Некоторые вопросы квантовой теории поля

• Автор: Анисимов, Алексей Юрьевич
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Место защиты: Б.м.
• Количество страниц: 83 с.

Глава I: Некоммутативные теории поля

.1 Введение

.2 Теория Возмущений

.3 Правила Фейнмана

.4 Одна петля в скалярной теории

.5 КЭД

.6 Правила Фейнмана для НКЭД и неабелевый случай

.7 Двухпетлевые операторы в НКТП

.8 Операторы с фотонами

.9 Двухпетлевой вклад в фермионный лагранжиан

.10 НКТП и Эксперимент

Глава II: Бариогенезис в плоских направлениях, температурные эффекты, и Сфматерия
.1 Введение
.2 Основные Элементы АД бариогенезиса
.2.1 Плоские направления
.2.2 Дополнительный вклад в потенциал,
возникающий в ранней Вселенной

.2.3 Нарушение суперсимметрии в ранней Вселенной
.2.4 Эволюция АД конденсата
.3 Эволюция АД конденсата в присутствии температурных эффектов
.3.1 Основные факты
.3.2 Температурные эффекты
.3.3 А-члены
.3.4 Барионная асимметрия: оценка и численные результаты
.4 О-объекты
.4.1 Простейшая модель
.4.2 Образование (^-объектов
.4.3 Сф-объекты как форма АД-конденсата
.4.4 Время жизни (^-объектов
.4.5 Образование (3-объектов в МССМ
.5 Заключение
ГЛАВА IIВНарушение суперсимметрии в мире с .О-бранами
.1 Введение
.2 Нарушение суперсимметрии в мире с бранами
.3 Структура потенциала Калера в лидирующем приближении
.4 Следующий порядок теории возмущений

Заключение
уравнений для широкого диапазона значений у дает несколько большее значение
— « (6нїп(<5ь))(10—14 - 10-13), (.3.12)

и практически не зависит от у. Есть некоторая неопределенность результата, связанная с выбором значений М, также как и гщ. Однако, чтобы спасти этот случай, нужно взять Существенно МеНЬШее Значение ОТНОШеНИЯ М,/ГП[ чем 105.
Можно рассмотреть случай, когда Г'(( = ст)/Л-/2, где б-некоторый новый параметр, или, другими словами, Г^ = то)/Л2, где Л-некоторая шкала, отличная от А/,. Тогда Тд меньше, чем в предыдущей оценке, на величину б1/2. Для б ~ 10~4, Тд ~ 108Сеу, что является ограничением на Тд, чтобы избежать проблему перепроизводства гравитино. Если теперь скомбинировать результат уравнения (10) и значение Т^, выраженное через б, массу инфлатона и М«, получим, что пд/п7 = Ьу4/Зе5/6(тп//М,)5/2. Это значение еще меньше, чем при Тд = 101ОСеу. Таким образом, пытаясь привести значение Тд к тому, чтобы избежать гравптинную проблему, мы видим, что случай п = 1 выглядит все менее и менее приемлемым.
В литературе часто значение Тд рассматривается как свободный параметр. В этом случае значение отношения 2а ~ Тд 7^3 становится очень чувствительным к выбору Тк и наша оценка для отношения барионной плотности к плотности радиации может измениться на несколько порядков. Например, если взять Тд = 108Сеу и полагать, что « 108 Се у можно получить 2а ^ Ю-9. Можно пойти дальше, и считать /ч; также