Квантовое описание двойного и тройного деления ядер

• Автор: Титова, Лариса Витальевна
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2006
• Место защиты: Воронеж
• Количество страниц: 122 с. : ил.

ГЛАВА 1. СОВРЕМЕННЫЕ ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ ПОДХОДЫ К ОПИСАНИЮ ДЕЛЕНИЯ АТОМНЫХ ЯДЕР
1.1. Общие теоретические представления о спонтанном и низкоэнергетическом индуцированном двойном делении ядер
1.2. Квантовая теория спонтанного и низкоэнергетического вынужденного двойного деления ядер
1.3. Общие теоретические представления о тройном делении ядер
1.3.1. Квантовая теория спонтанного и низкоэнергетического вынужденного тройного деления ядер
1.3.2. Т-нечетные асимметрии в тройном делении ядер
ГЛАВА 2. ОПИСАНИЕ ДВОЙНОГО ДЕЛЕНИЯ ЯДЕР С УЧЕТОМ СИЛЬНОЙ СВЯЗИ КАНАЛОВ ДЕЛЕНИЯ И СПОНТАННОЕ ДЕЛЕНИЕ ВЫСТРОЕННЫХ ЯДЕР
2.1. Описание двойного деления ядер с учетом сильной связи каналов деления
2.2. Описание спонтанного деления выстроенных ядер
ГЛАВА 3. УГЛОВЫЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ФРАГМЕНТОВ ПОДПОРОГОВОГО ФОТОДЕЛЕНИЯ ЯДЕР
3.1. Анализ УРФ подпорогового фотоделения ядер неполяризованными фотонами
3.2. «Изомерный шельф» в УРФ подпорогового фотоделения ядер
ГЛАВА 4. КВАНТОВОЕ ОПИСАНИЕ ТРОЙНОГО ДЕЛЕНИЯ ЯДЕР
4.1. Описание угловых и энергетических распределений продуктов тройного деления с учетом сильной связи делительных каналов
4.2. Структура потенциала кулоновского взаимодействия а -частицы с фрагментами тройного деления. Угловые и энергетические

распределения третьих частиц в тройном делении неполяризованных
ядер
4.3. Т-нечетные асимметрии для тройного деления ядер с вылетом
частиц, обладающих ненулевым спином
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
СПИСОК ИСПОЛЬЗУЕМЫХ СОКРАЩЕНИЙ

УРФ Угловое распределение фрагментов
ПДС Переходные делительные состояния
в.с. Внутренняя система
л.с. Лабораторная система

£2, £3 и по углам Эйлера со можно получить полную вероятность регистрации продуктов тройного деления в единицу времени, равную Г^/й. При этом нормированное на единицу угловое и энергетическое распределение с1Р?, (Г2К,0 ,£■)
—— продуктов тройного деления в л.с. представляется как [9]
а12ка£2 ае
<(«..Я..») ^ Г о; (ш)р +1^ (в)|2‘
с1Пкс1Пгс1е Г? У аЛ 1 бяг ^ I л/и '' 1 м'кК
IX Ц)М0«) ЕЬл X

(1.52)
где угол е связан с энергией третьей частицы соотношением (1.47).
Рассмотренное в разделе 1.2. заключение о «холодности» делящегося ядра на всех этапах его эволюции и о «холодности» первичных фрагментов двойного деления полностью сохраняется и в случае тройного деления ядер [10]. Это заключение о холодности делящегося ядра приводит к необходимости введения иного по сравнению с испарительным механизма формирования третьих частиц в тройном делении ядер. Подобный механизм, предложенный в работах [62,66] и рассмотренный выше, обобщается в рамках квантовой теории тройного деления ядер на случай появления в тройном делении третьих частиц, отличных по своей структуре от дейтронов, тритонов и а -частиц.
Представляется правдоподобным, что нуклоны, формирующие шейку делящегося ядра, достаточно изолированы от нуклонов, формирующих предфрагменты деления, в пространстве между которыми образуется данная шейка. Тогда, если учесть, что число нуклонов, формирующих шейку, не слишком велико, указанную шейку можно рассматривать как аналог легкого ядра, заметно обогащенного нейтронами. Как было показано в работах [69-71], спектроскопические факторы дейтронных, тритонных, а -частичных и более тяжелых кластеров в легких ядрах (А <16) имеют значения, не сильно отличающиеся от единицы, а их формфакторы имеют объемный характер. Поэтому вероятности образования третьих (легких)