Распространение и рассеяние электромагнитных волн в гиротропных киральных средах

• Автор: Маракасов, Дмитрий Анатольевич
• Шифр специальности: 01.04.03
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2001
• Место защиты: Томск
• Количество страниц: 179 с.

Содержание
Аннотация
Введение
1. Электродинамика композиционных материалов
1.1. Киральные и гиротропные материалы. Феноменологические модели гиротропных киральных композитов
1.2. Эффективные параметры бианизотропных композитных материалов
1.3. Материальные параметры гиротропных киральных композитов
2. Способы реализации киральных сред Фарадея
2.1. Особенность диадика деполяризации эллипсоидальной исключенной области в бианизотропной вмещающей среде .
2.2. Диадик деполяризации гиротропной вмещающей среды . .
2.2.1. Плазма
2.2.2. Феррит
2.3. Смеси с гиротропной вмещающей средой
2.3.1. Постановка задачи
2.3.2. Гиротропные включения
2.3.3. Киральные включения
2.3.4. Гиротропные омега- и псевдокиральные среды
2.4. Эффективные параметры однокомпонентной плазмы в скрещенных статических полях

2.4.1. Движение носителей заряда
2.4.2. Материальные параметры плазмы в сонаправлен-ных полях
Объемные волны в гиротропных киральных средах
3.1. Объемные волны в пироплазме
3.1.1. Плоские волны
3.1.2. Возбуждение двумерных волн
3.2. Объемные волны в кироферрите .
3.2.1. Плоские волны
3.2.2. Возбуждение двумерных волн
Волны в полу ограниченных киральных средах Фарадея
4.1. Возбуждение полупространства гиротропной киральной среды
4.2. Поверхностные волны в кироплазме
4.2.1. Электрическая стенка
4.2.2. Магнитная стенка
4.2.3. Граница раздела энантиоморфных сред
4.2.4. Граница кироплазмы и магнитодиэлектрика
4.3. Поверхностные волны в кироферрите
4.3.1. Электрическая стенка
4.3.2. Магнитная стенка
4.3.3. Граница раздела энантиоморфных сред
4.3.4. Граница кироферрита и магнитодиэлектрика
Сингулярные волны

5.1. Возбуждение сингулярных волн
5.2. Сингулярные поверхностные волны в кироплазме
5.2.1. Электрическая стенка
5.2.2. Магнитная стенка
5.2.3. Сингулярные поверхностные волны на границе раздела двух зеркально сопряженных сред
5.3. Волноводы с сингулярным заполнением
5.3.1. Сингулярные волны в плоскопараллельном волноводе с электрическими стенками
5.3.2. Сингулярные волны в плоскопараллельном волноводе с магнитными стенками
6. Дифракция волн на полуплоскости в кироплазме
6.1. Постановка задачи
6.2. Решение задачи Винера-Хопфа
6.3. Анализ дальнего поля
Заключение
Литература

компонентах диссипативной части параметров, допускающем строгое равенство в условии (2,2). В противном случае интеграл в (1.15) является абсолютно сходящимся, и, следовательно, такое представление диадика деполяризации имеет физический смысл.
Для определения предельного значения диадика деполяризации при стремлении к нулю потерь вмещающей среды произведем замену переменных интегрирования (в, ф) —> (и, и) так, чтобы обращение в нуль знаменателя (1.15) для среды без потерь происходило на линии и = щ. Для упрощения дальнейших выкладок определим переменную V таким образом, что = совесб*. Пусть все три диадика диссипативной ча-
сти пропорциональны положительному малому параметру 7 —»■ О
Ограничиваясь первым приближением по 7, выделим член, содержащий особенность на поверхности интегрирования в предельном случае:
где п = 0 при совпадающих А, Л' и п = 1 в противном случае. В пределе 7-^+0 второй член стремится к нулю, интегрирование первого члена по и проводится при помощи теоремы Сохоцкого [96]. В результате для

~ =г0 — пО ~ гггО
£2 = 7В2, ц2 = 7Д2, я = чк .