Высокочастотная переориентация намагниченности в ансамблях однодоменных частиц и их отклик на импульс поля

• Автор: Носов, Леонид Сергеевич
• Шифр специальности: 01.04.04
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2006
• Место защиты: Архангельск
• Количество страниц: 145 с. : ил.

® Список сокращений и обозначений
Глава 1. Ансамбли однодоменных частиц: обзор литературы
1.1. Однодоменное состояние
1.2. Ансамбли однодоменных частиц и методы их получения
1.3. Уравнение движения и эффективные магнитные поля в ансамблях однодоменных частиц
1.3.1. Обменное поле
1.3.2. Поле анизотропии и магнитоупругое поле
1.3.3. Размагничивающее поле
1.3.4. Поле диполь-дипольного взаимодействия между частицами
^ 1.4. Линейный магнитный резонанс в ансамблях однодоменных частиц
1.5. Переориентация намагниченности и нелинейный магнитный резонанс в ансамблях однодоменных частиц
1.6. Постановка задачи
Глава 2. Моделирование динамики намагниченности частиц в ансамблях
2.1. Моделирование динамики намагниченности свободных частиц

2.1.1. Уравнение движения
2.1.2. Определение эффективных полей
2.1.3. Численные методы моделирования динамики намагниченности
^ 2.2. Моделирование динамики отдельных взаимодействующих частиц
2.3. Аппроксимация ансамбля частиц сплошной средой
2.4. Моделирование динамики намагниченности ансамбля частиц
как сплошной среды
Глава 3. Динамика свободных частиц и явление высокочастотной переориентации
3.1. Уравнение движения намагниченности
3.2. Численный анализ и обсуждение результатов
3.3. Электромагнитный отклик ферромагнитной однодоменной частицы
3.4. Отклик ансамбля частиц на импульс поля
3.5. О возможности записи и считывания информации на основе ФМР
3.6. Тонкая структура порога переориентации
3.7. Выводы по главе
Глава 4. Магнитная переориентация однодоменных антиферро-магнитных частиц
4.1. Основные уравнения
4.2. Результаты численных расчетов
4.3. Особенности нелинейной динамики магнитных колебаний
4.4. Выводы к главе

Глава 5. Динамика взаимодействующих частиц: явление изменения магнитной структуры
5.1. Основные уравнения
5.2. Изменение магнитной структуры ансамблей частиц
5.3. Порог изменения магнитной структуры
5.4. Изменения отклика от ансамбля взаимодействующих частиц
5.5. Выводы по главе
Глава 6. ФМР в металл-диэлектрических плёнках
6.1. Характеристика и свойства ферромагнитных частиц в диэлектрической матрице
6.2. Аппроксимация сплошной средой и основные уравнения
6.3. Экспериментальные данные по ФМР в нанокомпозитных плёнкахЮЗ
6.4. Положение и ширина линии ФМР: теоретическое объяснение
6.5. О возможности изменения магнитной структуры металл-диэлектрических плёнок
6.6. Выводы по главе
Заключение
Литература
Авторский список

Глава 3. Динамика свободных частиц и явление высокочастотной переориентации
3.1. Уравнение движения намагниченности
Рассмотрим поведение вектора намагниченности М одной частицы. Будем считать, что частицы независимы и имеют форму сплюснутого эллипсоида вращения, ось вращения которого совпадает с одной из кристаллографических осей. Плотность магнитной энергии частицы представим в виде сум-ф мы плотностей энергии кубической анизотропии, энергии размагничивающего поля и зеемановской энергии магнитного момента частицы в переменном магнитном поле [70]:
и (га) = К ■ (т1гПу + гп2хт2 + т2т2) + К2 ■ т2хгПуГп2г--
ЪгМЙМ - М ■ Н„, (3.1)
где К,1<2 - первая и вторая константы кубической анизотропии; = ф Н ■ вт^) - внешнее переменное магнитное поле с частотой ид т = М/М
- вектор направляющих косинусов намагниченности М, М = |ЛГ|; N = diag(A(r, У2) - диагональный тензор размагничивающих факторов эллипсоида, причем Ых = Уу < Уг; оси х, у иг совпадают с главными кристаллографическими осями частицы [100], [010] и [001].
При отсутствии внешнего поля, вектор намагниченности занимает одно из двух устойчивых положений, соответствующих минимуму энергии: параллельно оси х или у. Уравнение (2.1) движения вектора намагниченности в