Редкие распады мезонов с несохранением лептонного числа

• Автор: Сидорова, Мария Викторовна
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2007
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 100 с.

1 Введение

1.1 Массовые члены в лагранжиане и смешивание нейтрино

1.2 Формализм Бете-Солпитера

2 Майорановский механизм

2.1 Постановка задачи

2.2 Ширина распада мезонов с участием майорановских нейтрино

2.3 Тяжелые майорановские нейтрино: тдг >• тм

2.3.1 Ширина распада мезона с рождением дилептонной пары

2.3.2 Рождение лептонов одного поколения

2.3.3 Рождение лептонов разных поколений

2.4 Легкие майорановские нейтрино: тдг <С гпе, т?

2.4.1 Расчет 1-диаграммы
2.4.2 Расчет Ь-диаграммы
2.4.3 Интерференционный член
2.5 Вычисление
2.5.1 Тяжелые нейтрино
2.5.2 Легкие нейтрино
3 Суперсимметричные теории с несохранением Д-четности
4 Редкие распады мезонов в суперсимметричной теории с

нарушением 17-четности
4.1 Постановка задачи
4.2 Трилинейный случай
4.3 Билинейный случай
4.4 Вычисление
4.4.1 Трилинейный случай
4.4.2 Билинейный случай
Заключение
А Расчет лептонного тензора
В Явный вид матрицы, обратной %
Литература

ГлсИЗс!
Для описания электромагнитных и слабых взаимодействий элементарных частиц общепринятой на сегодняшний день является единая 317(2) х £/(1)- модель Вайнберга и Салама. В ее рамках объединяются квантовая электродинамика и низкоэнергетическая V - А-теория слабых взаимодействий для заряженных токов. После того, как Паули постулировал существование нейтрино, Ферми предложил свою теорию /3-распада п —> рей [1, 2], и открытия несохранения четности [3, 4] была сформулирована V — Д-теория [5, 6, 7]. Согласно этой теории, слабые взаимодействия описываются эффективным лагранжианом, в котором слабый ток представляет собой разность векторного и аксиально-векторного токов. Модель строилась так, чтобы воспроизвести структуру токов, которые уже были известны экспериментально. Идею объединения слабых и электромагнитных взаимодействий впервые выдвинул Швингер [8] в 1957 г., отметивший их векторную природу. Глешоу [9] предположил, что в искомой теории слабых взаимодействий должны одновременно рассматриваться и электромагнитные взаимодействия, в 1961 г. он предложил модель с калибровочной 577(2) х 6г(1)-симметрией [10]. В теорию слабых взаимодействий по аналогии с КЭД было введено новое массивное поле ¥ц. Именно массивность этого нового поля

ограничения сильнее, чем в случае тяжелых нейтрино, и гораздо жестче прямых экспериментальных (см. табл. 2.1).
Сравним наш результат для распада К+ -> іг~ц+ц+ (см. (2.5.13) и табл. 2.2),
с№ = 1.2 х 1<Г20 МэВ"2, (2.5.20)
с соответствующими результатами работы [63]. Для аналога величины (2.5.20) (ср. (2.5.12)) по результатам [63] находим следующие значения:
я = г (K+^n-ß+n+)
UllN4m2Nr(K+->a\)
= (1.2,1.2,1.2,1.2,0.75) х Ю“20 МэВ-2 (2.5.21)

mN = (10~6,5 х 10~4,0.25,1,500) МэВ
соответственно. Видно, что результаты (2.5.20) и (2.5.21) хорошо согласуются друг с другом. Это подтверждается также сравнением результатов
[63] для относительного вклада ^-амплитуды в полную ширину распада (при указанных выше значениях гпдг):
f yi/i/ff = (0.85,0.85,0.85,0.85,1.00) (2.5.22)
с нашим результатом:
Гдо/Г( = сдо/cf = 0.86. (2.5.23)
Сравним еще наш результат (2.5.20) с результатами более ранней работы
[64], в которой использована та же модель мезонной БС-амплитуды [60], что и в настоящей работе (см. (1.2.5)). Соответствующее нашему (2.5.20) отношение
бдо = -f = (0.83,0.85,0.85,0.84,1.1) х Ю“20 МэВ“2

mN = (1.5 х 10“5,3 х 10“5,10~4,5 х 10“2,130) МэВ.