Молекулярная динамика явлений переноса в пористых средах

• Автор: Кондратьев, Алексей Евгеньевич
• Шифр специальности: 01.02.05
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 125 c. : ил

СПИСОК ОБОЗНАЧЕНИЙ
ГЛАВА I. КИНЕТИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ ПЛОТНЫХ СИЛЬНО НЕРАВНОВЕСНЫХ ГАЗОВЫХ СМЕСЕЙ
§ 1.1. Кинетическое уравнение Энскога и методы его решения
§ 1.2. Система уравнений диффузии. Коэффициенты вязкости, теплопроводности и взаимной диффузии плотной газовой смеси.. 20
§ 1.3. Анализ структуры коэффициентов переноса. Сравнение с экспериментом
ГЛАВА 2. ПРОЦЕССЫ ПЕРЕНОСА В ПОРИСТЫХ СРЕДАХ ПРИ
ВЫСОКИХ ДАВЛЕНИЯХ
§ 2.1. Структура пористых сред
§ 2.2. Газокинетическое обоснование континуальной модели явлений переноса плотной
газовой смеси в пористой среде
§ 2.3. Исследование специальных случаев движения газовых смесей в пористых средах • 60
ГЛАВА 3. АНАЛИТИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ПОЛЕЙ ПАРЦИАЛЬНЫХ КОНЦЕНТРАЦИЙ И ТЕМПЕРАТУРЫ В ПОРИСТЫХ КАТАЛИТИЧЕСКИХ СРЕДАХ
§3.1. Исследование характерных особенностей диффузии плотных газов в пористых сре-

§ 3.2. Влияние собственного объема молекул плотного газа на степень использования внутренней поверхности пористого
катализатора
§ 3.3. Математическая формулировка задачи о
распределении полей концентраций и температуры в пористом катализаторе при протекании в нем необратимой неизотермической реакции
§,3.4. Анализ чувствительности режимов протекания реакции от основных параметров процесса 92
ЗАКЛШЕНИЕ
Ж ТЕРАТУРА
ПРИЛОЖЕНИЕ

ОБОЗНАЧЕНИЯ
Замечание. Все обозначения даны в тексте, но для удобства главные обозначения сведены в нижеследующую таблицу. Не приводятся некоторые обозначения, употребляющиеся только в одном из параграфов. Это же относится к изменению значения некоторых символов.
Глава I
Ь - второй вириальный коэффициент в уравнении состояния,
записанного в виде разложения по степеням плотности
- второй вириальный коэффициент в выражении для коэффициента диффузии, записанного в виде разложения по степеням плотности
Q - третий вириальный коэффициент в уравнении состояния
" бинарный коэффициент молекулярной диффузии
|л - одночастичная функция распределения
^ - относительная скорость молекул
|Н1 Ш - детерминанты матриц, составленных из элементов Н.. А ’ у *
iHLjJALjr алгебраические дополнения элементов , A*j>
I - интеграл столкновений
- выражения, приведенные в тексте после формулы (1.2.8)
- масса молекулы
- приведенная масса молекул N - молекулярный поток
ru - концентрация
р - давление
Pj* - тензор вязких напряжений
ft - коэффициенты в линейном разложении правых частей уравнений переноса относительно гидродинамических переменных

§ 2.2. Газокинетическое обоснование ^континуальной модели явлений переноса плотной газовой смеси в пористой среде
Как уже говорилось ранее, в рамках ПМ пористая среда рассматривается в виде тяжелых крупных частиц, составляющих равноправный газовый компонент. Для такой гипотетической смеси, включающей в себя как разносортные молекулы, так и пылевидные части-цы, запишем систему уравнений диффузии (1.2.2)
Индексы оі и ^ принимают значения от I до М (число истинных разовых компонентов) и значение р (пылевидный компонент). Птрихом обозначены величины, характеризующие свойства смеси, їогда одним из ее компонентов являются частицы пористой среды, а те же самые величины, но уже без штрихов, будут относиться к газу, состоящему из одних только молекул, например:
1тобы не загромождать изложение, сразу ограничимся случаем изотермического течения газа. Этим обусловлено отсутствие в правой части выражения (2.2.1) слагаемых, описывающих термодиффузию, три этом температура будет всюду фигурировать как параметр. Кроле этого, будем считать, что рассматриваемые газы умеренно плот-гае. Поэтому квадратами величин (доля объема, занимаемая молекулами) будем пренебрегать. Тогда из выражений (П.5) и 'П.б) следует, что
(2.2.1)
іг' = п * ігр , = р + ігрпгр .