Электромагнитные поля в структурах с модулированной диэлектрической проницаемостью

• Автор: Бондарев, Виктор Павлович
• Шифр специальности: 01.04.03
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1983
• Место защиты: Днепропетровск
• Количество страниц: 145 c. : ил

ЛИТЕРАТУРНЫЙ ОБЗОР
ГЛАВА I. ИНТЕГРАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ ДЛЯ СРЕД С МОДУЛИРОВАННОЙ
ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ ПРОНИЦАЕМОСТЬЮ
1.1. Уравнение для нестационарной неоднородной среды
1.2. Функция Грина для резонатора и волновода
1.3. Интегральное уравнение для стационарной неоднородной среды
Выводы к главе
ГЛАВА 2. КОЛЕБАНИЯ В РЕЗОНАТОРЕ, ЗАПОЛНЕННОМ СРЕДОЙ С ИЗМЕНЯЮЩЕЙСЯ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ ПРОНИЦАЕМОСТЬЮ
2.1. Постановка задачи. Представление решения в виде
ряда Флоке
2.2. Решение дисперсионного уравнения
2.3. Устойчивость колебаний в резонаторе, частично заполненном нестационарной средой
2.4. Электромагнитное поле в резонаторе, заполненном периодически нестационарной средой
2.5. Поля в резонаторе при слабой связи между модами
2.6. Асимптотическое решение при малой частоте модуляции
Выводы к главе
ГЛАВА 3. РАСПРОСТРАНЕНИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ВОЛН В ВОЛНОВОДЕ, ЗАПОЛНЕННОМ СРЕДОЙ С МОДУЛИРОВАННОЙ В ПРОСТРАНСТВЕ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ ПРОНИЦАЕМОСТЬЮ
3.1. Электромагнитное поле в модулированной среде
3.2. Решение дисперсионного уравнения
3.3. Собственные волны в волноводе, частично заполненном периодической средой
3.4. Электромагнитное поле в приближении геометрической оптики
3.5. Структура поля в периодически модулированной среде
3.6. Общее решение для электромагнитного поля в периодически модулированной среде
Выводы к главе
ГЛАВА 4. РАССЕЯНИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ВОЛН НА ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ ПЛАСТИНКЕ, ГАРМОНИЧЕСКИ МОДУЛИРОВАННОЙ В ПРОСТРАНСТВЕ
4.1. Определение поля внутри диэлектрической пластинки
4.2. Формулы Френеля для гармонически модулированной среды
4.3. Отражение волн от полубесконечной модулированной пластины
4.4. Отражение электромагнитных волн от модулированной
пластины конечных размеров
Выводы к главе
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

В последнее время значительное внимание уделяется изучению волновых процессов в средах, параметры которых могут изменяться во времени и в пространстве. Интерес к таким средам стимулировался в основном появлением новых материалов электрооптических, пьезоэлектрических, пироэлектрических, сегнетоэлектрических, нелинейных, магнитоупругих и других, а также разработке способов быстрого изменения их параметров /25, 54/. Особенность таких сред заключается в возможности эффективно влиять на энергетические характеристики распространяющихся волн. Изменение параметров среды может быть осуществлено различивши внешними воздействиями, например, мощной электромагнитной или акустической волнами, плазменной волной, а также нестационарными процессами в самой среде, такими как изменение плотности, концентрации, температуры.
Известно, что в средах, свойства которых изменяются во времени, при определенных условиях возможно увеличение энергии волн -параметрический резонанс. В настоящее время в оптическом диапазоне для параметрического усиления и генерации широко используются электрооптические кристаллы А.Х) Р и КБР /87/. Для этих же целей в СВЧ диапазоне применяют плоскостные полупроводниковые приборы с различной модификацией р - П переходов /32, 59/.
Вместе с тем в области применения полупроводниковых приборов в СВЧ диапазоне намечается тенденция перехода от устройств с сосредоточенными параметрами к построению управляющих элементов на объемных полупроводниках, как средству повышения мощности и расширения полосы частот /53/. К настоящему времени наиболее изучено плазменное состояние в объемных полупроводниках, регулируемые диэлектрические и электропроводные свойства которых можно использовать для управления мощностью электромагнитной волны /33, 53/.

Рис.2.4. Зоны неустойчивости для резонатора, частично заполненного нестационарной средой (ІІ = 0.3).
Рис.2.5. Зоны неустойчивости для резонатора, частично заполненного нестационарной средой ( ІІ = 0.8).