Гиперкомбинационное рассеяние света в центросимметричных кристаллах

• Автор: Денисов, Виктор Николаевич
• Шифр специальности: 01.04.05
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Троицк
• Количество страниц: 201 c. : ил

Глава I. ВОПРОСЫ ТЕОРИИ ГКР НА ОПТИЧЕСКИХ ФОНОНАХ И

ПОЛЯРИТОНАХ

§ ІД. Теория гиперкомбинационного рассеяния

света. Правила отбора в спектрах ГКР

§ 1,2. Дисперсия поляритонов и частотно-угловые спектры ГКР на поляритонах в кубических

и одноосных кристаллах

§ 1.3. Особенности поляритонного ферми-резонанса в рамках модели Аграновича-Лалова

§ 1.4. Частотная и температурная зависимости

фононного затухания

§ 1,5. Выводы

Глава II. ЭКСПЕРИМЕЗНТАЛБНАЯ МЕТОДИКА ИССЛЕДОВАНИЯ ГКР НА

ФОНОНАХ И ПОЛЯРИТОНАХ В КРИСТАЛЛАХ
§ 2.1. Оптимизация условий возбуждения и наблюдения спектров ГКР в кристаллах
2.1.1. Освещение образца и щели спектрографа
2.1.2. Требования к образцам. Ограничения, накладываемые оптическими свойствами и размерами образца на выбор фокусирующей линзы
2.1.3. Лазерный источник возбуждения спектров ГКР
2.1.4. Спектральные приборы
§2.2, Многоканальная фотоэлектрическая система регистрации на основе ЭОПа, видикона и специализированной ЭВМ

СТ&.
2.2.1. Выбор режима стробирования приемника оптического излучения
2.2.2. Состав МФСР и ее работа
§ 2.3.Электронно-оптический регистратор для исследования слабых спектров на основе щелевого диссектора и специализированной ЭВМ
2.3.1. Приемник оптического излучения
2.3.2. Конструкция ЭОР и функции основных
его узлов
2.3.3. Характеристики ЭОР: динамический диапазон, уровень шумов, фотометрическая точность
2.3.4. Особенности применения МФСР и ЭОР
§2.4. Методика исследования поляритонов в ГКР
§2.5. В ы в о д ы
Глава III. ГКР НА ОПТИЧЕСКИХ ФОНОНАХ И ПОЛЯРИТОШХ В
ЦЕНТРОСШЛМЕТРИЧНЫХ КРИСТАЛЛАХ
§3.1. Квадрупольный характер ГРР в центросимметричннх кристаллах
§3.2. ГКР на фононах в центросимметричных кристаллах
3.2.1. Щелочно-галоидные кристаллы
3.2.2. Кубический кристалл ЗгїїО 3 . . . . но
3.2.3. Одноосный центросимметричный
кристалл Ті 0 2
3.2.4. Одноосный центросимметричный:
кристалл РЬМоОд
3.2.5. Одноосный центросимметричный
кристалл СаС05
§3.3. ГКР на поляритонах в центресимметричных
кристаллах

3.3.1. ГКИІ в кубическом кристалла SrTl05
3.3.2. ГКРП в одноосном кристалле Tl02
3.3.3. Определение значений показателей преломления в Ж области методом
ГКРП в центросимметричных средах
3.3.4. Поляритон-фононный резонанс в спектрах ГКР на смешанных (А2и+Ец) -поляритонах в CqCQz,
§ 3.4. Выводы
Глава ІУ. ЭФФЕКТЫ АНГАРМОНИЗМА В ФОНОБНЫХ И ПОЛЯРИТОННЫХ СПЕКТРАХ ГКР 1ЩТР0СИШДЕТРИЧНЫХ КРИСТАЛЛОВ
§ 4.1. Поляритонный ферми-резонанс в кальците
4.1.1. Методика эксперимента
4.1.2. Ферми-резонансы в спектрах ГКР поперечных Ец-поляритонов
4.1.3. Определение констант энгармонизма и количественное сравнение теории Аграновича-Лалова с экспериментальными данными
4.1.4. Ферми-резонансы в спектрах ГКР на смешанных (A2u+Eu )-поляритонах
§ 4.2. Влияние двухчастичных состояний на ход дисперсии верхней ветви поперечных А2и-поляритонов в кристалле Tl02
§ 4.3. Частотная и температурная зависимость
затухания мягкой моды в кристалле SrTlOj
4.3.1. Введение
4.3.2. Температурные зависимости частот и ширин линий оптических мод в SrTlOj
4.3.3. Затухание мягкой моды и фононный резонанс
§ 4.4. В ы в о д ы
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

имеет вид /96
И*~Ко* Иан, (1.73) где Ж о описывает гармонические колебания в кристалле, а ангармоническое слагаемое ^ан обуславливает взаимодействие фононов друг с другом. В случае слабой ангармоничности Ж. может быть представлен следующим образом /95,96/:
+ Л-Т Ум)(0,к1,к2,к5,)4 }'")Тч,ЫадТ^"' •••
41 щ, а-74)
Ш,г
где 1/,5). V'4’.... - ангармонические потенциалы, связанные фу-рье-преобразованием с производными Ф^, , ... в разложении
потенциальной энергии Ф ; ^ =^12М)$' ^^<1 + ^ И
операторы рождения и поглощения фэнонов СО ^ . В (1.74) учтено обычное условие малости волновых векторов фононов, исследуемых с помощью оптических методов колебательной спектроскопии.
Для описания динамических свойств кристалла, в том числе и • затухания фононов, пользуются колебательной функцией Грина для гамильтониана (1.73), общий вид которой для одночастичного возбуждения представляется как

СО - С0а+1$(0))
В ангармоническом приближении диэлектрическая проницаемость кристалла определяется выражением /97
&(&>)- ■ (1-75)
<5Ссо) =<£Г©о4 X сог_Х +1 со п (со) ’ ^1«76)