Ядерные реакции на среднетяжелых разделенных изотопах и на тяжелых радиоактивных ядрах

• Автор: Балабекян, Анаит Рафиковна
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2009
• Место защиты: Ереван
• Количество страниц: 206 с. : ил.

Содержание
1 Методика эксперимента
1.1 Комплекс программ для автоматизированного расчета сечений ядер-
ных реакций
1.2 Определение сечения ядерных реакций в сложных цепочках распада
1.3 Некоторые поправки на сечения образования остаточных ядер при облучении разделенных изотопов олова пучком ионов 12С с энергией 2
ГэВ/нуклон
2 Реакции на разделенных изотопах олова
2.1 Простые реакции
2.1.1 Исследование реакций (р,хп), (р,рхп) и (р,2рхн) на изотонах олова при энергии протонов 660 МэВ
2.1.2 Исследование реакций (с!,хп), (фрхп), (р,хп) и (р,рхп) на обогащенных изотопах олова
2.2 Изомерные отношения
2.2.1 Протон-ядерные реакций на изотопах олова при энергии протонов 660 МэВ и исследование изомерных отношений сечений
2.2.2 Изомерное отношение сечений ядер-остатков в реакциях протонов с энергией 8.1 ГэВ на разделенных изотопах олова
2.3 Изотопический эффект и изоскейлинг
2.3.1 Образование легких ядер в реакциях протонов с разделенными изотопами олова
2.3.2 Образование ядер-продуктов со средними значениями масс в реакциях протонов с разделенными изотопами олова
2.3.3 Изотопический эффект выходов фрагментов в реакциях протонов на изотопах олова
2.3.4 Исследование изоскейлинга в реакциях протонов и дейтронов с энергией 3.65 гэв/нуклон на разделенных изотопах олова
2.3.5 Систематизация выходов образования продуктов фотоядерных реакций на разделенных изотопах никеля и меди
2.4 Кинематические характеристики ядер-отдачи
2.4.1 Образование ядер отдачи в реакциях р +118 Эн и 4 +118 Бп при энергий 3.65 ГэВ/А
3 Реакции на радиоактивных ядрах Ат, Np, I
3.1 Ядерные реакции на радиоктивных ядрах
3.1.1 Исследование образования ядер-продуктов из радиоактивных мишеней 1291, 237 /'р и 24 1 Ат под действием протонов с энергией
660 МэВ
Заключение
Литература

Введение
Настоящая диссертация, как это видно из самого названия, посвящена ядерным реакциям на среднетяжелых разделенных изотопах и на тяжелых радиоактивных ядрах.
Реакции с участием легких частиц (протоны, дейтроны) при различных энергиях, сегодня, как и многие десятилетия назад продолжает находится в сфере интересов экспериментальной ядерной физики. В настоящее время интерес к реакциям такого типа обусловлен простым фактом - исследование кинематических характеристик ядер-продуктов, образованных в результате взаимодействия легких частиц с ядрами, и систематизация вероятности образования этих ядер дает информацию как о самой структуре продуктов так и о возможном механизме их образовании.
По современным представлениям взаимодействие высокоэнергетичных заряженных частиц с атомными ядрами описывается двухступенчатой, каскадно-испарительной моделью. В первой, быстрой стадии реакции, налетающая частица взаимодействуя на своем пути с ограниченным числом нуклонов ядра, вылетая из ядра уносит с собой определенное число быстрых частиц. На второй стадии, оставшееся после каскада, возбужденное ядро изотропно испускает нуклоны (гамма кванты) и превращается в ядро-продукт. Эта модель описывает ядерные реакции в широкой области масс мишеней, ядер-продуктов и энергий налетающих частиц. В тоже время, несмотря на многочисленные экспериментальные факты накопленные за многолетнюю историю в физике ядерных реакций, некоторые из важных проблем, такие как механизм адрон и ядро-ядерных взаимодействий при высоких энергиях, поиск новых сверхтяжелых элементов, свойства экзотических ядер и т.д. все еще ожидают своего решения. Одна из них связана с выяснением механизма образования легких ядер-продуктов (механизм фрагментации).
Для описания процесса фрагментации в настоящее время используют обобщенную каскадно-фрагментационно-испарительную модель. Согласно современным представлениям [1, 2] образование легких ядер-продуктов объясняется фазовым переходом "жидкость-газ", который происходит при критической температуре горячей ядерной материи, наступающей при облучении ядра - мишени высокоэнергетичной частицей. В соответствие с идеологией каскадно-фрагментационно-испарительной модели считается, что в начале процесса ядро-мишень представляет собой совокуп-
Рис. 8: Изменение импульса пучка в течение облучения. Одна точка соответствует одному импульсу протяженностью 5 секунд.
правку на флуктуацию пучка можно написать
ЛГв(1 - е~ХаТ1) =Ф И(г)е-А“‘'»(1 - е~Хр1с) (64)
А фактор поправки определяется как :
Я = ЯвУ-е-ъ)
где - полный поток частиц пучка, 1М(і) - поток частиц і-го импульса, іе(і) -время от конца і-го импульса до конца облучения, 1р(і) - время от начала і-го импульса до его конца. Суммирование производится по полному числу импульсов пучка. В данном облучении полное число импульсов было равно 3569 за время облучения. В таблице 5 приведены расчеты фактора поправки для некоторых ядер остатков. Как видно из таблицы, если для ядер типа 59Ре, 56Со, 1138п, 105mAg у которых период полураспада более 900 часов поправочный фактор равен единице и не влияет на сечения образования этих ядер, то для ядер 103Ag, 104mAg, 84тУ у которых период