Исследование свойств возбужденных состояний ядер 75, 77, 79, 81/Br

• Автор: Чирт, Владимир Константинович
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Харьков
• Количество страниц: 149 c. : ил

ГЛАВА I. СТАТИСТИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ДДЕРНЫХ РЕАКЦИЙ И ЕЁ ИСПОЛЬЗОВАНИЕ ДЛЯ ОПИСАНИЯ СЕЧЕНИЙ РЕАКЦИЙ РАДИАЦИОННОГО ЗАХВАТА ПРОТОНОВ
1.1. Основные положения статистической модели.
Средние сечения реакций
1.2. Сечения реакций радиационного захвата
протонов
1.3. Применение статистической модели для
анализа угловых корреляций
1.4. Возможность использования статистической модели при исследовании свойств возбуждённых состояний ядер 75,77,79,81 с по_
мощью реакций 74»7б»78,80 зе (р^)
ГЛАВА 2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ УСТАНОВКИ И МЕТОДИКА ИЗМЕРЕНИЙ
2.1. Ускоритель, камеры, мишени
2.2. Однокристальные гамма-спектрометры
2.3. Спектрометр ^ ^-совпадений
2.4. Измерение спектров жёстких ^-квантов
2.5. Обработка и анализ экспериментальных
данных
ГЛАВА 3. РЕЗУЛЬТАТЫ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫХ ИССЛЕДОВАНИЙ СВОЙСТВ ВОЗБУЖДЁННЫХ СОСТОЯНИЙ ЯДЕР 75,77,79,81 Вг с ПОМОЩЬЮ (р ,р-РЕАКЦИЙ
3.1. Уровни 75Вг
3.2. Уровни 77Вг
3.3. Уровни 7^Вг

3.4. Уровни 8^Вг*
7^ 77 74 ЯТ
3.5. Сечения возбуждения уровней ’ **охВг
в реакциях ^,4,7б,’78,80зе (|э
ГЛАВА 4. ТЕОРЕТИЧЕСКОЕ ОПИСАНИЕ СТРУКТУРЫ ВОЗБУЖДЁННЫХ СОСТОЯНИЙ НЕЧЁТНЫХ ИЗОТОПОВ Вг
4.1. Интерпретация свойств возбуждённых ядер с помощью моделей, характеризующихся единым подходом при описании структуры как сферических так и деформированных ядер
4.2. Описание структуры атомных ядер с нечётным
массовым числом в рамках динамического
коллективного подхода
75 п
4.3. Структура возбуждённых состояний В г

4.4. Структура возбуждённых состояний Вг
74 ЯТ
4.5. Структура возбуждённых состояний '1’>охВг'
4.6. Исчезновение квазиротационных полос в
79’81Вг
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ПРИЛОЖЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

В настоящее время исследование свойств основных и всё более и более высоковозбужденных состояний является одним из основных направлений в изучении структуры ядра [ I]. Актуальность этих исследований в первую очередь связана с необходимостью накопления и систематизации экспериментальных данных о строении ядра. На основе этих данных создается физическая картина, используемая при построении ядерных моделей. В то же время от надежности и полноты данных эксперимента зависит возможность всесторонней проверки выводов различных моделей.
Важное значение для развития теории ядра представляет определение вероятностей электромагнитных переходов, поскольку они исключительно чувствительны к природе состояний, между которыми происходит переход; довольно часто ядерные модели, удовлетворительно описывая энергетический спектр, не могут описать вероятностей У -переходов. К началу наших исследований структуры 75»77>79>81 Вг для них практически отоуствовала информация о времени жизни уровней и коэффициентах смешивания мультиполей. Всего лишь для нескольких низколежащих уровней ,
ПО. ПП ПО ОТ
, ' ’ Вг имелись данные об энергиях, спинах и четностях, к тому же не лишенные противоречий. Так для состояния 397 кэВ С79 Вг ) в работах [2-4] спин был установлен 3/2, в [5,6] - І/2.
К числу основных характеристик ядра относится его форма.
Однако из всех нечётных изотопов брома1только для основных 79 81 о.
состояний ’ Ьг определена деформация. В настоящее время разбиение ядер на сферические или деформированные становится все более расплывчатым, поскольку даже в классических сфери-

ческие тензоры нижних состояний ядер, вклады от процессов различной каскадности, коэффициенты смешивания мультиполей для $ -переходов. Интегрирование в фор.(6) проводилось методом Гаусса. Все расчеты сечений были выполнены на ЭВМ БЭСМ—6.
Расчеты структуры нечетных изотопов В г в рамках динамического коллективного подхода проводились по программе, написанной в ЛШФ [92] для ЭВМ БЭСМ-6. Программа позволяет вычислять энергетические спектры состояний (отдельно положительной и отрицательной четности), приведенные вероятности М1- и Е2- переходов, спектроскопические факторы, магнитные дщпольные и.электрические квадрупольные моменты. В алгоритме программы реализован^ связь квазичастицы с ангармоническим вибратором. Среднее поле ядра описывается потенциалом Саксона-Вудса , с которым рассчитывается одночастичный спектр возбуждения. С полученными волновыми функциями выполняются все матричные элементы. Диагонализация матрицы коллективных состояний проводится по стандартной программе К ГМ (для БЭСМ-6). При решении уравнений сверхтекучести учитываются одночастичные состояния в интервале энергий - 25 *
* +5 МэВ. В расчетах из всех коллективных возбуждении остова учитывается только ираст-полоса, структура которой определяется заданием четырех величин Е(2^ ), Ф2(2+4 ), В(Е2, 0+-*~2^ ) и у