Доставка любой диссертации в формате PDF и WORD за 499 руб. на e-mail - 20 мин. 800 000 наименований диссертаций и авторефератов. Все авторефераты диссертаций - БЕСПЛАТНО
Ковальчук, Виталий Федорович
01.02.04
Кандидатская
1984
Киев
134 c. : ил
Стоимость:
499 руб.
ГЛАВА I. НЕСТАЦИОНАРНЫЕ ГРАНИЧНЫЕ ЗАДАЧИ
МАГНИТОУПРУГОСТИ
§ I. Основные уравнения магнитоупругости. Механические и электрические граничные условия
§ 2. Пондеромоторные силы электромагнитного поля. Тензор натяжений Максвелла
§ 3. Математические методы решения нестационарных задач теории упругости и магнитоупругости
§ 4. Метод собственных векторных функций
Глава II. ОБОСНОВАНИЕ И УТОЧНЕНИЕ УПРОЩАЮЩИХ ГИПОТЕЗ В ЗАДАЧАХ ДЕФОРМИРОВАНИЯ УПРУГИХ ПРОВОДЯЩИХ ТЕЛ ИМПУЛЬСНЫМИ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫМИ ПОЛЯМИ
§ 5. Оценка эффекта связанности упругих
и электромагнитных полей
§ б. Влияние тока смещения на электромагнитное поле и пондеромоторные силы в задачах импульсной магнитоупругости
§ 7. Влияние скорости погружения тела в магнитное поле на пондеромоторные силы
§ 8. Дифракция электромагнитной волны на
проводящей сфере
Глава III. ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ УПРУГИХ ПРОВОДЯЩИХ ТЕЛ
С ИМПУЛЬСНЫМИ МАГНИТНЫМИ ПОЛЯМИ
§ 9. Погружение проводящего бруса в магнитное
поле
§ 10. Вычисление пондеромоторных сил,
действующих на брус
§ II. Определение электромагнитного поля
в проводящей сфере, которая погружается в магнитное поле
§ 12. Механические силы, действующие на сферу, которая погружается в магнитное поле.
Закон изменения скорости сферы
Глава IV. ДЕФОРМИРОВАНИЕ УПРУГОЙ ПРОВОДЯЩЕЙ СФЕРЫ
ИМПУЛЬСНЫМ МАГНИТНЫМ ПОЛЕМ
§ 13. Постановка задачи теории упругости
§ 14. Решение задачи динамической теории
упругости.
§ 15. Квазиетатическая задача теории л
упругости для сферы
§ 16. Волны упругих напряжений в проводящей сфере, возбуждаемые импульсным магнитным полем
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
СПИСОК' ОСНОВНОЙ ИСПОЛЬЗОВАННОЙ ЛИТЕРАТУРЫ
В последние годы значительное внимание в литературе уделяется исследованиям по механике сплошной среды, в которых поля механических напряжений и деформаций рассматриваются в неразрывной взаимосвязи с физическими полями другой природы (тепловыми, электромагнитными, диффузионными и другими). В отличие от электроупругости [84], в которой изучаются процессы в твердых диэлектриках (материалах, обладающих пьезоэффектом), вызванные взаимодействием полей механических напряжений и деформаций с электромагнитным полем, магнитоупругоеть изучает упругие процессы в твердых проводниках под действием потоков электромагнитной энергии.
Интенсивное развитие магнитоупругости обусловлено возможностью непосредственного применения ее результатов в различных областях науки и техники, в частности, при разработке магнитоимпульсных генераторов, используемых для магнитоимпульсной штамповки металлов; для расчета демпфирующих сил пространственных тел, которые погружаются в магнитное поле; для разгона макрочастиц до больших (порядка 10^ м/с) скоростей с помощью импульсных электромагнитных полей (электромагнитной пушки) и т.п. Отметим, что задачи деформирования проводящих тел электромагнитными полями лишь недавно привлекли внимание исследователей. Это связано, отчасти, с тем, что только в последнее время удалось получить сильные и сверхсильные магнитные поля [44]. Поэтому многие вопросы еще недостаточно изучены.
Воздействие электромагнитного поля на проводящее тело приводит к возникновению в теле электрического поля, а, следовательно, и вихревых токов. Взаимодействие токов с магнитным полем приводит к появлению объемных электромагнитных (пондеро-моторных) сил и источников джоулева тепла. Электромагнитные
то для каждого л и К получим следующие две системы для определения радиальных функций
ЗиГ. < ш"- ± А.
д1 ~Т0~К’ дгб0 Г
~ Ш) (0,1)
±А-1гг1*Ё) I
Гг дг 1 дг I /-г у,/л сг б4г
~ <СЦ)
дикпУ лгп**).,/я . Мп^ J-A.trу1аЛ ,лтп Ж~ ~Р~о ~Т~ п дь Ро Г дг(г^> (8.16)
_£ 0 /уд Л_(П+/) №4)= _±_ д^
гг !??' дг ' тг п се
Аналогично, решение внутри сферы ищем в виде
оо п
?'Гго;*!;м"‘^ «•*>
п=о К---П п
П г~
■П-0 к--п ' п
После соответствующих выкладок получаем следующие уравнения для кавдого лиК
с дК + к Ь к - лш*0 чк <-о М и гп (г-
(8.19)
д1: "Сп г £
-1 -3 /и «)_ л(^<) с. = 3%+ви„-й2!
гг g^^^т дг Iга ч сг Яо й£
5К (п+^п ук дК _ I { э л~ук
Яо г 51 Мо г дг ?п) (8.20)
_1 д /гг дК (п^)п !?1п+(п,1 Л1л
Гг дг ' бГ/ сг дV ир° №
Теперь, подставляя разложения (8.13) - (8.14) и (8.17) -(8.18) в граничные условия (8.3) и ползуясь полнотой разложений
Название работы | Автор | Дата защиты |
---|---|---|
Колебания предварительно напряженной ортотропной пластины-полосы | Брендэ, Владимир Владиславович | 2013 |
Экспериментальное исследование эффектов нелинейной динамики распространения трещин | Уваров, Сергей Витальевич | 2000 |
Моделирование процессов деформирования и разрушения кусочно-однородных сред регулярной структуры с учетом зависимости свойств от вида НДС | Лихачева, Светлана Юрьевна | 2002 |