Вакуум КХД и спин-ароматные свойства адронов

• Автор: Кочелев, Николай Иннокентьевич
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2003
• Место защиты: Дубна
• Количество страниц: 163 с. : ил

Содержание
Введение

1 Эффекты вакуума КХД в адронной спектроскопии

1.1 Инстантоны и структура вакуума квантовой хромодинамики

1.2 Вклады взаимодействий кварков через вакуум КХД в массы основных адронных состояний
1.3 Эффекты нарушения правила Окубо-Цвейга-Иизуки в адронном спектре масс и инстантоны

1.4 Космические лучи с ультра-высокими энергиями и стабильный Н-дибарион

2 Спиновая и ароматная структура нуклона и вакуум КХД

2.1 Спин протона в КХД

2.2 Ароматная структура нуклона и инстантоны

2.3 Инстантоны и односпиновые асимметрии в адрон-адронных
взаимодействиях
3 Спин-зависимые структурные функции в Стандартной Модели
3.1 Статус проблемы
3.2 Борновские сечения рассеяния для поляризованного лептон-
нуклонного рассеяния
3.3 Комптоновская амплитуда для рассеяния вперёд
3.4 Операторное разложение
3.5 Соотношения между моментами структурных функций
3.6 Правила сумм

4 Новая редже-траектория в адрон-адронных и фотон-адронных процессах
4.1 Свойства /i-мезона и проблема спина протона
4.2 Упругое протон-протонное рассеяние
4.3 Процесс фоторождения векторных мезонов
5 Роль поляризации в дифракционных адрон-адронных и фотон-адронных процессах
5.1 Новая траектория и двух-спиновые асимметрии при высоких энергиях
5.2 Новая траектория и поляризация конечного векторного мезона в процессе фоторождения
5.3 Новая траектория и двухспиновая асимметрия в электромагнитном рождение р-мезона при промежуточных энергиях
6 Эффекты аксиальной аномалии в эксклюзивных адронных процессах
6.1 Динамика, связанная с аксиальной аномалией
6.2 Вклад G-полюса в упругое фото- и электророждение -мезонов
на нуклоне
7 Роль структуры вакуума КХД в процессах рождения г/ мезонов в нуклон-нуклонных соударениях при низких и высоких энергиях
7.1 Эффективные кварк-глюонные вершины индуцируемые ин-стантонами и процесс рождения ?;-мезонов на пороге
7.2 Вклад инстантонов в сечение рождения ^-мезонов на пороге .
7.3 Вклад двойного померонного обмена в процесс центрального рождения г/ и vj-мезонов при высоких энергиях
8 Структура вакуума КХД и правило Д/ = 1/2
8.1 Вклад инстантонов в нелептонные слабые распады
8.2 Вклад инстантонов в распад К —т тгп

Заключение
Литература

именно, объяснить малость спин-орбитальных расщеплений наблюдаемую для возбуждённых адронных состояний [57]. Хорошо известно (см. недавнее обсуждение в [24]), что если бы вся величина спин-спиновые расщепления определялись полностью длиннодействующим глюонным обменом, то должно быть также большое спин-орбитальное расщепление, которое противоречит эксперименту. В нашей модели доминирующий вклад в спин-спиновые силы даёт короткодействующее инстантонное взаимодействие. Поэтому оно не приводит к вкладу в спин-орбитальное взаимодействие на больших растояниях. Как результат, остаточное спин-орбитальное расщепление очень маленькое и находится в согласии с экспериментом [57]. Следует отметить также, что используя технику правил сумм КХД, была проведена независимая проверка основного нашего результата о доминировании спин- и ароматно- зависимого инстантонного взаимодействия в расщеплениях между адронными мультиплетами. Было показано, что вклад инстантонов существенно меняет правила сумм КХД в псевдоскалярном нонете мезонов и барионом октете [39],[58], [35] и окончательные результаты для адронных масс находятся в согласии с величинами, полученными выше в рамках составной кварковой модели.
Более того взаимодействие, индуцируемое инстантонами оказывает не только большое влияние на свойства обычных адронов, но может также приводить к очень важным космологическим последствиям. Возможность существования стабильного, за счёт инстантонов, Н-дибарионного состояния и естественное объяснение им аномалии в спектре космических лучей, есть лишь один из примеров возможных инстантонных эффектов в астрофизике.