Статистические характеристики радиоволн в среде с крупномасштабными случайными неоднородностями

• Автор: Колесник, Сергей Николаевич
• Шифр специальности: 01.04.03
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2002
• Место защиты: Иркутск
• Количество страниц: 123 с. : ил

Содержание

Список обозначений и сокращений Введение

Глава 1. Методика моделирования случайных полей диэлектрической проницаемости среды

1.1. Анализ существующих методик моделирования случайных полей

1.2. Модель случайного поля с гауссовой пространственной корреляционной функцией неоднородностей

1.3. Модель случайного поля со степенным пространственным спектром неоднородностей

1.4. Выводы

Глава 2. Исследование статистических характеристик

радиоволны в слое со случайными неоднородностями диэлектрической проницаемости

2.1. Решение уравнений геометрической оптики с помощью теории возмущений

2.2. Методика расчета статистических характеристик радиоволны с помощью имитационного моделирования
2.3. Сравнение результатов приближенного и имитационного моделирования статистических характеристик радиоволн в слое со случайными неоднородностями диэлектрической проницаемости с гауссовой пространственной корреляционной функцией
2.4. Сравнение результатов приближенного и имитационного моделирования статистических характеристик радиоволн в слое со степенным пространственным спектром случайных неоднородностей диэлектрической проницаемости
2.5. Выводы

Г лава 3.

3.1.1.
3.1.2.
3.1.3.
3.1.4.

3.3. Глава 4.

Статистические характеристики волны, прошедшей слой со случайными неоднородностями диэлектрической проницаемости
Сравнение результатов приближенного и имитационного моделирования статистических характеристик радиоволны, прошедшей слой со случайными неоднородностями
диэлектрической проницаемости с гауссовой пространственной корреляционной функцией
Результаты имитационного моделирования
Корреляционная функция эйконала с учетом флуктуаций траектории в свободном от неоднородностей пространстве
Сравнение результатов имитационного моделирования с расчетами, выполненными с учетом вариаций траектории
Падение плоской волны на слой со случайными
неоднородностями. Сравнение результатов имитационного моделирования с аналитическими расчетами, выполненными с учетом флуктуаций траектории в свободном пространстве
Сравнение результатов приближенного и имитационного моделирования статистических характеристик радиоволн, прошедших слой со случайными неоднородностями
диэлектрической проницаемости со степенным спектром неоднородностей
Выводы
Исследование статистических характеристик радиоволны, отраженной от случайно-неоднородного слоя диэлектрической проницаемости
Методика расчета статистических характеристик радиоволны, отраженной от сферического ионосферного слоя со случайными неоднородностями диэлектрической проницаемости на основе имитационного моделирования

4.2. Вывод приближенных формул геометрической оптики для
волны, отраженной от сферического ионосферного слоя со случайными неоднородностями диэлектрической проницаемости
с помощью метода возмущений
4.3. Результаты имитационного моделирования
4.4. Выводы
Заключение
Литература

внутри неоднородности, но и флуктуации оптического пути луча, вызванные сильным отклонением возмущенной траектории относительно невозмущенной. На это обстоятельство обращалось внимание в работах [24, 49].
На рис.2.5 изображены зависимости поперечного коэффициента корреляции эйконала Ч^(Дг) для различных значений V.
О 1.28 2.56 3.84 5.12 6.4 СО./
Рис. 2.5. Пространственный коэффициент корреляции эйконала для различных значений V .
Видно, что при малых V < 0,33 коэффициент корреляции эйконала, полученный с помощью имитационного моделирования, практически совпадает с рассчитанным на основе метода возмущений.
С увеличением возмущений случайных неоднородностей коэффициент корреляции, рассчитанный ИМ, начинает отличаться от коэффициента корреляции, найденного методом возмущений. Как видно из рис.2.5, в области максимума при В*- > 0,7 э- 0,8, 1Р6(А2), рассчитанная ИМ, спадает с увеличением Дг быстрее по сравнению с приближенной В^ (Дг). По-видимому, это происходит потому, что при больших возмущениях в точки, где В^(Д2)> 0,7 н-0,8, приходят лучи, прошедшие разные неоднородности. Чем больше возмущение случайных