Мультиплеты (70,L) L = 1-, 0+, 2+ возбужденных барионов в релятивистской кварковой модели

• Автор: Мацкевич, Елена Евгеньевна
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2008
• Место защиты: Санкт-Петербург
• Количество страниц: 152 с. : ил.

1. Релятивистские трехчастичные кварковые уравнения и спектр масс мультиплета барионов
(70,1")
1.1 Мультиплет (70,1“)
1.2 Построение волновых функций
1.3 Проекторы 1.4 Интегральные уравнения для трехчастичных
амплитуд
1.5 Уравнения для приведенных амплитуд
1.6 Результаты вычислений
1.7. Мультиплет (70,1”) очарованных барионов
Мультиплеты (70, Ь+) Ь = 1 ,0+, 2+ возбужден-
ных барионов в релятивистской модели
Введение 2.1. Волновые функции для частиц мультиплетов
(70,0+) и (70, 2+) 2.2. Трехкварковые интегральные уравнения для
мультиплетов (70,0+) и (70,2+) 2.3. Приведенные уравнения для мультиплетов
(70,0+) и (70,2+)
2.4. Результаты вычислений
3. Электромагнитные формфакторы Б-волновых очарованных барионов мультиплета Лр — |+
4. Массы и ширины декуплета А-волновых барионов в релятивистской кварковой модели
Заключение
Приложения
Приложение А
Приложение Б
Приложение В
Приложение Г
Приложение Д
Приложение Е
Таблицы
Рисунки
Литература

Адронная спектроскопия всегда играла важную роль в понимании механизмов, лежащих в основе динамики сильных взаимодействий. В 1964 г. Гелл-Манн и независимо Дж. Цвейг выдвинули гипотезу о том, что все адроны состоят из субчастиц - кварков [1], обладающих дробными зарядами, для объяснения существования групп частиц с близкими свойствами. Для построения всех известных тогда частиц достаточно было только трех типов кварков. Различные типы кварков обладают разными массами и квантовыми числами. Кроме того, кварк обладает специфической характеристикой, отсутствующей у адрона — цветом, который может принимать три значения.
В 1969 г. Фейнман для объяснения различия в характере поведения сечений высокоэнергетических упругого рассеяния и глубоко неупругого рассеяния электрона на протоне на большие углы предложил модель партонов. Упругий процесс происходит так, как будто бы протон является протяженным объектом, а глубоко неупругий - как если протон был точечным. Фейнман объяснил такое различие в поведении, предположив, что протон состоит из точечных частиц - пар-тонов, которые проявляются во взаимодействиях лишь при больших переданных импульсах (т.е. на малых расстояниях), в так называемых жестких процессах. В дальнейшем развитии партонной модели партоны стали пониматься как кварки и глюоны, взаимодействие которых описывается квантовой хромодинамикой. В квантовой теории поля из-за эффекта поляризации вакуума каждый кварк окружен облаком глюонов и кварк-антикварковых пар (так называемый составляющий

Рассмотрим вывод релятивистских уравнений Фаддеева на примере
представление функций ДДд, дц,) [95, 96].
Чтобы представить амплитуду Д;(з, б'Д в форме дисперсионных соотношений, необходимо определить амплитуды кварк-кваркового взаимодействия aJ{sik)■ Амплитуда парного взаимодействия дд —> дд вычисляется в рамках дисперсионного И/О метода с четырехфермионным взаимодействием и квантовыми числами глюона [8]. Воспользуемся результатами релятивистской кварковой модели [94] и напишем амплитуду парного взаимодействия в виде:
Здесь Од - вершинная функция дикварка; ДДв,-*), р,/^) - функция Чью-Мандельстама [113] и фазовый объем соответственно, 5^ -квадрат двухчастичной энергии (і,к=1,2,3), 5 - квадрат полной энергии системы. Ад (г, к) - обрезание по парной энергии. Коэффициенты функции Чью-Мандельстама приведены в таблице 12.
Е-гиперона с 1Р = |+ мультиплета (10,2). Мы используем графическое
(2.13)
(2.14)
+ А/+ х
„ fisik - (тпі + тпк)2)&к - (пц - гщ)2)

$ік
(2.15)