/2. Сложим уравнения (73) и (74). Это по-