Определение метеопараметров и радиохарактеристик атмосферы рефрактометрическими и (на основе регрессионного анализа) радиотеплолокационными методами

• Автор: Гайкович, Константин Павлович
• Шифр специальности: 01.04.03
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Горький
• Количество страниц: 170 c. : ил

ГЛАВА Г. РЕФРАКТОМЕТРИЧЕСКИЕ МЕТОДЫ ИССЛЕДОВАНИЯ СТРАТИФИКАЦИИ АТМОСФЕРЫ
1.1. Рефракция электромагнитных волн в атмосфере
1.2. Определение метеопараметров атмосферы по
измерениям оптической рефракции из
космоса’

1.3. Определение метеопараметров по внутриат-мосферным измерениям оптической рефракции
Т.4. Решение обратной задачи рефракции при наличии волновода
ГЛАВА 2. ОПРЕДЕЛЕНИЕ МЕТЕОПАРАМЕТРОВ АТМОСФЕРЫ ПО РАДИО
И РАДИООПТИЧЕСКИМ ИЗМЕРЕНИЯМ.^ФРАКЦИИ
2.1. Использование измерений рефракции в радиодиапазоне для восстановления метеопарамет-

2.2. Совместные измерения радио и оптической рефракции из космоса
2.3. Внутриатмосферные радиооптические рефрактометрические измерения
ГЛАВА 3. ИССЛЕДОВАНИЕ ВОЗМОЖНОСТЕЙ И ОСОБЕННОСТЕЙ ПРИМЕНЕНИЯ РАДИОТЕПЛОЛОКАЦИОННЫХ ИЗМЕРЕНИЙ ДЛЯ ОПРЕДЕЛЕНИЯ МЕТЕОПАРАМЕТРОВ АТМОСФЕРЫ
3.1. Физические основы радиотеплолокационных методов
3.2. Определение влагосодержания мезосферы и стратосферы радиометрическим методом

3.3. Регрессионные методы определения температуры и влагосодержания безоблачной тропосферы по наземным измерениям радиоизлучения
ГЛАВА 4. РАДЙОТЕПДОЛОКАЦИОННОЕ ОПРЕДЕЛЕНИЕ РЕФРАКЦИИ И
ЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ ДЛИНЫ ПУТИ РАДИОВОЛН В АТМОСФЕРЕ
4.1. Влияние рефракции на яркостные температуры теплового радиоизлучения атмосферы
4.2. Использование микроволнового радиоизлучения атмосферы для определения рефракции радиоволн
4.3. Определение электрической длины пути радиоволн по радиотеплолокационным данным
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА
Нетрудно видеть, что при наличии волновода система (1.25) неполна - в ней недостает уравнений, отвечающих значениям для лучей внутри волновода. Ясно, что не делая каких-либо предположений о структуре показателя преломления в виде соотношений, которые могли бы дополнить систему (1.25), решить задачу невозможно. Рассмотрим постановку задачи с точки зрения наблюдений. На практике, по-видимому, трудно, а быть может и невозможно отличить ситуацию, когда имеется волновод ., от ситуации, когда есть просто сильный пик рефракции. Действительно, дифракционные эффекты в той или иной степени сглаживают рез-кость скачка рефракции, а его максимальное значение ограничивают конечные горизонтальные масштабы волновода. Поэтому естественным представляется на первом этапе решать (1.25) просто в предположении, что волновода нет. Интересным представляется вопрос, к каким погрешностям в восстановлении метеопараметров может привести этот,уже рассмотренный в 1.2, 1.3,040006 восстановления метеопараметров. Зададимся модельными распределениями метеопараметров (температуры и соответствующими ей давлением и показателем преломления). Эти профили приведены на рис. 1Л1. Высота наблюдателя выбрана Н = 500 м аналогично рассмотрению 1.3. Сильная инверсия температуры на высотах 290-320 м с градиентом 200-^300 К/км (моделирующая натекание теплого воздуха на холодный слой) приводит к резкому падению показателя преломления с высотой и образованию приподнятого волновода в слое от 270 до 310 м. Градиент показателя преломления здесь намного превышает минимальный волноводный градиент, что и отражает зависимость прицельного параметра от высоты. Слева на рисунке приведена соответствующая зависимость измеряемой рефракции от угла места (прицельного параметра) луча. Рисунок хорошо иллюстрирует описанные выше особенности рефракции при наличии волновода.