Исследование нелинейных локализованных явлений в магнитных системах

• Автор: Рахимов, Фарход Кодирович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2005
• Место защиты: Душанбе
• Количество страниц: 293 с. : ил.

ф Перечень сокращений, условных обозначений, символов,
единиц и терминов
1. Обзор основных теоретических и экспериментальных исследований в нелинейных локализованных магнитных системах
2. Изучение и исследование некоторых моделей магнетика
^ Гейзенберга со спином 5
2.1. Квантовые и классические модели магнитных систем
2.2. Обменное взаимодействие и спиновые волны в магнетиках
2.3. Полуклассическое описание некоторых моделей Гейзенберга 56 с помощью обобщенных когерентных состояний
2.4. Магнитные солитоны в легкоосном магнетике с учетом
квадрупольной спиновой динамики
2.5.Классические вакуумные состояния ферромагнетиков
Гейзенберга со спином 5= 1 в пространстве 5£/(3)
^ 2.6.Нелйнейная динамика пакетов спиновых волн в рамках
анизотропной модели
3. Полуклассическое исследование магнетиков Гейзенберга со 85 спином 5 = 3/2 в пространстве 5Гт(25+ /)/5£/(25) хV(Г) в комплексных и действительных параметризациях

3.1 .Полуклассическое описание магнетиков со спином

5 =3/2 в комплексной параметризации
3.2. Когерентное состояние группы 5[/(4) в действительной 94 параметризации как инструмент исследования магнетиков

3.3. Учет квадрупольной динамики магнетиков со спином
5=3/2
4. Солитонные и солитоноподобные решения некоторых
интегро-дифференциальных уравнений в квазиодномер-ных системах
4.1. Солитоны: понятия и их классификация
4.2. Устойчивость солитонов и лагранжев формализм
4.3. Солитонные решения уравнений, описывающих взаимодействующие поля
4.4. Исследование солитонов в одномерных молекулярных системах
4.5. Солитонные решения уравнений, описывающих
экситоны в молекулярных системах
5. Новые двухсолитонные решения нелинейного уравнения
Шредингера, описывающие магнитные системы
5.1. Сильно и слабовозбужденное состояние ферромагнетика и 145 НУШ
5.2. Модель непрерывной цепочки Гейзенберга и НУШ
5.3. Общая схема метода
5.4. Общие формулы для двухсолитонных решений НУШ
5.5. Вычисление интеграла числа частиц
5.6. Общие формулы для двухсолитонных решений СНУШ
с условиями самосогласования
5.7. Решение скалярного НУШ с убывающими граничными
условиями и условиями самосогласования вида
5.8. Двухсолитонные решения скалярного нелинейного 169 уравнения Шредингера с конденсатными граничными

условиями
5.9. Решения нелинейного уравнения Шредингера с
самосогласованными потенциалами различного вида
6. Солитонные динамические структурные факторы ряда
конкретных квазиодномерных магнитных систем
6.1. Схема вычисления динамических структурных факторов
(ДСФ) и солитонные ДСФ для ряда конкретных магнитных систем
6.2. Рассеяние нейтронов и света на солитонах квазиодно
мерных магнетиков
6.3. Динамический формфактор рассеяния нейтронов на
солитонах одномерных изотропных магнетиков, описываемый нелинейным уравнением Шредингера
6.4. Динамический структурный фактор одномерного 227 анизотропного ферромагнетика Гейзенберга типа легкая ось.
7. О некоторых нелинейных моделях магнетиков типа
Ландау-Лифшица и их геометрии
7.1. Основные элементы из теорий двумерных поверхностей
7.2. КНММГ и их L-эквиваленты
7.2.1. L - интегрируемость для спиновых моделей
7.2.2. Модели «жестких» магнетиков
7.3. Об одном классе спиновых поверхностей
7.3.1. СС связанное с формулой Родрига
7.3.2. СС связанное с формулой Лельвра
7.3.3. СС связанное с формулой Шифа
7.3.4. Частные редукции спиновых поверхности
7.3.5. Изотропные спиновые поверхности

равна одной-двум постоянным решетки.
Гамильтониан системы можно переписать в виде:

(2.2.2)
При очень низких температурах, когда все спины расположены упорядочение, так что для всех
первый член в гамильтониане (2.2.2) можно отождествить с молекулярным полем:
Эта формула выражает величину обменного взаимодействия через температуру перехода в ферромагнитное состояние.
Свойства спинового гамильтониана (2.2.1) есть главный предмет нашего рассмотрения во всех этих главах. Однако оправдан ли такой выбор гамильтониана, являющийся основным предположением теории? На
(ДУ, )* (2.2.3)
(2.2.4)
т.е.
(2.2.5)
откуда для температуры Кюри находим
*0=^(5+1)2У„.
(2.2.6)