Исследование проходимых кротовых нор в теории гравитации Бранса-Дикке

• Автор: Нигматзянов, Ильнур Ильясович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2010
• Место защиты: Челябинск
• Количество страниц: 111 с. : ил.

ОГЛАВЛЕНИЕ

СПИСОК СОКРАЩЕНИЙ

ВВЕДЕНИЕ

ГЛАВА I ОБЗОР ЛИТЕРАТУРЫ

1.1 Кротовые норы

1.2 «Голые черные дыры» Горов! щд-Росса

Выводы

ГЛАВА II ЧЕРНЫЕ ДЫРЫ И КРОТОВЫЕ НОРЫ

2.1 Исследование проходимости черных дыр

2.2 Исследование проходимости кротовых нор Шварцшильда

2.3 Свойства проходимых кротовых нор в ОТО
2.4 Математическое моделирование кротовых нор
2.4.1 Метрика пространства-времени в форме кротовой норы
2.4.2 Риманов тензор кривизны, тензоры Риччи и Эйнштейна
2.4.3 Тензор энергии-импульса. Уравнения поля Эйнштейна
2.4.4 Граничные условия и геометрия кротовой норы
2.4.5 Отсутствие горизонта событий, приливные силы гравитации и время, необходимое для прохождения через кротовую нору
2.4.6 Энергия, создающая кривизну пространства-времени в виде кротовой норы
Выводы
ГЛАВА III ИССЛЕДОВАНИЕ КРОТОВЫХ НОР В ТЕОРИИ
ГРАВИТАЦИИ БРАНСА-ДИККЕ
3.1 Принцип Маха и теория гравитации Бранса-Дикке
3.2 Кротовые норы Бранса-Дикке
3.3 Проходимость кротовых нор Бранса-Дикке первого класса
Выводы
ГЛАВА IV ЭКЗОТИЧЕСКАЯ МАТЕРИЯ И ГРАВИТАЦИОННАЯ ЭНЕРГИЯ В КРОТОВЫХ НОРАХ
4.1 Мера объема для экзотической материи
4.2 Полная гравитационная энергия в кротовых норах
Выводы
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
СПИСОК ОСНОВНЫХ ПУБЛИКАЦИЙ ПО ТЕМЕ ДИССЕРТАЦИИ
ЛИТЕРАТУРА

СПИСОК СОКРАЩЕНИЙ
мтю метрика в форме Морриса-Торна-Юртсевера
МТУ метрика в форме Мизнера-Торна-Уилера
НЭУ нулевое энергетическое условие
ото общая теория относительности Эйнштейна
сто специальная теория относительности Эйнштейна
стт скалярно-тензорные теории
СЭУ слабое энергетическое условие
У НЭУ усредненное нулевое энергетическое условие

наблюдателей, находящихся в состоянии покоя ( г,9,ф постоянны). Произведем переход, используя следующие преобразования:
е; = е~фе,, е - = (1 -Ы г)У2 ег,
(2.4.11)

В полученном базисе коэффициенты метрики пространства-времени принимают стандартную форму, как в специальной теории относительности (СТО),
Я . =Є. Є - = 77 - = 6&Р ос в 'аВ

(2.4.12)

Т!.. - метрический тензор Лоренца.
Тогда 24 ненулевых компонента Риманова тензора в уравнениях (2.4.5)-(2.4.10) значительно упростятся:
ТЭс _ I> _ пг
ГІГ ГГІ Ш ІГІ
= (1 -Ы г) {-Ф" + (Ъ'г - Ь)[2г(г - Ь)Г Ф' - (Ф')2}, К'а-а = = “К-я- = “О ~Ы г)Ф' / г,
всв вві ив 101 у ' ’
кй = -КС,. = ЯІ2 = -к* =-(1 -Ы г)Ф' / г,
фсф ффс Пф сфс
= "»--а = (Р'г - Ь) / 2 г
вгв ввг Ш 4 , ’

К2-2 = = Ф'Г - Ь) 1 2г
фгф ффг гфг ггф '
К*.. = -К* = Я* = -К І =Ъ/г
(2.4.13)
(2.4.14)
(2.4.15)
(2.4.16)
(2.4.17)
(2.4.18)