Доставка любой диссертации в формате PDF и WORD за 499 руб. на e-mail - 20 мин. 800 000 наименований диссертаций и авторефератов. Все авторефераты диссертаций - БЕСПЛАТНО
Семенов, Андрей Георгиевич
01.04.02
Кандидатская
2010
Москва
145 с. : ил.
Стоимость:
499 руб.
Оглавление
Введение
1 Эффект Аронова-Бома в мезоскопическом кольце, состоящем из квантовых точек
1.1 Введение
1.2 Система из двух квантовых точек
1.2.1 Эффективное действие
1.2.2 Осцилляции тока
1.3 Система, состоящая из N квантовых точек
1.4 Заключение
2 Влияние взаимодействия на незатухающий ток
2.1 Модель и эффективное действие
2.2 Незатухающий ток при отсутствии взаимодействия
2.2.1 Разреженный инстантонный газ
2.2.2 “Слипшиеся” инстантоны
2.3 Влияние электрон-электронного взаимодействия
2.3.1 Взаимодействие между инстантонами
2.3.2 Вычисление по теории возмущений
2.4 Незатухающий ток в присутствии взаимодействия
2.4.1 Один минимум - к —
2.4.2 Высокие температуры и к, > 2
2.4.3 Предел нулевой температуры при к >
2.4.4 Предел Тулуза
2.5 Обсуждение результатов
Флуктуации незатухающего тока
3.1 Введение
3.2 Общие свойства
3.3 Различные точные соотношения
3.4 Флуктуации в невзаимодействующей системе, вызванные внешним потенциалом
3.4.1 Корреляторы в представлении Мацубары
3.4.2 Производящая функция корреляторов
3.4.3 Коррелятор второго порядка
3.4.4 Мощность шума незатухающего тока
3.5 Флуктуации тока во взаимодействующей системе
3.5.1 Общий формализм
3.5.2 Теория возмущений
3.5.3 Квазиклассическое приближение
3.5.4 Точное решение в случае высокой температуры
3.6 Заключение
Флуктуации незатухающего тока в сверхпроводящих кольцах
4.1 Введение
4.2 Эффективное иизкоэнергетическое описание
4.3 Квантовые явления проскальзывания^эазы
4.4 Вычисление статистической суммы
4.5 Случай колец малого размера
4.6 Флуктуации незатухающего тока
4.7 Заключение
Заключение
Публикации Автора
А Усреднение по беспорядку произведения двух функций Грина
А.1 Диффузонный вклад
А.2 Куперонный вклад
А.З Вклад плотности состояний
А.4 Случай квантовой точки
В Квазиклассическое вычисление ширины нижних зон в периодическом потенциале
С Функционал влияния
Б Корреляторы токов
Е Вычисления с сингулярными матрицами
В отсутствие электрон-электронного взаимодействия Cm
dCnjJt) , 2Cn,m(t) - Cn+hm(t)e "ф0 - Cn-i,m(t)e"*o r ,л rr,
at +-------------------------------------------------------2td------------------------------------------------------= '5”-”,ад (L',J)
в случае 1,1 + 1 и
47ггФ 4я~гф
dCn>m(t) 2CnsJQ - Cn^m{t)e ^0 - C„-i,m(t)ew*o
dt 2td
+ 7-C„lTO(t) = фг.т^ОО (1-56)
при п = 1,п = Ь+1. Решение написанного выше уравнения может быть представлено в виде “функционального интеграла” следующим образом:
оо I'(0=т , г Ч Ч ——
/Ач V—л х 47гг(гг~т+/^УУг[^(^)])Ф / / / в Т&
С{п,Ш = ^2 ^2 е } (Н.к J &к-1-] &!-,т^Глк- (1-57)
к=п-тп 1/(0 )=п 0 0
Здесь суммирование производится по всем дискретным траекториям с фиксированными концами, а №[и(£)] обозначает число намотки для траектории и{€).
Учтем теперь электрон-электронное взаимодействие. Учитывая только У+-комтюненту флуктуирующего поля, несложно включить взаимодействие в написанное выше выражение для куперона
оо и[€)=т
Сп,т&) = 22 22 е д,ф° х
к=п—т £/(0)=п
/„ е ° о ' ' к '
Л‘~ У **--------(2^5*-------’ (1'58)
т.е. флуктуирующее поле У+ лишь модифицирует фазы волновых функций
Название работы | Автор | Дата защиты |
---|---|---|
Вопросы теории нелинейных процессов переноса. | Тараненко, Сергей Николаевич | 1981 |
Функциональные детерминанты в полях дионов и калоронов с нетривиальной голономией | Слизовский, Сергей Владимирович | 2008 |
Электромагнитный катализ процессов с участием слабовзаимодействующих частиц | Василевская, Любовь Александровна | 1998 |