Динамические явления в сверхтекучих нейтронных звездах

• Автор: Кантор, Елена Михайловна
• Шифр специальности: 01.03.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2011
• Место защиты: Санкт-Петербург
• Количество страниц: 118 с. : ил.

ОГЛАВЛЕНИЕ
Введение
1 Бездиссипативная гидродинамика сверхтекучих смесей
1.1 Нерелятивистская бездиссипативная гидродинамика сверхтекучих смесей
1.2 Релятивистские уравнения бездиссипативной гидродинамики сверхтекучих
смесей
2 Объемная вязкость сверхтекучих гиперонных звезд
2.1 Введение
2.2 Основные процессы взаимного превращения частиц в нуклон-гипероином
веществе
2.3 Объемная вязкость несверхтекучего нуклон-гиперонного вещества
2.4 Объемная вязкость сверхтекучего нуклон-гиперонного вещества
2.4.1 Релятивистская диссипативная гидродинамика сверхтекучей нуклон-гиперонной смеси
2.4.2 Вычисление коэффициентов объемной вязкости сверхтекучего нуклон-гиперонного вещества
2.5 Результаты
3 Релятивистская матрица сверхтекучих плотностей нуклон-гиперопной смеси: Предел нулевых температур
3.1 Введение
3.2 Релятивистская матрица сверхтекучих плотностей при нулевой температуре
из теории ферми-жидкости Ландау
3.2.1 Релятивистская теория Ландау для смеси ферми-жидкостей
3.2.2 Вычисление релятивистской матрицы сверхтекучих плотностей
3.3 Релятивистская матрица сверхтекучих плотностей из а-ш-р модели со скалярным самодействием
3.3.1 Релятивистская а-ш-р модель среднего поля со скалярным самодействием: основные уравнения
3.3.2 Релятивистская матрица сверхтекучих плотностей из а-и-р модели среднего поля

3.3.3 Вычисление параметров Ландау
3.4 Результаты
4 Релятивистская матрица сверхтекучих плотностей нуклон-гиперонной смеси. II. Эффект конечных температур
4.1 Введение
4.2 Выбор Гамильтониана
4.3 Релятивистская матрица сверхтекучих плотностей при конечных Т
4.3.1 Основные уравнения
4.3.2 Вычисление матрицы 7ц
4.3.3 Вычисление матрицы Уц
4.4 Выводы
5 Звуковые волны и их затухание в сверхтекучем нуклон-гиперонном веществе ядер нейтронных звезд
5.1 Введение
5.2 Звуковые волны без учета диссипации
5.2.1 Уравнения описывающие звуковые волны
5.2.2 Скорости звука: результаты
5.3 Затухание звуковых волн
5.3.1 Учет диссипации в уравнениях релятивистской гидродинамики сверхтекучей нуклон-гиперонной смеси
5.3.2 Времена затухания: основные уравнения
5.3.3 Времена затухания: результаты
5.4 Результаты
6 Расщепление сверхтекучих и нормальных мод в пульсирующих нейтронных звездах
6.1 Введение
6.2 Сверхтекучая гидродинамика
6.3 Линейное приближение
6.4 Пример: Радиальные пульсации
6.5 Учет вращения
6.6 Выводы
7 Радиальные пульсации релятивистских сверхтекучих нейтронных звезд. Учет эффектов конечных температур
7.1 Введение

7.2 Уравнения, описывающие радиальные пульсации сверхтекучих нейтронных звезд
7.3 Граничные условия
7.4 Спектр пульсаций
7.5 Спектр пульсаций при Т°° —* Т”(0)
7.5.1 Приближенное разделение пульсационных уравнений
7.5.2 Асимптотики для собственных частот
7.6 Собственные функции
7.7 Времена затухания
7.8 Выводы
Заключение

в другую:
Єі(р) = [є<(р)+рУ]7>
Р = р-еу(еур) (1 -7) +Є;(р)^
(3.17)
(3.18)
Нам еще понадобится связь между функциями распределения квазичастиц сорта г в обеих системах отсчета. Эта связь дастся стандартной формулой:
Предположим теперь, что скорость относительного движения систем отсчета К и К удовлетворяет неравенству V -С нк. В этом случае V 1, и из формул (3.17)-(3.19), с точностью до линейных по V членов, получаем:
В случае свободных релятивистских частиц сумма двух последних членов в правой части равенства в формуле (3.20) равна нулю, поэтому £,(р) = £*(р).
Помимо связи (3.20) между величинами ёу(р) и е,(р) существует дополнительная связь. Действительно, как это следует из формулы (3.12), если мы выберем некоторый импульс р то энергия квазичастицы £,(р) в системе отсчета К будет отличаться от энергии квазичастицы £{(р) с тем же импульсом р в системе отсчета К лишь постольку, поскольку функция распределения тг,(р) отличается от щ(р). Иными словами,
Подставляя сюда выражения для £г(р) и щ(р) из формул (3.20) и (3.21), получим:
Если вещество находится В ОСНОВНОМ СОСТОЯНИИ, ТО Пг(р) = Пт(р), а £{(р) = £го(р) (см. формулы (ЗЛО) и (3.13)). При р = рк из формулы (3.23) при этом следует уравнение, выражающее эффективную массу т) через параметры Ландау /к:
тц(р) = щ(р).
(3.19)
+ Ц^єі(р)У-рУ,
(3.20)
Пі(р)
(3.21)
(3.22)
р'в'к
(3.23)
(3.24)
Здесь концентрация частиц сорта г равна
(3.25)