Физическая механика и математическое моделирование взаимодействия концентрированных потоков энергии с веществом

• Автор: Скворцов, Владимир Анатольевич
• Шифр специальности: 01.02.05
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2007
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 275 с. : ил.

Глава 1. МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ВАКУУМНО-ИСКРОВЫХ РАЗРЯДОВ
Введение к главе 1
1.1 .Электрогидродинамическая модель вакуумно-искровых разрядов
1.2 .Электровзрыв катодного микроострия (автомодельное приближение)
1.3. Примеры математического моделирования вакуумно-искровых разрядов с помощью самосогласованной ЭГД-модели
1.4. Электрический разряд при высокоскоростном ударе в вакууме
Выводы к главе 1
Глава 2. МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ЛАЗЕРНО-ИНДУЦИРОВАННЫХ РАЗРЯДОВ
2.1. Постановка задач, подходы и цели математического моделирования лазерно-индуцированных разрядов в вакууме
2.2. ЭГД-моделирование миниатюрного плазменного фокуса
2.3. Моделирование процессов генерации рентгеновского излучения при лазерно-индуцированных разрядах (при сравнительно невысоких прикладываемых напряжениях И=12 В - 2.7 кВ)
2.4. Математическое моделирование МГД-процессов
2.5. Элекроразрядная имплозия, индуцированная фемтосекундным лазерным излучением
2.6. Электроразрядная имплозия при электровзрыве катодного острия 111 Выводы к главе 2
Глава 3. ФИЗИКА И МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ МГД ПРОЦЕССОВ ПРИ ВОЗДЕЙСТВИИ ПИКОСЕКУНДНЫХ ЛАЗЕРНЫХ
ИМПУЛЬСОВ НА МИШЕНЬ
Введение к главе 3
3.1. Математическое моделирование физики взаимодействия пикосекундного лазерного излучения с металлической мишенью
3.2. Неустойчивость сильного МГД-разрыва в лазерной плазме
3.3. Исследование генерация коротковолнового излучения из плотной плазмы Та-181 при лазерно-индуцированных разрядах в вакууме
3.4. Генерация сверхсильных магнитных полей при лазерно-индуцированных разрядах в вакууме
Выводы к главе 3
Глава 4. МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ МГД И ЭГД ПРОЦЕССОВ ПРИ ЭЛЕКТРОВЗРЫВАХ ПРОВОДНИКОВ
4.1. Краткое описание математической модели
4.2. Электровзрыв одиночных проводников под воздействием
сильных токов
4.3.Электровзрыв массивов проволочек
4.4. Нелинейные процессы и экстремальные состояния в плазме, образованной при электровзрыве миниатюрного вольфрамового кольца 183 Выводы к главе 4
Глава 5. ПЛАЗМОЭМИССИОННАЯ ДИНАМИКА НЕЙТРОННЫХ ЗВЕЗД Введение к главе 5
5.1 .Математическое моделирование электрических разрядов в окрестности нейтронных звезд без учета магнитных полей (случай “черных дыр”)
5.2. Математическое моделирование электрических разрядов в окрестности нейтронных звезд с учетом магнитных полей
Выводы к главе 5

Глава 6. МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ ИНТЕНСИВНЫХ ИОННЫХ ПУЧКОВ С ВЕЩЕСТВОМ
Введение к главе 6
6.1 Математическое моделирование физики взаимодействия МИП с веществом
6.2. Импульсные разрушения металлических пластин и имитация высокоскоростного удара с помощью МИП
6.3. О возможности ионно-пучковой защиты космических аппаратов
от метеоритов и космического мусора
6.4. Динамика перехода вещества в экстремальные состояния под воздействием пучков тяжелых ионных
6.5. Динамика ударных волн, генерируемых при комбинированном воздействии мощных ионных и лазерных пучков на мишень
6.6. Инициирование очагов повреждений в металлах при высокоэнергетичной импульсной имплантации ионов
Выводы к главе 6
Глава 7. КУМУЛЯТИВНЫЙ ЭФФЕКТ ПРИ ВЫСОКОСКОРОСТНОМ УДАРЕ
7.1. Постановка задачи
7.2. Описание используемой математической модели
7.3. Обсуждение результатов расчетов
Выводы к главе 7
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
Литература

Рис. 19.
Типичное распределение концентрации плазмы и температуры представлены на Рис. 19 для момента времени 1=0.6 не.
На Рис.20-22 показаны результаты расчетов [40] электровзрыва микроострия на алюминиевом катоде, имеющего форму полуэллипсоида вращения (с высотой 1.6 мкм, диаметром основания 0.8 мкм) для случая, когда межэлектродное расстояние тоже было 25 мкм, а напряжение чуть меньше (и()=20 кВ). Сопротивление внешней цепи 11=150 Ом. В этом случае скорость нарастания тока достигала 4 1011 А/с (см. Рис.20). Пространственные распределения плотности тока для моментов времени 1=0.09 не и 0.12 не показаны на Рис.21. Обрыв тока объясняется уменьшением