Влияние амплитудного и фазового профиля лазерного пучка на процессы самовоздействия

• Автор: Лебедева, Татьяна Петровна
• Шифр специальности: 01.04.04
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 151 c. : ил

Введение .... •....V. •V.’. •

Глава I. Обзор литературы .и

§ Г Л Эффекты самовоздействия света в нелинейной оптике

§ 1.2 Основные механизмы самофокусировки V.. ЛЛ’.'. 14 § Г.З Теория самофокусировки света
§ 1.4 Экспериментальное и теоретическое исследование самодефокусировки света ;.ллл. Л.Л.!.. .'.'.лл 27 § 1.5 Влияние нелинейного поглощения на процессы распространения света Л ллллл л л ЛЛ л Л ЛЛ'.

Глава II. Численные методы решения задач волновой

оптики ллл.лллллллллллллллллл*. 38 § 2.1 Краткий обзор работ по численному решению

задач самовоздействия

§ 2.2 Самофокусировка света1. Метод решения

§ 2.3 Постановка граничных условий

§ 2.4 Стационарная дефокусировка в приближении геометрической оптики. Введение вязкости V
Глава III1. Самофокусировка лазерных пучков при различных пространственных профилях падающего излучения ЛЛЛЛЛЛЛЛЛЛЛЛ Л’ЛЛЛЛЛЛ.Л 52 § 3.1 Деформация пучка в начальной стадии самофокусировки ( Рс < Ру>) л л .*

§ 3.2 Поведение гауссова пучка в режиме развитой самофокусировки лл'лллллл ллл Л'.УЛ'.'.ЩЛ'Л1»'. 60 § 3.3 Влияние формы падающего пучка на характер самофокусировки при Р0 >/-у, л л Л Л л л Л Л л Л л л л 69 § 3.4 Самофокусировка расходящихся пучков ллллл 75 Основные результаты, полученные в главе III '..л’.л.'.
Глава IV, Самодефокусировка сходящихся лазерных
пучков Л .Л ЛЛЛЛЛ ЛЛЛЛЛ .ЛЛЛЛ ЛЛЛЛЛЛ 80 § 4.1 Введение и постановка задачи л .л. ллллл. 80 § 4.2 Стационарная самодефокусировка. ЛЛЛ ЛЛЛ Л:. 82 § 4.3 Стационарная самодефокусировка;. Численный счет Л!ЛЛ' '.!Л‘Л! ЛЛЛЛЛ’.' ЛЛ*.' Л.»1 V Л'ЛЛЛЛ 84 § 4.4 Нестационарная самодефокусировка в безаберра-ционном приближении ЛЛЛЛЛЛЛЛЛЛЛ .ЛЛЛЛЛ 95 § 4.5 Нестационарная самодефокусировка-’. Численный счет ЛЛЛЛЛ ЛЛЛЛЛ ЛЛЛЛЛ ЛЛЛ л .Л ЛЛЛ 102 § 4.6 Дефокусировка света в германии
Основные результаты, полученные в главе 1У л «л Л л
Глава V. Динамика поглощения света при многофотонной
ионизации ллллллллллл.ллллЛллл.л III § 5.1 Динамика нелинейного поглощения в плоском слое ЛЛЛ.ЛЛЛЛЛЛЛЛЛЛЛ Л Л-» .ЛЛ л л Л л 112 § 5.2 Динамика нелинейного поглощения фокусированного пучка лллллллллллллЛлл.лллл 118 § 5.3 Влияние рекомбинации на динамику нелинейного поглощения ЛЛЛЛЛЛ ЛЛЛЛЛ ЛЛЛЛЛЛ ЛЛЛ1

§ 5.4 Двухфотонное поглощение света в германии лл 124 Основные результаты, полученные в главе У
Основные результаты, полученные в работе. Выводы
Литература w.лл.лллл.v.v..v.v.л..V...л л • л. .лл

(!±} _ і + (шТ ( Ъц СІЇ Эл) С2,іі)
7ї1=—а -у* За
при произвольном законе изменения показателя преломления среды Л (с//. Из закона для интенсивности в геометрической оптике следует, что интеграл интенсивности вдоль трубки лучей остается постоянным, т•є * выполняется соотношение:
е. = / у, Л = соті (2.12)
Система (2їіі) и (2,12) позволяет легко построить разностную схему для траекторий лучей (%) , аналогичную приведенной в § 2,2, для произвольного вида нелинейности /г(У), Такая схема является консервативной, поскольку (2,12) представляет собой закон сохранения энергии.
Для получения гладкого решения при сильной нелинейности вводилась искуственная вязкость [га] по следущей схеме:
л - и.
Ш - * ■
4* = 4і { НаМ)_ а д Ч с IЭУ; I С2лз)
Л п-ш I Эк к -Щ-)+ ■
Используемые величины коэффициента вязкости 6^ 0,1 обеспечивали устойчивую картину решения при вариации граничной точки 2 < -с' 3. Сопоставление результатов численного решения по
данной схеме и схеме ^130^ показало, что введение вязкости дает точность решения не хуже 5%»
Данную схему решения (2.13) нетрудно перестроить на решение уравнения (2«II) при наличии нелинейного поглощения, В этом случае, когда нелинейность среды имеет вид: §£=.£„. /ЕI ** »