Неупругие и упругие дифракционные ядерные взаимодействия при больших энергиях

• Автор: Исматов, Емархан
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Ташкент
• Количество страниц: 326 c. : ил

ГЛАВА I. -Ь И 3 - КАНАЛЬНЫЕ ПОДХОДА К ДИФРАКЦИОННЫМ
ПРОЦЕССАМ
§ 1.1 Амплитуда взаимодействия
§1.2 Основные свойства дифракционных процессов
§ 1.3 Условие унитарности в Ь - канале
ф 1.4 Условие унитарности в 3 - канале. Мультипериферическая модель
§ 1.5 Результаты реджевского подхода
§ 1.6 Дифракционная теория Ситенко-Глаубера столкновений
с ядрами
§ 1.7 Теория Струтинского для описания ядерных реакций
Глава II. ПРЕДСТАВЛЕНИЕ ПРИЦЕЛЬНОГО ПАРАМЕТРА
§ 2.1 Интегральные представления Ханкеля
§ 2.2 Дифракционная диссоциация ограничения Памплина . . . §2.30 двухкомпонентной структуре функции перекрывания
§ 2.4 Зависимость множественности от прицельного
параметра
§ 2.5 0 вкладе нефизической области в амплитуду прицельного
параметра
§ 2.6 0 влиянии излома в дифференциальном сечении на
профильную функцию
Глава III. ЗАВИСИМОСТЬ ОТ ПЕРЕДАННОГО ИМПУЛЬСА § 3.1 Стационарные значения мнимой части амплитуды в области
дифракционного конуса
§ 3.2 0 связи фазы амплитуды упругого рассеяния с
функцией перекрывания
§ 3.3 Упругое дифракционное рассеяние адронов
§ 3.4 Сравнение экспериментальной зависимости средней
множественности от переданного импульса с рассчитанной в рамках геометрического подхода
§ 3.5 0 связи с упругим рассеянием зависимости средней
множественности от переданного импульса в рр- взаимодействиях при энергиях
§ 3.6 0 зависимости распределения лидирующих частиц в адрон-ядерных взаимодействиях от атомного номера в модели
тормозного излучения
Глава IV. ДИФРАКЦИОННОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ЛЕГКИХ ЯДЕР С
ЯДРАМИ
§4.1 Введение
§4.2 Вычисление амплитуды взаимодействия
§4.3 Интегральные сечения взаимодействия
§4.4 Угловые распределения упруго рассеянных легких ядер
и продуктов их расщепления
§4.5 Учет обмена нуклонами между кластерами
§ 4.6 0 дифракционной диссоциации адронов на нуклонах и
ядрах
Глава V. РЕАКЦИИ ПЕРЕДАЧИ С УЧАСТИЕМ ЛЕГКИХ ЯДЕР
§ 5.1 Реакции передачи с легкими кластерными ядрами
§ 5.2 Поляризационные явления при дифракционном
взаимодействии ядра 6 о8с с ядрами
§ 5.3 0 реакции срыва легких слабосвязанных ядер
§ 5.4 Выбивание нуклонов из ядер нуклонами средней
энергии
Перспективы развития основных положений диссертации
ЗАКЛШЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

В настоящее время хорошо известно, что экспериментальные данные по взаимодействию адронов и ядер с адронами и ядрами при средних и высоких энергиях подтверждают, что это взаимодействие носит дифракционный характер. Эти экспериментальные данные вместе с ранее экспериментально открытой дифракцией электронов являются опытным доказательством правильности теоретико-полевой идеи справедливости дифракционных явлений не только в оптике, но и в физике микрочастиц. Использование дифракционных представлений существенно облегчает описание сильных взаимодействий при больших энергиях.
Сейчас под дифракционными явлениями в ядерной физике высоких энергий подразумевают упругие и те неупругие взаимодействия, в которых вторичные частицы могут быть разделены кинематически на две определенные группы, соответствующие двум начальным сталкивающимся объектам. Каждая из этих групп имеет такие же квантовые числа, как и первичные микрочастицы, за исключением может быть спина и четности. Сечение таких реакций слабо зависит от первичной энергии и наклон дифракционного конуса того же порядка, что и для упругого рассеяния. Таким образом?дифракционные неупругие процессы имеют много общего с дифракционным упругим рассеянием. Для элементарной частицы^налетающей на черное ядро?есть два процесса : полное поглощение при прицельных параметрах уэ <
обусловленное этим поглощением дифракционное упругое рассеяние.
Для составной частицы типа дейтрона сечение поглощения начинает зависеть от межнуклонного расстояния и будет определяться формулой +рс/') . После разложений конечного состояния по системе собственных функций пр системы кроме чисто упругого рассеяния возникает также неупругий процесс типа дифракционной диссоциации.

которая, вообще говоря, не удовлетворяет перечисленным условиям, то поступают следующим образом : с помощью (j$) находят
амплитуду 1~оЩ » а затем уже с помощью F0 (é) - функцию
%lf) ПО формуле (2,1.1). При ipx ^ (J3)*
Установим, как действует зависимость амплитуды (j>) от прицельного параметра на зависимость этой же амплитуды от переданного импульса.
Пусть (рх (р) определяется по формуле (2.1.19). Тогда
Если
% ff)- Ф-Ю,
1/г

(2.1.20)
(2.1.19а)
(2.I.2I)
Р1±) ~ Уо (й/и*).
Пусть также
Ы)~е ■ (2.1.196)
Тогда /ог/ у
(2.1.22)
Вариация (£) при больших £ ( вариация периферической части) и при малых ( вариация центральной части) отражается на амплитуде Р [Р) при малых и больших переданных импульсах ,соответственно (рис.2.1)-