Когерентные нелинейные явления в физике волн материи и экситонов

• Автор: Ткаченко, Дмитрий Викторович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2008
• Место защиты: Тирасполь
• Количество страниц: 132 с. : ил.

Оглавление
Введение

1 Атомно-молекулярная конверсия в бозе-конденсате

1.1 Введение

1.2 Постановка задачи. Основные уравнения

1.3 Предварительные качественные выводы

1.4 Приближение заданной плотности фотонов падающих импульсов

1.5 Приближение заданной плотности фотонов второго импульса

1.6 Приближение заданной плотности фотонов первого импульса

1.7 Приближение заданной плотности атомов

1.8 Приближение заданной плотности молекул

1.9 Приближение заданной плотности атомов и молекул
1.10 Роль расстройки резонанса в атомно-молекулярной конверсии
1.11 Теорема “площадей”
1.12 Оценки характерных величин
1.13 Заключительные замечания
1.14 Основные выводы
2 Роль упругих межчастичных взаимодействий и затухания в атомномолекулярной конверсии
2.1 Введение
2.2 Роль межчастичных взаимодействий в атомно-молекулярной конверсии
2.2.1 Обсуждение результатов
2.3 Роль затухания в атомно-молекулярной конверсии
2.3.1 Обсуждение результатов

З Метод ритр-ргоЬе для экситонной области спектра при учете упругого экситон-экситонного взаимодействия
3.1 Введение
3.2 Метод ритр-ргоЬе для экситонной области спектра при учете упругого экситон-экситонного взаимодействия
3.2.1 Постановка задачи. Восприимчивость полупроводника
3.2.2 Обсуждение результатов
3.3 Метод ритр-ргоЬе для экситонной области спектра при учете упругого экситон-экситонного взаимодействия и эффекта насыщения дипольного экситонного момента перехода
3.3.1 Постановка задачи. Восприимчивость полупроводника
3.3.2 Обсуждение результатов
Заключение
Благодарности
Литература

Введение
В 1995 года группами В.Кеттерле [1] и Э.А.Корнелла и К.Э.Бимана [2] было впервые достигнуто бозе-конденсированное состояние разреженных атомарных газов щелочных элементов. С этого события началась эпоха интенсивных экспериментальных и теоретических исследований сверхохлажденных метастабнльных систем. Пристальное внимание, уделяемое исследователями этому разделу физики, связано прежде всего с тем, что такие бозе-конденсированные системы являются чисто квантовыми, а потому в них возможно, и имеет место, непосредственное проявление квантовых феноменов, например, таких как дифракция и интерференция материальных волн. Хорошо известно, что существует не так много физических эффектов, в которых квантовые свойства материи и излучения проявляются в чистом виде. Зачастую этп эффекты камуфлируются и подавляются множеством других, не имеющих квантовой природы, что в конечном итоге приводит лишь к косвенной демонстрации квантовых свойств вещества и поля. Среда в бозе-конденсированном состоянии как раз и есть одно из немногих исключении из правил, когда квантовые свойства и эффекты макроскопически наблюдаемы. Другими словами, бозе-конденсаты являются примерами физических систем, на которых можно знакомиться с такими фундаментальными понятиями, принципами и эффектами квантовой механики, как квантовая когерентность, нелокальность, принцип неопределенности и дополнительности, туннельный эффект и.т.п. К сказанному можно добавить, что бозе-конденсаты являются не только демонстрационными объектами, но и объектами, изучая которые можно достичь еще более глубокого понимания квантовомеханических свойств материи. Существует и другая причина повышенного интереса исследователей к явлению бозе-эйнштейновской конденсации - это практическое использование свойств этих объектов в человеческой деятельности. На базе бозе-конденсатов уже создан “атомный лазер”, предложено их использование в качестве кубитов квантового компьютера, разрабатывается новое направление когерентной химии сверхнизких температур, так

Рис. 1.9: Временная эволюция нормированной плотности молекул /У(т) в зависимости от: (а,Ь)- начальной плотности молекул ЛГ0 при /;о = /20 = 0.15; (с)- начальной плотности фотонов второго импульса /20 при /те = 0.1; (фе/)- начальной плотности фотонов первого импульса}ю при /20 = 0.1 в приближении п0 3> /ю,/го, N0 Начальная разность фаз 90 : (а, <1) - 0; (Ъ, с,/) - ж/2; (е) - ж/6.