Нестационарные процессы в солнечных вспышечных петлях

• Автор: Мельников, Виктор Фёдорович
• Шифр специальности: 01.03.02
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2006
• Место защиты: Нижний Новгород
• Количество страниц: 345 с. : ил.

1 Широкополосное микроволновое излучение солнечных вспышек и его диагностический потенциал
1.1 Эффекты нестационарной инжекции и кинетики энергичных электронов в магнитной ловушке
1.1.1 Соотношение интенсивностей микроволнового и жесткого рентгеновского излучения вспышек
1.1.2 Влияние динамики спектра энергичных электронов в радиоисточнике на спектр их гиросинхротронного излучения
1.1.3 Задержки максимумов и уплощение частотного спектра мм-изучения солнечных вспышек
1.1.4 Сравнительный анализ динамики спектров микроволнового и жесткого рентгеновского излучения вспышек
1.2 Влияние анизотропии энергичных электронов на характеристики их гиросинхротронного излучения
1.2.1 Влияние анизотропии электронов на интенсивность, поляризацию и спектр гиросинхротронного излучения

1.2.2 Особенности излучения в оптически толстой области спектра

1.2.3 Приложение

1.3 Выводы к главе

2 Диагностика ускоренных электронов по наблюдениям микроволнового излучения с высоким пространственным разрешением
2.1 Распределение интенсивности микроволнового излучения
вдоль солнечных вспышечных петель
2.1.1 Анализ данных наблюдений

2.1.2 Сравнение с предсказаниями модельных расчетов
2.1.3 Распределение высокоэнергичных электронов вдоль петли
2.2 Динамика распределения интенсивности излучения вдоль вспышечных петель
2.2.1 Эволюция распределения радиояркости во время всплеска
2.2.2 Динамика пространственного распределения энергичных электронов
2.2.3 Ограничения на модели ускорения, инжекции и кинетики ускоренных электронов во вспышечных петлях
2.3 Спектральные свойства микроволнового излучения всиы-шечных петель
2.3.1 Распределение наклона частотного спектра излучения вдоль вспышечных петель
2.3.2 Спектральная динамика микроволнового излучения
в разных частях петель
2.3.3 Обсуждение
2.4 Выводы к главе
3 Квазипериодические пульсации микроволнового излучения вспышечных петель
3.1 Наблюдаемые характеристики источника пульсаций
3.1.1 Пульсации в интегральном излучении
3.1.2 Пространственная структура радио- и рентгеновских источников
3.1.3 Спектральные и фазовые особенности пульсаций в разных частях всиышечной петли
3.2 Диагностика параметров плазмы во вспышечной петле
3.3 Модуляция микроволнового излучения МГД колебаниями всиышечной петли
3.4 Моды МГД-колебаний корональных петель
3.5 Расчет дисперсионных кривых для модельной петли
3.6 Глобальная мода радиальных БМЗ-колебаний корональных петель
3.7 Выводы к главе
4 Диагностика вспышечных петель по их излучению с тонкой временной и спектральной структурой

4.1 Радиовсилески с тонкой временной и спектральной структурой и проблема фрагментации вспышечного энерговыделения
4.2 Квазилинейная модель генерации узкополосных микроволновых всплесков типа „блипы“
4.2.1 Описание модели
4.2.2 Формирование пучкового распределения энергичных электронов
4.2.3 Параметры области плазменной турбулентности
4.2.4 Характеристики электромагнитного излучения
4.2.5 Возможности для диагностики
4.3 Диагностика вснышечной плазмы по миллисекундным пульсациям радиоизлучения
4.3.1 Наблюдения миллисекундных пульсаций
4.3.2 Анализ периодичности и временных задержек
4.3.3 Механизм радиоизлучения и диагностика плазмы источника
4.3.4 Выводы и результаты диагностики
4.4 Наблюдения субсекундных всплесков на радиоинтерферометре НИРФИ
4.4.1 Позиционные измерения динамики источников субсекундных всплесков
4.4.2 Форма временного профиля спайкоподобных всплесков
4.4.3 Возможности и перспективы РСДБ-наблюдений солнечных спайкоподобных событий
4.5 Выводы к главе
Заключение
Литература

что для выделения эффектов в чистом виде и для упрощения расчетов источник предполагается однородным по лучу зрения. Все расчеты гиро-синхротронного излучения выполнены в приближении слабого влияния окружающей среды, т.е. при а = 1.5 х /в//р > 1. (Правомерность этого приближения рассмотрена в [135].)
Расчетные формулы
Используемые обычно при расчетах гиросинхротронного излучения приближенные формулы [57] не годятся для наших целей, так как они получены для простой степенной формы энергетического спектра электронов: АТ(Е) = КЕ~7. Поэтому необходимо использовать общие выражения, полученные в [129, 135]. Для случая, когда показатель преломления среды близок к единице, объемная излучательная способность ?7е,о(/, 9) и коэффициент поглощения >се,о(/> 0) на частоте / для 9 ф 7г/2 задаются формулами [129]:
2 Р2
ч"(/’в) = £ /(а ± 6)2 -Ж? ы(р’ ^ (1Л2)
п Р1
Р2 П Р
где знак ”+” соответствует необыкновенной (е) волне, а знак ” — обыкновенной (о) волне. В формуле (1) с - скорость света; е - заряд, р = ту/гпос — импульс, то — масса покоя электрона; 9 — угол между направлениями поля и лучом зрения; N(р, ф) — распределение концентрации энергичных электронов ПО импульсу И питч-углу <д; Р И Р2 являются границами интервала импульсов, дающих вклад в излучение на частоте /, их величины определяются как положительные корни уравнения излучения
/ = п/в(/1+р2 -рСОБ<Д со в#)-1 (1-14)
при соыр = ±1. В уравнении излучения п - номер гармоники, {в -нерелятивистская гирочастота, а выражение в скобках учитывает релятивистскую поправку к массе электронов и эффект Доплера. Суммирование в 1.14 ведется по номерам гармоник п > /бш 9/$ в- Для изотропного распределения электронов но питч-углам функция 7У(р, ф) связана