Аналитические методы расчета осесимметричных электрооптических устройств

• Автор: Занадворов, Николай Петрович
• Шифр специальности: 01.04.05
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Ленинград
• Количество страниц: 119 c. : ил

Глава I. Краткий обзор литературы и постановка задачи...
Глава 2. Расчет моделей электрооптических ячеек,
допускающих гармоническое разложение электростатического потенциала
2.1. Электрооптический модулятор с электродами
в виде круглых диафрагм
2.2. ЭОМ с полубесконечными цилиндрическими электродами
Глава 3. Расчет моделей ЭОМ с конечными электродами
в приближении сильного диэлектрика
3.1. Расчет поля электрооптического затвора
с двумя электродами
3.2. Оптимизация конструкции затвора с пропусканием, близким к равномерному
3.3. Расчет поля ЭОМ с двумя парами электродов модификацией метода сшивания
3.4. Электрооптические аподизирующие диафрагмы
3.5. Электрооптическая ячейка с электродами, частично перекрывающими апертуру
Глава 4. Метод расчета поля ЭОМ с помощью потенциалов
простого и двойного слоев
4.1. Постановка задачи о поле ЭОМ с электродами,
отнесенными от поверхности

4.2. Электростатическое поле пары одинаковых конечных цилиндров
4.3. Расчет модели ЭОМ с двумя парами отнесённых кольцевых электродов
Заключение
Литература

С первых дней развития лазерной техники перед разработчиками ее стоит проблема управления параметрами лазерного излучения, в частности, задача временной и пространственной модуляции интенсивности светового пучка. Круг физических эффектов, используемых для этой цели, весьма широк. Это и вращение плоскости поляризации света в магнитном поле, и акустооптические явления; не последнее место занимает применение пассивных затворов и диафрагм. Однако наибольшее распространение в настоящее время получили устройства управления интенсивностью светового пучка, основанные на электрооптическом эффекте - ячейки Поккель-са и Керра. Такие электрооптические модуляторы света (ЭОМ) практически безынерционны, обладают высокой лучевой прочностью, просты в управлении и технологичны в изготовлении. Особой привлекательностью обладают ячейки Поккельса, действие которых основано на линейном электрооптическом эффекте; в ряде случаев (например, в оптических системах со световыми пучками большого диаметра) электрооптические затворы на продольном эффекте Поккельса является наиболее употребительными устройствами,обеспечивающими надежную развязку каскадов усиления и загаиту мсилитель-ной системы от отраженного излучения/1,2/. Эти же элементы применяются и в качестве корректоров временного профиля интенсивности пучка.
Другой важной областью использования ячеек Поккельса является применение их в качестве мягких диафрагм при аподияаши nvnica /4,5/, например, для подавления возникающих дифракционных максимумов пучка^ ответственных за появление мелкомасштабной самофокусировки. Несмотря на усложнение конструкции, преимущество

где 3^1 (у) , (*) - функции? Бесселя нечетного значка. Далее для упрощения записи формул положим, не ограничивая общности, - ЗГ
Подстановка этого разложения в (3.2) с учетом равенств
/81
Е = 4- я'пС*«;*§■) , (з.4)
и*-*
^74к„(их)^рх ^- = -^—^[(гк*1)алсЯ»£-] ) (3.5,
после перемены порядка суммирования и интегрирования приводит второе из уравнений (3.2) к виду
&*(к+%)у = / - 2 4 •
К=о к+1/2 7 К =о
Е*-» *'”(»+’/г)* ЪмЛ*),

X ' ” ■ ' " ' ь —о
(3.6)
где введено обозначение 1Р - Лаъсь'т ^ ^- • (3.7)
$т */2
Для преобразования первого и третьего уравнений из (3.2) воспользуемся известным интегральным представлением

СОЗ(**%)ь «Ш [ £&&ММг , (3.8,
I Щ г -со5^)