Новые методы учета многократного рассеяния и аппаратной функции детектора в обработке данных физики высоких энергий

• Автор: Жигунов, Валерий Павлович
• Шифр специальности: 01.04.01
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 1983
• Место защиты: Серпухов
• Количество страниц: 205 c. : ил

ПАВА I. ОПИСАНИЕ ДВИЖЕНИЯ ЧАСТИЦЫ В СРЕДЕ ДЕТЕКТОРА С
ПОМОЩЬЮ СТОХАСТИЧЕСКОГО УРАВНЕНИЯ ЛОРЕНЦА
§ 1.1. Связь различных способов описания многократного рассеяния. Получение распределения угла рассеяния из стохастического аналога уравнения Ньютона
§ 1.2. Траектория частицы в магнитном поле при
наличии средних потерь её энергии
§ 1.3. Задача моделирования движения частицы в детекторе и стохастический аналог уравнения Лоренца
Глава II. ВОССТАНОВЛЕНИЕ ИМПУЛЬСА ЧАСТИЦ В ТРЕКОВЫХ
ДЕТЕКТОРАХ
§ 2.1. Восстановление импульса частицы в пузырьковой
камере по методу фита к средней траектории
§ 2.2. Восстановление импульса частицы в пузырьковой камере по методу фита к случайной траектории
§ 2.3. Восстановление импульса частицы в многопластинчатом магнитном спектрометре
§ 2.4. Улучшение разрешения за счет учета закона
сохранения 4-х импульса в вершине события
Глава III. ПЛАНИРОВАНИЕ ЭКСПЕРИМЕНТА И АПРИОРНЫЕ
ОЦЕНКИ ТОЧНОСТИ ВОССТАНОВЛЕНИЯ ИМПУЛЬСА
ЧАСТИЦ
§ 3.1. Ошибка оценки утла наклона импульса в
пузырьковой камере
§ 3.2. Ошибка оценки модуля импульса и его утла
поворота в пузырьковой камере

§ 3.3. Ошибка оценки импульса в многопластинчатом
магнитном спектрометре
ГЛАВА 17. УЛУЧШЕНИЕ РАЗРЕШЕНИЯ ЭКСПЕРИМЕНТА ПРИ УЧЕТЕ
АППАРАТНОЙ ФУНКЦИИ ДЕТЕКТОРА
§ 4.1. Использование метода регуляризации Тихонова
для улучшения разрешения и его статистическая интерпретация
§ 4.2. Новые способы получения оценки по методу
регуляризации при малом числе измерений
§ 4.3. Статистическая интерпретация нелинейных
обратных задач
§ 4.4. Восстановление спектра нейтронов по измерениям
с использованием детекторов Боннера
§ 4.5. Восстановление локального потенциала
уравнения Шредингера по данным рассеяния
Глава V. СИСТЕМА ОБРАБОТКИ ДАННЫХ ЭКСПЕРИМЕНТА ПО
ИЗМЕРЕНИЮ АСШ.ШТРИИ РАСПАДА МЮОНОВ, ОБРАЗОВАННЫХ В а/л/ -СОУДАРЕНИЯХ ПРИ рм =2,8 ГэВ/с
§ 5.1. Цель и схема эксперимента, общая организация
системы обработки
§ 5.2. Определение констант оптической системы
стримерной камеры с использованием регуляризации
§ 5.3. Фильтрация треков и поиск точки
( /ле.) -распада
§ 5.4. Статистический анализ данных и измерение
асимметрии ( /^ е. ) -распада
Глава V1. СИСТЕМ ОБРАБОТКИ ДАННЫХ НЕЙТРИННОГО
ЭКСПЕРИМЕНТА ИФВЭ-ИТЗФ
§ 6.1. Цель и схема эксперимента

§ 6.2. Просмотр и измерение нейтринных событии
§ 6.3. Программа восстановления импульса мюона
§ 6.4. Статистический анализ данных, угловое
и импульсное распределение глюонов
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
БЛАГОДАРНОСТИ
ПРИЛОЖЕНИЕ А
ПРИЛОЖЕНИЕ Б
ПРИЛОЖЕНИЕ В
ЛИТЕРАТУРА
50.
а в частном случае, когда М~ л! есть а/-5 .Мы видим, что число степеней свободы осталось тем же, что и в методе фита к
средней траектории, так как каждый дополнительный параметр уве-

личивает ранг формы Хч • Именно тот факт, что на каждый дополнительный параметр появляется дополнительная связь, и позволяет вводить любое число точек траектории в качестве дополнительных параметров.
Отметим, что при введении рс / г; в точках траектории, не соответствующих никаким измеренным точкам на снимках, значения являются заданными и не входят в число искомых параметров.
Интересно, что, в принципе, можно оценить всю непрерывную траекторию. Рассмотрим плоскую модель без магнитного поля и торможения. Тогда для траектории X (х) справедливо стохастическое уравнение
^ = а Т (х) • (2.26)
Известно /45/^ что (Зедцй щуад у(х) имеет функциональное распределение
Р ((К*)})
В силу линейной связи (2.26) функциональное распределение случайной траектории У (х) есть
у* (тг&У}.
Если дан ряд измерений <3-1 точек на траектории при /; , то согласно методу наименьших квадратов мы можем искать оценку из минимума функционала
ф =£ы»£&1- Г(ы)Т+ ^<4х< (2-27)