Периодические движения и движения в их окрестности в ограниченной круговой задаче двух центров и в задаче тяжелого твердого тела с одной неподвижной точкой

• Автор: Фрунза, Рената Валентиновна
• Шифр специальности: 01.02.01
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2005
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 149 с. : ил.

Как известно, задача трех тел и задача о движении тяжелого твердого тела с одной неподвижной точкой являются фундаментальными задачами классической динамики.
Вследствие этого эти две задачи служат объектами приложения новых различных математических методов аналитического, качественного или численного характера, которые затем могут успешно применяться в других областях. Поскольку каждый метод при исследовании динамических задач обладает своими достоинствами и ограничениями, то разумное их сочетание позволяет прояснить многие детали в поведения объекта изучения.
Задача трех тел занимает центральное место в аналитической динамике, небесной механике и космодинамике. Современные исследования задач небесной механики берут свое начало в трудах Л. Эйлера и Ж. Лагранжа (1772). Первый существенный вклад в изучении задачи трех тел сделал Л. Эйлер своей теорией движения Луны, главным достижением которой явилось введение синодической системы координат. Ее использование позволило определить один первый интеграл уравнений движения, известный в настоящее время как интеграл Якоби. В дальнейшем задача трех тел была исследована в работах Якоби (1836), Г. Хилла (1878), А. Пуанкаре (1899), Т. Леви-Чивита (1905)и др. Развитие Пуанкаре аналитических методов решения задачи трех тел явилось одним из важнейших достижений в области теории небесной механики и классической динамики. Пуанкаре нашел последователя в лице Дж. Биркгофа (1915), который существенно развил качественные методы динамики. В двадцатые годы прошлого столетия свои результаты опубликовала школа Ф. Мультона, в тридцатые годы бьши опубликованы работы по качественным методам Моисеева и Биркгофа, а также Э. Стремгрена и Копенгагенской школы.
Особое практическое значение приобрела ограниченная задача трех тел во второй половине прошлого столетия в связи с необходимостью изучения движения искусственных спутников Земли и других планет [5], [13].
Несмотря на множество трудов, посвященных исследованию задачи трех тел, общее ее решение до настоящего времени не найдено. Тем не менее, ограниченная задача трех тел была и остается источником множества замечательных работ, в которых рассматриваются различные приемы ее интегрирования и изучаются общие свойства движений и траекторий.
История классической задачи о вращении тяжелого твердого тела с одной неподвижной точкой берет свое начало в одной из работ Ж. Дапамбера в 1749 году. Л. Эйлеру принадлежит основная заслуга формирования понятий теории движения тела с неподвижной точкой и построения динамических уравнений движения. Эта задача являет собой не только исключительно важную отрасль классической динамики, но и служит фундаментом прикладной теории гироскопов.
В динамике твердого тела особенно много усилий было потрачено на поиски интегрируемых случаев. Задача о движении тяжелого тела с одной неподвижной точкой получила решение в трех частных случаях, указанных последовательно Л. Эйлером, Ж. Лагранжем и С. В. Ковалевской. Частным ее решениям посвящены работы таких ученых, как С.А. Чаплыгин, А. М. Ляпунов, Н. Е. Жуковский, В. А Стеклов. В настоящее время в данной области исследования выделяются достижения В. В. Козлова и его учеников.
Одно из современных направлений в динамике связано с широким использованием в качестве экспериментального инструмента быстродействующих ЭВМ. Существует много аспектов изучения динамических задач, где применение численных методов является пока чуть ли не единственным способом их разрешения. Разработка новых мощных математических методов и широкое использование компьютеров дали возможность по-новому подойти ко многим классическим задачам. В частности, особый интерес к исследованию детерминированного хаоса появился в связи с компьютерным прогрессом, поскольку численные методы позволяют более подробно изучать поведение динамических систем, а также сделать заключение о возможности обобщения различных классических интегрируемых случаев на другие задачи.
Помимо этого, численные методы обладают тем важным свойством, что сразу дают 'Э ответы на вопросы, которые ставит практика.
Сказанное определило выбор предмета и методов исследования предлагаемой работы, которая посвящена численному анализу периодических траекторий динамических систем и исследованию характера движений в их окрестностях.
В работе рассматриваются две частные задачи: ограниченная задача двух неподвижных центров и задача о движениях тяжелого твердого тела с одной неподвижной точкой в случае А=В=0.5С.
Исследования указанных задач основаны на применении метода точечных отображений, предложенного А. Пуанкаре. Метод, по-видимому, впервые был апробирован численно в работах М. Энона (Непоп) по исследованию плоской круговой ограниченной задачи трех тел.
Подчеркнем, что применение этого метода является особенно эффективным при изучении динамических систем с двумя степенями свободы.
Наличие классических первых интегралов в задаче движения тяжелого твердого тела около точки закрепления позволяет понизить порядок уравнений движения тела до четвертого. Полученные уравнения, описывающие движения приведенной механической системы с двумя (Ч степенями свободы, которые, как и уравнения движения плоской ограниченной задачи трех тел,
допускают интеграл Якоби. В этом направлении большие заслуги принадлежат В.Г. Демину, который ввел с этой целью изотермические координаты, и совместно со своими учениками посвятил ряд работ переходу к приведенной динамической системе и изучению ее поведения.
Проводимый в работе анализ областей возможных движений и доступных областей, позволяет сделать некоторые выводы о характере движений изучаемых динамических систем и о распределении траекторий материальной точки.
Исследование уравнений движения было бы неполным без рассмотрения особых точек потенциала каждой из задач и соответствующих им стационарных или либрационных точек. В случае твердого тела с неподвижной точкой они определяют на диаграмме параметров приведенной системы бифуркационные кривые.
В работе рассматриваются критерии, на основе которых можно судить об устойчивости периодических траекторий, а также результаты вычислений величин, характеризующих эти критерии.
Анализ движений динамической системы в окрестности периодических траекторий выявляет одно из основных преимуществ метода точечных отображений. Рассмотрение последующих на секущей плоскости взамен траектории изображающей точки в фазовом пространстве в значительной степени улучшает "обозримость" задачи и позволяет остановиться
на изучении инвариантных множеств, например, таких, как инвариантные кривые, расположенные в окрестности инвариантных точек. Последние в известной степени связаны с устойчивостью периодических траекторий и позволяют подтвердить сделанные до этого выводы об устойчивости.
Во введении приводится краткий обзор достижений, относящихся к изучаемой теме, а также описывается содержание работы и излагаются основные результаты, проведенных исследований.
В первой главе приводятся уравнения движения изучаемых систем и анализируются области возможных и доступных движений.
В п. 1.1 описывается плоская ограниченная круговая задача двух неподвижных центров и анализируются уравнения движений системы.
В п. 1.2 приводятся дифференциальные уравнения Эйлера-Пуассона движений тяжелого твердого тела около закрепленной точки и их первые интегралы. Методом Рауса исключается Ф циклическая координата у/ и для случая, когда моменты инерции тела связаны соотношением
А=В, производится переход к уравнениям движения приведенной динамической системе, в изотермических координатах х и у, соответствующих углам Эйлера ср ив.
В п. 1.3 рассматриваются уравнения, определяющие кривые нулевой скорости, которые ограничивают области возможных движений. При анализе областей возможных движений, прослеживается эволюция их конфигураций в зависимости от значений параметров каждой из задач.
В п. 1.4 описывается применение метода точечных отображений при исследовании динамических систем с двумя степенями свободы, которое сводится к анализу последующих на поверхности сечений взамен всей фазовой траектории. Это позволяет представить фазовые портреты систем на поверхности сечений, анализ которых дает возможность сделать выводы о поведении фазового потока задачи.
В п. 1.5 анализируются стационарные движения исследуемых динамических систем.
Во второй главе описаны результаты численного поиска и производится классификация симметричных просто периодических траекторий исследуемых динамических систем.
* Вопросам классификации симметричных просто периодических траекторий посвящен п.
2.1.
Классификация обнаруженных периодических орбит в задаче двух неподвижных центров была проведена в соответствии с принципами, примененными Э. Стремгреном при исследовании Копенгагенского варианта плоской ограниченной круговой задачи трех тел. Они основаны на анализе расположения орбит по отношению к конечным массам пи и гпг и точкам либрации. По аналогии были классифицированы периодические движения тяжелого твердого тела с неподвижной точкой.
В п. 2.2 описаны классы просто периодических орбит в плоской ограниченной круговой задаче двух неподвижных центров при значениях параметра ц=0.1 и р.=0.5.
В п. 2.3 описаны классы просто периодических траекторий приведенной системы в случае тяжелого твердого тела с одной неподвижной точкой, в виде зависимостей б(ф), соответствую-щих движениям фиктивной материальной точки на сфере Пуассона.
Для каждого класса приводится его характеристика в пространстве (Ь, £ фо), а также прослеживается эволюция траекторий этих классов в зависимости от изменения параметров И и Г приведенной системы.
Третья Глава IIосвящена вопросам устойчивости периодических движений и анализу движений в их окрестности.

Значения полупериодов движения по траекториям класса (И) меняются, как и случае класса 0), в диапазоне от Т/2т;„ = 6.3054 и Т/2тах = 7.4563.
2.3.11. Класс (к)
В класс (к) были сгруппированы просто периодические траектории, описываемые приведенной системой в обратном направлении и ограничивающие на сфере Пуассона область, расположенную в окрестности стационарного движения Эг.
Траектории этого класса не имеют самопересечений (рис. 2.3.29 и 2.3.30).
Величины, характеризующие просто периодические траектории класса (к), приводятся в таблице 15 Приложения.
На рис. 2.3.29 изображены траектории класса (к) для фиксированного значения Ь = 1.00 и различных значениях £ Сравнение этих траекторий позволяет сделать вывод о том, что с возрастанием значения Г вогнутость траекторий постепенно уменьшается и они принимают форму подобную овалу. Увеличение постоянной интеграла площадей { при фиксированном значении Ь приводит к уменьшению амплитуды колебаний тела вокруг оси собственного вращения и амплитуды нутационных движений. При этом, как следует из таблицы 15, периоды прохождения по траекториям класса (к) также уменьшаются.
Траектории класса (к) при фиксированном значении постоянной интеграла площадей £ = 1.50 и при различных значениях Ь приведены на рис. 2.3.30, из которого следует, что с увеличением значения постоянной интеграла энергии Ь траектории приведенной системы становятся более вогнутыми в окрестности оси Оф и увеличивают незначительно свои размеры вдоль ОСИ Оф.