Молекулярная теория диэлектрических свойств анизотропных жидкостей

• Автор: Эгибян, Ара Вальтерович
• Шифр специальности: 01.04.03
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1985
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 121 c. : ил

Глава I. СЩСТВУЩИЕ ПОДХОДИ К ОПИСАНИЮ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКИХ СВОЙСТВ АНИЗОТРОПНЫХ ЖИДКОСТЕЙ *

§ 1. Введение

§ 2. Использование модели локального поля

Лоренца в теории диэлектрической

проницаемости ЖК

§ 3. Теории диэлектрической проницаемости

анизотропных жидкостей, основанные

на решеточной модели

§ 4. Другие теории диэлектрической

проницаемости НЖК

§ 5. Оптическая активность холестерических

жидких кристаллов
Глава II. МОЛЕКУЛЯРНО-СТАТИСТИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ ПРОНИЦАЕМОСТИ АНИЗОТРОПНОЙ ОДНООСНОЙ ЖИДКОСТИ
§ I. Введение
§ 2. Общая теория
§ 3. Приближение молекулярного поля
по угловым переменным
§ 4. Учет угловых корреляций, связанных
со стерическим отталкиванием молекул
§ 5. Сопоставление результатов молекулярностатистической теории и теории де Же и Бордевейка

§ б. Молекулярно-статистический подход к вычислению показателей преломления
и теория Нейгебауэра
Глава III. МОЛЕКУЛЯРНО-СТАТИСТИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ ОПТИЧЕСКОЙ АКТИВНОСТИ
АНИЗОТРОПНОЙ ЖИДКОСТИ
§ I. Введение
§ 8. Общая теория оптической активности
однородной анизотропной жидкости '
§ 3. Вычисление тензора оптической активности ЖК в приближении
молекулярного поля
§ 4. Связь оптической активности и модельных параметров
киральной молекулы Ж
ВЫВОДИ К ДИССЕРТАЦИИ
Приложение. РАЗЛОЖЕНИЕ ФУНКЦИИ Ь С ?/&)
ПО СФЕРИЧЕСКИМ ИНВАРИАНТАМ
ЛИТЕРАТУРА

В настоящее время широко развиваются исследования оптических свойств анизотропных жидкостей или жидких кристаллов. Эти вещества представляют собой интерес по двум причинам. Во-первых - как фундаментальный объект исследования, поскольку жидкие кристаллы обладают рядом специфических свойств: совмещают свойства жидкости и твердого кристалла, легко меняют структуру под воздействием внешних полей, граничных условий и т.д. Во-вторых, жидкие кристаллы - перспективные материалы для различных линейных и нелинейных оптических устройств, они широко применяются в науке, технике и медицине
Анизотропные оптические свойства жидких кристаллов (Ж) определяются в основном тензорами диэлектрической восприимчивости и оптической активности, которые характеризуют отклик среды на приложенное электромагнитное поле. Чтобы связать эти макроскопические величины с молекулярными параметрами, необходимо построить молекулярно-статистическую теорию, позволяющую выразить компоненты тензоров диэлектрической восприимчивости: и оптической активности Ж через компоненты тензоров поляризуемости и оптической активности отдельной молекулы с учетом статистических свойств среды.
В настоящее время решения такой задачи предложены только для изотропных жидкостей и кристаллов. В случае жидких кристаллов построение последовательной микроскопической теории

В [78^ показано, что при стремлении полного числа частиц к бесконечности при постоянной плотности:частиц момент (2.21) записывается через парную корреляционную функцию, которая определяется обычным образом, связывая двухчастичную функцию распределения с одночастичной:
lag (Х/ХД)
где индексы (К и Ь относятся к двум разным частицам. Тогда
= 1 jjM'.M', р . p'J
(2.22)
где ^ С 5, R'i 9, §■', p , p ' ) - обобщенная парная корреляционная функция, зависящая от всех трех переменных R , 0 , р . Поскольку в отличие от [78] мы рассматриваем
молекулы, имеющие конечный объем, второе слагаемое в (2.22) обращается в нуль и мы приходим к
<&?(£>§)?) fslV.I', p'J > e - Ъг 1г (U'.eJ; p,Pv
(2.23)
Выражение (2.14) с учетом (2.15,2.21,2.23) является точ-