Метод сильной связи и пороговое поведение рассеяния для задач трех заряженных частиц

• Автор: Гайлитис, Модрис Карлович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Рига
• Количество страниц: 205 c. : ил

Глава I. МЕТОД СИЛЬНОЙ СВЯЗИ В ТЕОРИИ

ЭЛЕКТРОННО-АТОМНЫХ СТОЛКНОВЕНИЙ (ОБЗОР ЛИТЕРАТУРЫ)

Глава 2. ЭКСТРЬМАЛЬНЫЕ СВОЙСТВА ПРИБЛИЖЕННЫХ МЕТОДОВ ТЕОРИИ СТОЛКНОВЕНИЙ ПРИ НАЛИЧИИ НЕУПРУТИХ ПРОЦЕССОВ

2.1. Монотонная зависимость матрицы реактанса от оператора потенциальной энергии

2.2. Приближенные выражения для оптического потенциала

2.3. Примечания

Глава 3. НОВЫЕ ФОРМЫ АСИМПТОТИЧЕСКИХ РАЗЛОЖЕНИЙ ДЛЯ РШЕНИЙ УРАВНЕНИЙ МЕТОДА СИЛЬНОЙ СВЯЗИ НА БОЛЬШИХ РАССТОЯНИЯХ

3.1. Асимптотические разложения решений уравнений СС

3.2. Разложение (3.15)

3.3. Разложение (3.16)

3.4. Разложение (3.14)

3.5. Рассеяние на водородоподобных ионах
3.6. Рассеяние электронов на атомах
3.7. Применения разложений (3.14 - 3.16)

Глава 4. УРАВНЕНИЯ МЕТОДА СИЛЬНОЙ СВЯЗИ ДНЯ СИСТЕМ ТРЕХ ЗАРЯЖЕННЫХ ЧАСТИЦ С КОНЕЧНЫМИ МАССАМИ
4.1. Уравнения метода СС
4.2. Матрица потенциалов И
4.3. Ядра обменных интегралов Х
4.4. Свойства уравнений
4.5. Единая теория ССиВСС
Глава 5. ПОРОГОВЫЕ ЯВЛЕНИЯ НА ДВУХ-ФРА1ШГГАРНЫХ
ПОРОГАХ (ОБЗОР ЛИТЕРАТУШ)
Глава 6. ПОРОГОВОЕ ПОВЕДЕНИЕ РАССЕЯНИЯ В СИСТШЕ ТРЕХ ЗАРЯЖЕННЫХ ЧАСТИЦ С КОНЕЧНЫМИ МАССАМИ
6.1. Зависимость 5 матрицы от энергии
вблизи порога
6.2. Пороговое поведение при всех X действительных
6.3. Пороговое поведение, если один
Л+ £ мнимый
6.4. Пороговое поведение при нескольких
мнимых Х+
6.5. Собственные значения матрицы А III
6.6. Упругое рассеяния на возбужденных
состояниях
6.7. Обсуждение результатов
6.8. Преобразование (6.9) к виду (6.12)
6.9. Доказательство соотношений (6.22 - 6.25)

Глава 7. СЕРИИ ДВАДЩ ВОЗБУЖДЕННЫХ СОСТОЯНИЙ
ОТРИЦАТЕШОГО ИОНА ВОДОРОДА НИЖЕ.
ПОРОГОВ Д/= 2, 3
Глава 8. ПОРОГОВОЕ ПОВЕДЕНИЕ ИОНИЗАЦИИ
8.1. Теория Ванье
8.2. Взаимноугловое и энергетическое распределение электронов после
ионизации
8.3. Энергетическое распределение
душ случая с потенциалом
8.4. Экспериментальные результаты и
дальнейшее развитие теории
Заключение
Литература

остальные нули. Тогда решения разбиваются на две группы:

О *
<4*0, 4-4* С (3.20)
Остальные коэффициенты однозначно определяются рекур-
■З' 7^
рентными соотношениями (3.17, 3.18). Если
^ / го
формула (3.18) выражает и (3.17) через си
л Л я- “
и с /6< я? . Если же К; Ф & , то наоборот:
^ л? »ед
(3.17) выражает , а (3.18) - ^ через коэффициенты
с меньшими верхними индексами.
Угловой момент Ь в (3.9), (3.17) и (3.18) входит параметром. Его для каждого решения можно выбрать произвольно, стараясь поднять точность результата. Выбирая начальные коэффициенты в виде (3.19) или (3.20), удобно ставить А =
Тогла третие члены в (3.17) и (3.18) при и> = 2 равны нулю и это дает = 0. Из (3.18) следует, что =0.
Заряд иона £ содержится только в коэффициенте &/Х' у четвертого члена в (3.17) и отсутствует в (3.18). Сущест-венно, что (3.17) содержит только <%/& , а не (£/#0
как формула (3.5). Это позволяет ожидать, что при малых & разложение (3.15) применимо при меньших расстояниях, чем (3.4).
Разложения с начальными значениями : (3.19) и (3.20) существенно отличаются. При (3.19) и только начальный

коэффициент О'^. равен единице. Следующие члены обеих рядов нули до тех пор, пока нижайшие мультипольные моменты в (3.17)