Строение пылевых комплексов, связанных со спутниками планет

• Автор: Орлов, Сергей Алексеевич
• Шифр специальности: 01.03.01
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2009
• Место защиты: Санкт-Петербург
• Количество страниц: 176 с. : ил.

1 Пылевой тор в невозмущенном случае

1.1 Семейство траекторий

1.1.1 Сфера параметров

1.2 Элементы орбиты частицы

1.3 Область И2: плоский случай

1.4 Область О3: пространственный случай

1.5 Свойства поверхности

1.5.1 Симметрия

1.5.2 Ограниченность

1.5.3 Окрестность конической точки

1.5.4 Окрестность перетяжки

1.6 Форма и динамика облака частиц как функция времени
1.6.1 Низкоорбитальные искусственные спутники Земли
1.6.2 Фобос и Деймос
2 Пылевой тор с учетом вековых возмущений; случай нулевого наклона
2.1 Постановка задачи
2.2 Поведение частот и>к
2.2.1 Плоский случай
2.2.2 Пространственный случай; экваториальный спутник Ох
2.2.3 Пространственный случай; произвольный наклон орбиты спутника Ох
2.3 Плоский случай

2.4 Пространственный случай
2.5 Построение области О2
2.6 Свойства кривых 5П
2.6.1 Исследование кривой Яг
2.6.2 Взаимное расположение кривых
2.6.3 Исследование множества <5в
2.6.4 Основной результат
2.6.5 Свойство вложенности
2.7 Случай малого с
2.7.1 Кривая
2.7.2 Кривая в»
2.8 Размеры пылевого тора
2.8.1 Линейные размеры
2.8.2 Размеры сечения
2.8.3 Объем тора О3
3 Пылевой тор с учетом вековых возмущений; случай произвольного наклона
3.1 Основное отображение
3.2 Определение Б
3.3 Исследование кривых
4 Численные эксперименты и примеры
4.1 Орбита и положение частицы на орбите в произвольный момент времени
4.2 Интегратор
4.3 Ящики орбит
4.4 Касание кривых орбитами
4.5 Численная модель выброса
4.5.1 Метод гауссовой сетки
4.5.2 Метод отталкивающихся зарядов
4.6 Профиль концентрации частиц
4.7 Примеры
Заключение

Приложение 1 Приложение 2 Литература
Пм, ??л, пд с точностью до первой степени относительно сжатия планеты, согласно [6) даются равенствами
Для оценки периода применимости развитой выше теории достаточно в (1.104) считать а, е, г равными соответствующим элементам орбиты спутника От.
В частности, а = Я, е = 0:
где п° — среднее движение минимального спутника, описанное в предыдущем разделе.
Примем для определенности, что наибольший допустимый угол смещения узлов и перицентров равен 30°. Тогда период применимости теории АТ равен
По линейности для других значений критического угла правую часть (1.105) следует домножить на соответствующий множитель. В таблице 5 приведены значения АТ для ИСЗ в зависимости от его большой полуоси Я и наклона к экватору г.
1.6.2 Фобос и Деймос
Для Фобоса и Деймоса, движущихся по околокруговым орбитам почти в плоскости экватора Марса, основные возмущения вызваны нссферичностыо Марса. Поэтому можно воспользоваться формулами (1.105) при
п = ха 3/2,
им1 Др(Зсоз2г —1)
п 2 а2(1 — е2)3/2
тій _ т Щсозг
1ЛІ = — Т 0 п 2а2( 1 — е2)2 ’
пд 1 /?о(5соз2г —1)
¥ = 2 2 а2(1 — е2)2 '
(1.104)
(1.105)
х2 = 0.42828 х 1014 м3/с2, Я0 = 3394.0 км, /2 = 8.7460 х 10~4;
Я = 9377.2 км (Фобос), Я = 23459 км (Деймос).