Динамика квантовых систем в электромагнитных полях, при наличии последовательных косвенных квантовых измерений

• Автор: Мирошниченко, Георгий Петрович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2004
• Место защиты: Санкт-Петербург
• Количество страниц: 305 с. : ил.

Глава 1. Метод квазиэнергий

1.1 Проблема секулярных слагаемых во временной теории возмущений

1.2 Варианты теории возмущений, применяемые в методе квазиэнергий

1.3 Операторная форма теории возмущений в методе квазиэнергий

1.4 Адиабатическая теория возмущений в методе квазиэнергий

Глава 2. Метод квазиэнергий в задачах атомной и молекулярной спектроскопии

2.1 Эффекты, обусловленные воздействием резонансной классической монохроматической волны на атомные и молекулярные степени свободы
2.2 Управление эволюцией двухуровневой системы с помощью резонансного классического электромагнитного поля

2.3 Спектр поглощения двухуровневой системы в сильном резонансном двухмодовом поле

2.4 Возбуждение молекулярных колебаний импульсом резонансного инфракрасного излучения

2.5 Тензор восприимчивости молекулы в присутствии сильного резонансного поля

Глава 3. Модель Тависа-Каммингса и ее обобщения.

3.1 Области применения и возможности гамильтониана Тависа-Каммингса
3.2 Алгебраические свойства гамильтониана Тависа-Каммингса
3.3 Алгебра гамильтониана ТК с взаимодействием, пропорциональным образующим алгебры Би(1,1)
3.4 Оператор квазиэнергии модели ТК в полихроматическом классическом поле
Глава 4. Динамика квантованной моды мазера, накачиваемого пакетами ридберговских атомов
4.1 Уравнение Лиувилля для редуцированной матрицы плотности моды мазера на пакетах ридберговских атомов
4.1.1 Базис V - фотонного обобщения гамильтониана ТК с учетом группы перестановок тождественных атомов
4.1.2 Свойства супероператора развития редуцированной матрицы плотности полевой моды в отсутствии релаксации. Диагональная инвариантность
4.1.3 Алгебраические свойства и спектр лиувиллиана свободного развития редуцированной матрицы плотности моды с учетом процессов затухания
4.1.4 Супероператор развития редуцированной матрицы плотности на одном цикле действия микромазера
4.2 Переходные процессы в мазере на N -атомных пакетах
4.2.1 Спектр супероператора развития редуцированной матрицы плотности моды, квазизахваченные состояния и фазы переходного процесса в мазере
4.2.2 Аномальные эффекты генерации мазера, обусловленные наличием квазизахваченных состояний
4.2.3 Генерация сжатых состояний резонаторной моды мазера в переходном процессе
Глава 5. Динамика подансамблей моды одноатомного мазера в присутствии последовательных квантовых косвенных измерений
5.1 Метод периодических траекторий
5.1.1 Стохастическое уравнение динамики одноатомного мазера в присутствии последовательных измерений
5.1.2 Особенности стохастического развития редуцированной матрицы поля при измерении атомных состояний на выходе микромазера
5.1.3 Аппроксимирование участка случайной последовательности отсчетов детекторов с помощью периодической последовательности. Периодические траектории
5.1.4 Применение метода периодических траекторий к результатам компьютерного моделирования случайных последовательностей отсчетов детекторов энергетических состояний атомов
5.2 Субпуассонова статистика подансамблей полевой моды одноатомного мазера
5.2.1 Стохастическое рекуррентное соотношение для условной матрицы плотности для случая идеальных детекторов
5.2.2 Линеаризация уравнений метода периодических траекторий и поиск условной редуцированной матрицы плотности для заданной периодической траектории
5.2.3 Селектирование во времени подансамблей полевой моды для смоделированной случайной траектории с помощью метода периодических траекторий
потенциал зависит от всех углов, и это приводит к нарушению закона сохранения полного момента количества движения и его проекции па лабораторную ось. В случае слабого поля ДЕП<В (В- вращательная постоянная молекулы) диагональные (по вращательным состояниям) элементы от ДЕП имеют смысл квадратичного по полю динамического сдвига Штарка соответствующего вращательного подуровня. В противоположном случае ДЕП > В состояния с разными значениями полного момента перемешиваются полем, вращательный спектр существенно искажается. Вращательное движение переходит в осциллирующее, квадратичный по полю сдвиг переходит в линейный. Резонансное поле видоизменяет спектр квантовой системы эффективнее нерезонансного. Допустим, частота внешнего поля резонансна паре электронных термов /ко = Е2(Я())- Е, (Яд) при значении межъядерного расстояния Я = Я0. В этой
ситуации молекулярное движение видоизменяется. Действительно, пара электронных термов в основной зоне Бриллюэна вырождается (пересекается). В уравнении Шредингера для ядерного движения по термам Е2(Я) и Е,(11) возникает эффективный потенциал вида
Е2(Л)-/ко/2, У0
У0, Е,(11) + /но/2
Здесь У0 =