Исследование природы легких скалярных мезонов

• Автор: Киселев, Алексей Владимрович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2007
• Место защиты: Новосибирск
• Количество страниц: 71 с. : ил.

Введение i
1 Основные модели строения легких скалярных мезонов
1.1 Наивная двухкварковая модель
1.2 ss-модель /о(980) мезона
1.3 Расширенная двухкварковая модель /о (980) мезона
1.4 Четырехкварковая модель
1.5 Модель КК молекулы для ао(980) и /0(980)
1.6 Некоторые замечания о <т(600) и к(700 — 900) мезонах
2 Теоретический подход к описанию экспериментальных данных
2.1 Пропагаторы скалярных мезонов и условие Челлена-Лемана
2.2 Замечание о нуле Адлера в амплитуде S-волнового 7Г7Г рассеяния
2.3 Реакции ф —> ао7 —> г/7г°у и ф —> р°7Г° —> /у7г°7
2.4 Реакции ф —>■ (/0(980) + сг(600))7 —> 7Г°7Г°7 и ф —> р0/к° -о- 7Г°7Г°7
2.5 Рассеяние 7Г7Г —> 7Г7г и фаза упругого фона в реакции 7Г7Г —у КК
2.6 Реакция е+е_ —»тг07г°7
2.7 О большом смешивании ао(980) и /о (980)
2.8 Замечание об интенсивности распадов ф —» о0(/о)7 в модели A'Ä' молекулы
3 Анализ экспериментальных данных
3.1 Функция х2 для анализа данных по распадам ^»-мезона
3.2 Анализ данных по распаду ф -» Г77г°7
3.3 Анализ данных по распаду ф —5- 7г°7г°7 и 7Г7т-рассеянию
4 Обсуждение результатов
4.1 Распад ф ->
4.2 Скалярные ст(б00) и /0(980) мезоны
Заключение

Благодарности
Дополнение. Общий вид калибровочно-инвариантных амплитуд распадов
Ф —> Г)7Г°7 и Ф —» 7Г7Г7
В настоящее время общепризнанной фундаментальной теорией сильных взаимодействий является квантовая хромодинамика (КХД), созданная в 70-е годы прошлого столетия. Широко известны многочисленные успехи квантовой хромодинамики, прежде всего в описании жестких процессов. К сожалению, далеко не всегда удается провести все расчеты исключительно в рамках КХД. Возможности теории возмущений ограничены даже для жестких процессов, поскольку большие расстояния могут войти через волновые функции частиц или разного рода вакуумные ожидания в степенных поправках, для учета которых пользуются феноменологическими предположениями и моделями. На промежуточных и больших расстояниях для описания процессов используют феноменологические модели, в большей или меньшей степени мотивированные КХД и общими положениями квантовой теории ПОЛЯ.
Некоторые из этих моделей, такие как кварковая модель, подход феноменологических лагранжианов или алгебра токов, возникли еще до квантовой хромодинамики и впоследствии сыграли значительную роль в ее создании. Эти модели до сих пор не потеряли своей актуальности, и пока им нет равноценной замены при описании многих явлений физики элементарных частиц.
Особое место в этом ряду занимает стандартная кварковая модель, на которой сегодня построена систематика адронов. В рамках кварковой модели были получены многие соотношения в адронных процессах, прекрасно согласующиеся с экспериментальными данными. Существенное отклонение от предсказаний кварковой модели считается первоочередной проблемой, требующей внимания и скорейшего решения. Впервые кварковая модель столкнулась с такой проблемой при попытке описать природу легких скалярных мезонов ао(980) и /О(980), открытых около сорока лет назад.
Более того, выяснение природы легких скалярных мезонов помогло бы понять, какой тип взаимодействия является результатом конфайнмента в киральном пределе, в частности, эквивалентна ли КХД линейной или нелинейной сигма-модели при низких энергиях. Таким образом, изучение природы легких скалярных мезонов является одной из центральных задач пенертурбатшшой КХД.
Глава 3: 3.2 Анализ данных по распаду ф —> ?/7Г°7
ш, GeV
m, GeV
а) b)
Рис. 3.2: Сравнение Варианта 1 (Таблица 1) с данными KLOE. На гистограммах показан результат усреднения теоретической кривой по каждому бину (см. соотношения (3.1,3.2)) для данных
а) ф —>• г/7г°7, г] —>■ 77 и Ь) ф -»т?7Г°7, ц -» 7г+7Т~7г°.