Кинетическая теория процессов релаксации в сверхпроводниках

• Автор: Валеев, Валерий Галимзянович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 143 c. : ил

ГЛАВА I. КИНЕТИЧЕСКИЕ УРАВНЕНИЯ ДЛЯ СВЕРХПРОВОДНИКОВ С ИНТЕГРАЛАМИ СТОЛКНОВЕНИЙ, СОХРАНЯЮЩИМИ ЧИСЛО ЧАСТИЦ

§1. Введение

§2. Вывод кинетических уравнений

§3. Интегралы столкновений и частоты релаксации

1. Интеграл столкновений Ленарда-Балеску

в теории сверхпроводимости

2. Частоты электрон-электронных столкновений

в модели Горькова

3. Интеграл электрон-фононных столкновений

4. Интеграл столкновений электронов с

немагнитными примесями

5. Интеграл столкновений электронов с парамагнитными примесями
ГЛАВА 2. ГИДРОДИНАМИКА НЕИДЕАЛЬНОЙ СВЕРХПРОВОДЯЩЕЙ
ЖИДКОСТИ. ЗАТУХАНИЕ ПЕРВОГО И ВТОРОГО ЗВУКОВ
§1. Введение
§2. Законы сохранения
1. Уравнение непрерывности для объемной
плотности числа частиц
2. Уравнение непрерывности для плотности
проекции спина электронов
3. Закон сохранения импульса
4. Уравнение баланса энергии

5. Уравнение для сверхтекучей скорости
§3. Уравнения гидродинамики идеальной сверхпроводящей
жидкости
§4. Применение метода Чемпена-Энскога к решению кинетического уравнения для матрицы плотности сверхпроводника
1. Задача о теплопроводности
2. Задача о первой вязкости
3. Задача о второй вязкости
§5. Затухание первого и второго звуков
ГЛАВА 3. СТОЛКНОВИТЕЛЬНАЯ РЕЛАКСАЦИЯ МОДУЛЯ ПАРАМЕТРА ПОРЯДКА, РЕЛАКСАЦИЯ, ДИФФУЗИЯ И ФЛУКТУАЦИИ РАЗБАЛАНСА ЗАСЕЛЕННОСТЕЙ ВЕТВЕЙ СПЕКТРА ВОЗБУЖДЕНИЙ И НЕРАВНОВЕСКОЙ СПИНОВОЙ ПЛОТНОСТИ В СВЕРХПРОВОДНИКАХ. О ТЕРМОЭЛЕКТРИЧЕСКОМ ЭФФЕКТЕ В ДВУСВЯЗНЫХ СВЕРХПРОВОДЯЩИХ СИСТЕМАХ.
§1. Введение
§2. Обобщенный метод Чепмена-Энскога
§3. Туннельный источник электронов
§4. Кинетические коэффициенты с учетом
эффектов запаздывания
1. Коэффициенты проводимости и теплопроводности. Термоэлектрический коэффициент
2. Коэффициент объемной вязкости
§5. Столкновительная релаксация модуля параметра
порядка в сверхпроводниках
§6. Релаксация разбаланса заселенностей ветвей спектра

возбуждений сверхпроводника и возможности ее экспериментального исследования
1. Частота релаксации, коэффициенты диффузии и термодиффузии разбаланса заселенностей ветвей спектра возбуждений сверхпроводника
2. Разбаланс в тонких сверхпроводящих пленках. Релаксация пространственно-однородных возмущений
3. Коллективные колебания. Проникновение продольного электрического поля вглубь массивных сверхпроводников
§7. О термоэлектрических эффектах в сверхпроводниках
1. Нестационарный термоэлектрический эффект в замкнутой цепи из разных сверхпроводников
2. Термоэффект в биметаллическом кольце:
анализ экспериментальных данных
3. Неравновесный сдвиг химического потенциала в токовом состоянии сверхпроводника под действием градиента температуры
4. Большой термоэлектрический эффект в неоднородной двусвязной сверхпроводящей цепи
§8. Флуктуации разбаланса заселенностей ветвей спектра возбуждений сверхпроводника. Ширина линии излучения
Джозефсона
§9. Диффузия и конвективный перенос спиновой плотности в токовом состоянии сверхпроводника с неравновесно
ориентированными спинами
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
РИСУНКИ
ЛИТЕРАТУРА
оператором энергии самосогласованного поля. Легко прове-рить, что самое общее выражение для ^ , удовлетворяющее этим требованиям при 5^ = О , имеет вид
— Ко[ ( £р ^ + р(&-Ю)/т] (2.17)
где К - скорость нормальной компоненты. Очевидно, интеграл столкновений Й%е обращается в нуль распределением ^>в как функцией реальной неравновесной энергии.
Назовем локально-равновесным такое состояние системы,

которое описывается матрицей плотности ^ вида (2.17), все параметры которой зависят от координат и времени, зависит от пяти независимых функций; в качестве таких принято выбирать У1[г-Ь} , и . Будем считать, что
эти величины совпадают с истинными неравновесными значениями соответствующих макроскопических величин.
Естественно предположить,что на больших временах в нулевом приближении состояние слабонеравновесной системы описывается распределением . Это допущение лежит в основе схемы Чепмена-Энскога решения кинетического уравнения, позволяющей в условиях малости градиентов гидродинамических полей выразить потоки макроскопических величин через их градиенты, вычислить возникающие^ при этом коэффициенты переноса и тем
самым замкнуть систему гидродинамических уравнений.

Можно показать,что решение нулевого приближения ^ не содержит тепловых потоков и напряжений и приводит к уравнениям гидродинамики идеальной сверхтекучей жидкости ^8,53,54] ^ В отсутствие внешних полей при <5^. =0 эта система имеет вид: