Процесс e+e- → ηγ в области энергий 0.6-1.4 ГЭВ

• Автор: Бердюгин, Алексей Викторович
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2007
• Место защиты: Новосибирск
• Количество страниц: 109 с. : ил.

Глава 1. Ускоритель ВЭПП-2М и детектор СНД
1.1. Электрон-позитронный комплекс ВЭПП-2М
1.2. Сферический Нейтральный Детектор (СНД)
1.3. Проведение эксперимента
Глава 2. Моделирование экспериментов на детекторе СНД
2.1. иШМОБ
2.2. Основные принципы иШМОБ
2.3. Схема работы иИШОБ
2.4. Генераторы параметров частиц для иШМОБ
Глава 3. Анализ сечения процесса е+е~ —> ду
3.1. Выделение событий изучаемого процесса
3.2. Определение эффективности регистрации событий
3.3. Систематические ошибки
3.4. Параметризация сечения процесса е+е~ —^ гу'у
3.5. Аппроксимация экспериментальных данных
Глава 4. Анализ матричного элемента распада г] Зя0
4.1. Отбор событий для анализа диаграммы Далитца
4.2. Параметризация матричного элемента распада г/ —> Зя°
4.3. Определение эффективности регистрации событий

4.4. Аппроксимация экспериментальных данных
Глава 5. Обсуждение результатов
5.1. Сечение е+е~ ->1)7и его аппроксимация
5.2. Результаты по матричному элементу распада г] —> Зл0
Заключение
Приложение 1. Таблицы сечения процесса е+е_ —» 777
Литература

Эксперименты на встречных электрон-позитронных пучках являются уникальным источником информации о свойствах векторных мезонов. С 1974 по 2000 год в Институте ядерной физики им. Будкера велись эксперименты на е+е~ коллайдере ВЭПП-2М. Интервал рабочих энергий ВЭПП-2М, 0.36-1.4 ГэВ, перекрывает области рождения р, ш и ф резонансов, а также захватывает часть энергетического диапазона, в котором находятся их возбужденные состояния.
Данная работа посвящена измерению сечения процесса е+е~ —»777 в экспериментах с детектором СНД, проводившихся на коллайдере ВЭПП-2М в период с 1996 по 2000 год. В области энергий ВЭПП-2М это сечение, в основном, насыщается вкладами р,ш,ф резонансов и хорошо описывается в рамках модели векторной доминантности (МВД). Это позволяет извлечь из экспериментальных данных значения ширин распадов этих резонансов. Измерения радиационных распадов векторных мезонов р , ш , ф —> 7Г°7 , 777 проводятся уже более 40 лет в нескольких десятках экспериментов [1]. Однако, дальнейшее улучшение точности измерений вероятностей этих распадов по-прежнему является важным для проверки различных теоретических концепций: кварковой модели, 311(3) симметрии, векторной доминантности [2-4]. В последнее время радиационные распады с конечным состоянием ?/7 исследовались теоретически в контексте линейной сигма модели [5], с использованием правила сумм КХД [6] и в рамках нерелятивистской кварковой модели [7].
Другой интересной теоретической проблемой при высокой точности дан-

иМ1В20 — Далиц-распад (А —> Ве+е ). Согласно работе [80], вероятность данного распада может быть записана в следующем виде: й (В {А -> Ве+е-) _ а |Яв(д2)|2Л 2 т2
1 4 о х
йд2 В {А —> В'у) / 3?г д2 д2
4т2 / / д2 2 4то|д2
д2 у I тл~тв/ (тл — тв)21 где Яв(д2) — формфактор частицы В (в данном случае Яв(д2) = 1), -^д2 — инвариантная масса е+е- пары.
иМ1В21 — Распад ц —> еи^ре. Согласно работе [89], матричный элемент данных распадов может быть записан в виде:
м2 - (РД)(РД) ,
где Р{ 4-х импульсы соответствующих частиц.
иМ1В22 — (5 - распад бариона. Согласно работе [89], матричный элемент данных распадов может быть записан в виде:
М ~ [у* + сгу^у5] , для п —> реД о: = О + Я = 1.24, для £~ —>• пег/е а = Я — Л = 0.28.
СГМ1В23 — Распад £ —» Л77. Использовался матричный элемент в виде: М ~ =» |М|2 - (Ял + тк){кк’)2 ,
где к, к' 4-х импульсы фотонов.
иМ1В24 — Распад /г —»■ ег/^Д/у.