Флуктуационные и интерференционные эффекты в мезоскопических системах

• Автор: Скворцов, Михаил Андреевич
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2008
• Место защиты: Черноголовка
• Количество страниц: 224 с. : ил.

Оглавление
Введение
1 Квантовые интерференционные эффекты в поглощении энергии
мезоскопическими системами
1.1 Качественное рассмотрение
1.1.1 Низкочастотное описание хаотических электронных систем
1.1.2 От теории случайных матриц к кинетике с зависящим от
времени гамильтонианом
1.1.3 Два основных квантовых явления в динамике
1.2 Келдышевская ст-модель для зависящих от времени случайных матриц
1.2.1 Келдышевская ст-модель
1.2.2 Эволюция функции распределения
1.2.3 Динамические диффузоны и купероны
1.2.4 Теория возмущений для скорости поглощения
1.2.5 Квантовая поправка в ортогональном случае — одна петля
1.2.6 Квантовая поправка в унитарном случае — две петли
1.3 Динамическая локализация в квантовых точках
1.3.1 Ортогональный случай
1.3.2 Унитарный случай
1.3.3 Качественная картина
1.3.4 Роль взаимодействия
1.3.5 Заключение
1.4 Диссипация при линейно растущем со временем возмущении
1.4.1 Ортогональный случай
1.4.2 Унитарный случай
1.5 Вихревая вязкость в умеренно чистых слоистых сверхпроводниках
2 Фазовые флуктуации в сверхпроводящих системах
2.1 Сверхпроводящий эффект близости во взаимодействующей ферми-
жидкости

Оглавление
2.1.1 Келдышевская ег-модель для сверхпроводящих и гибридных
систем
2.1.2 Метод многозарядного действия
2.1.3 Андреевский кондактанс одиночной гранулы
2.2 Фазовый переход в сетке сверхпроводящих островков на пленке нормального металла
1 2.2.1 Введение
2.2.2 Тепловой фазовый переход
2.2.3 Квантовый фазовый переход
2.3 Дефазировка в металле со сверхпроводящими островками
2.3.1 Низкотемпературная дефазировка в металлах
2.3.2 Скорость сбоя фазы за счет андреевского отражения от островков
2.3.3 Магнетосопротивление
2.3.4 Обсуждение
2.4 Слабая кулоновкая блокада на сверхпроводящем островке
2.4.1 Введение
2.4.2 Описание модели
2.4.3 Инстантонный анализ многозарядного действия
2.4.4 Ренормгрупповой анализ многозарядного действия
2.4.5 Заключение
3 Мезоскопические флуктуации в сверхпроводящих системах
3.1 Гигантские мезоскопические флуктуации в сверхпроводящих пленках
3.1.1 Введение
3.1.2 Разложение Гинзбурга-Ландау
3.1.3 Мезоскопические флуктуации свободной энергии
3.1.4 От фермионного к бозонному механизму
3.2 Мезоскопические флуктуации джозефсоновского тока
3.2.1 Введение
3.2.2 Флуктуации в переходе через квантовую точку
3.2.3 Флуктуации в квазиодномерном ЭКБ переходе
3.2.4 Флуктуации в двумерной и трехмерной геометрии
3.2.5 Заключение
4 Корреляции разных волновых функций в квазиодномерной локализации

Оглавление
Заключение
Приложения
А Нелинейные ст-модели
А1 Суперсимметричный формализм
А2 Репличный формализм
АЗ Келдышевский формализм
А4 Стандартные параметризации
А5 Представление Дайсона-Малеева
В Приложения к главе
Б1 Вывод келдышевской ст-модели для зависящего от времени
гамильтониана
Б2 Вычисление трехкратного интеграла (1.91)
БЗ Явный вид матриц для четырехпетлевых диаграмм
В Приложения к главе
В1 Перенормировка за счет растущего До
В2 Перенормировка за счет взаимодействия в куперовском канале
ВЗ Перенормировка за счет фазовых флуктуаций
В4 Решение уравнения Узаделя в первом порядке по А
Г Приложения к главе
Г1 Вычисление вершины q')
Г2 Эквивалентность уравнения (3.91) результатам метода матрицы рассеяния
Список публикаций
Литература

Глава
Интерференционные эффекты: Динамическая локализация
1.3 Динамическая локализация в квантовых точках
В настоящем разделе исследуется динамическая локализация, возникающая под действием периодического возмущения. Наиболее ярко динамическая локализация проявляется в случае гармонического возмущения. Для наблюдения за развитием локализации в реальном времени удобно включить возмущение в момент времени 4 = 0, а потом отслеживать временной ход поглощения энергии.
1.3.1 Ортогональный случай
Монохроматическое возмущение
Рассмотрим монохроматическое возмущение, включенное при = 0:
<р(1) = 0(Г)Аб наш!. (1.59)
В ортогональном случае первая поправка дается формулой (1.49). Нормируя
ее на (среднюю по периоду) омическую скорость диссипации Иф = ГА2со2/2Л,
получим
= — [ совг соэЦг - О -е) сД. (1.60)
*У0 я J0
В случае монохроматического возмущения (1.59) общая формула (1.42Ь) для ку-перона сводится к
-е/2(ф-0 = 0(0 ехр{-7аерь(0}, (1.61)
где скорость дефазировки
7*рь(*,0 = 2ГЛ2 соз’И* - /2)] 1 - . (1.62)
Рис. 1.9: (а) Зависимость куперона (1.61) от£/27гпри ГА2/ш = 1 и целом аЛ/27г.
(Ь) Зависимость подынтегрального выражения (1.60) от ш£/27Г при тех же параметрах.