Майорановские нейтрино и процессы с несохранением лептонного числа

• Автор: Журидов, Дмитрий Владимирович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2006
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 102 с. : ил.

1 Введение
2 Майорановские нейтрино и лептонное число
2.1 Нейтрино и Стандартная модель
2.2 Сравнительное описание майорановских и дираковских
нейтрино
2.2.1 Кинематика
2.2.2 Лептонное число
2.2.3 Квантование
2.2.4 Электромагнитные свойства
2.3 Механизмы генерации масс нейтрино (одно поколение легких
лептонов)
2.4 Смешивание нейтрино
2.4.1 Переход к массовому базису
2.4.2 Матрицы смешивания и СР-нарушающие фазы
2.5 Осцилляции нейтрино
2.6 Нейтрино на опыте
2.6.1 Два типа нейтрино в эксперименте
2.6.2 Спектр масс нейтрино
3 Майорановские нейтрино в столкновениях лептонов

с протонами: процессы е+р —> ие1+£/+Х и иер —> е£+1'+Х
3.1 Постановка задачи
3.2 Приближения и ограничения
3.3 Фон
3.4 Эффективно синглетный спектр
3.4.1 Сечение
3.4.2 Сравнение случаев продольной и поперечной поляризаций И^-бозонов
3.4.3 Возможности наблюдения процессов
3.5 Эффективный дублет
3.6 Эффективные мультиплеты
3.7 Дифференциальное распределение
3.8 Обсуждение результатов
3.9 Приложение А. Аннигиляция И^-бозонов в лептоны
3.10 Приложение Б. Применение метода ЭВБ к расчету сечения
4 Безнейтринный двойной бета-распад в расширениях
Стандартной модели: угловое распределение
4.1 Постановка задачи
4.2 Эффективный лагранжиан
4.3 Приближения
4.4 Распределение по углу разлета электронов
4.4.1 Учет (У ^ А)-токов
4.4.2 Учет всех слагаемых в лагранжиане
4.5 Эффекты нестандартных взаимодействий

4.5.1 Классификация эффектов
4.5.2 Эффекты параметров и лево-правосимметричная модель
4.6 Обсуждение результатов
4.7 Приложение А. Матричный элемент распада
4.8 Приложение Б. Лептонные скобки
4.9 Приложение В. Нуклонные свертки
4.10 Приложение Г. Расчет углового распределения по
известной амплитуде
5 Заключение
Литература

при равенстве аргументов, как и должно быть, гладко переходит в ш(£) = Q(t,t) = —
Формула (3.22) обобщает выражение (3.12) для сечения о. При этом функции fi отвечают вкладам каждого из двух учитываемых ТМН по отдельности, a F2 описывает вклад их интерференции; входящие же в выражения для них функции u(ti) и Çl(t,t2) описывают аналогичные вклады в нормированное сечение подпроцесса (3.1).
Нетрудно показать, что максимум сечения <72 равен значению сечения cri для эффективно синглетного спектра. Он достигается при конструктивной интерференции (ci2 = 1) в случае приближенного вырождения М ~ М2 (строгое равенство возможно, если нейтрино Nu и Nl2 различаются значениями майорановских фаз) и (или) иерархии смешивания Pi ^ р2 (pi ^ Pï)- В случае же деструктивной интерференции (ci2 = — 1) сечение £72 может быТЬ ИСЧеЗаЮЩв мало (при Pl — Р2 и Ml ~ М2).
Разрешенная для регистрации процесса на коллайдере с характеристиками L — 100 фбн-1, /s = 25 ТэВ (см. раздел 3.4.3) область в плоскости параметров (Mi, М2) приведена на рис. 3.5. Здесь рассмотрен процесс с £ = (! — р, для которого существующие ограничения самые слабые (см. (3.6), (3.7)), и выбраны благоприятные для наблюдения значения параметров смешивания |мщ|2 — |г^2|2 = 3 • 10_3 и С12 = 1. Трехмерный график зависимости сечения (в аттобарнах, 1 абн = 10-18 бн) от масс Mi, М2 показан на рис. 3.6 (граница области на рис. 3.5 представляет собой сечение представленной здесь поверхности горизонтальной плоскостью