Особенности пространственных характеристик ядерных взаимодействий космических лучей сверхвысоких энергий

• Автор: Манагадзе, Александр Константинович
• Шифр специальности: 01.04.23
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2010
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 243 с. : ил.

ОГЛАВЛЕНИЕ
ВВЕДЕНИЕ
Глава 1. РЕГИСТРАЦИЯ КАСКАДОВ В РЕНТГЕНОЭМУЛЬСИОННЫХ КАМЕРАХ (РЭК)
§ 1.1. Применение эмульсионной методики
§ 1.2. Конструкция камер и экспозиция
§ 1.3. Регистрация каскадов от адронов и гамма-квантов
§ 1.4. Связь между плотностью каскадных электронов и потемнением
пятна на пленке
§ 1.5. Отбор и формирование каскадов
§ 1.6. Определение энергии экспериментальных каскадов
§ 1.7. Расчеты теоретических каскадных кривых
§ 1.8. Учет влияния перекрывания близлежащих каскадов
§ 1.9. Разделение каскадов на гамма-кванты и адроны

Глава 2. ЯВЛЕНИЕ ГАЛО В ГЛУБОКИХ РЭК
2.1. Происхождение гало в РЭК
§ 2.1.1. Что такое гало ?
§ 2.1.2. Расчеты развития ЭФК от высокоэнергичного гамма-кванта в
атмосфере и камере
§ 2.1.3. Роль подпороговых гамма-квантов в образовании гало
§ 2.1.4. Пространственное распределение частиц в высокоэнергичных
воздушных ЭФК и гало
§ 2.1.5 Продольное развитие высокоэнергичных воздушных ЭФК
в свинцовой камере
§ 2.1.6. Образование гало при скейлинговой модели взаимодействия
§ 2.1.7. Возможности образования гало в нескейлинговых моделях
ядерного взаимодействия
§ 2.1.8. Роль адронов в гало
2.2. Анализ гало в глубоких свинцовых РЭК
§ 2.2.1. Процедура обработки гало в эксперименте
§ 2.2.2. Экспериментальные семейства с гало в глубоких свинцовых РЭК
§ 2.2.3. Определение энергии гало в эксперименте
§ 2.2.4. Продольное и пространственное развитие гало в камере
Глава 3. ЯВЛЕНИЕ ВЫСТРОЕННОСТИ В ГАММА-АДРОННЫХ СЕМЕЙСТВАХ
3.1. Многоцентровые гало
' § 3.1.1. Многоиентровые гало и эффект выстроенности
§3.1.2: Задачи анализа при исследовании анизотропии гало
§ 3.113. Анализ многоцентровых гало в модельных расчетах

§ 3.1.4. Анализ многоиентровых гало в семействах, зарегистрированных в глубоких свинцовых камерах
3.2. Выстроенность энергетически выделенных центров в гамма-адронных семействах
§ 3.2.1. Введение понятия энергетически выделенных иентуов
§3.2.2. Критерии отбора выстроенных событий
§ 3.2.3. Выстроенность объектов различного типа в гамлш-адронных
семействах
§ 3.2.4. Достоверность существования эффекта выстооенности и его
зависимость от энергии события
§3.2.5. Выстроенность и другие характеристики семейств
§ 3.2.6. Сравнение данных памирского эксперимента с ускорительными
данными по выстроенности
§3.2.7. Соотношения поперечных импульсов ЭВЦ в семействах
§,3.2.8. Энергетическое распределение ЭВЦ в семействе
§ 3.2.9. Подтверждение эсЬФекта выстроенности другими
экспериментами
3.3. Анализ выстроенности в данных эксперимента RUNJOB

§3.3.1. Регистрация событий в эксперименте R UN JOB
§ 3.3.2. Расчеты по фоновой выстроенности для эксперимента
, RUNJOB
§3.3.3. Анализ экспериментальных данных эксперимента RUNJOB
Глава 4. ПРОСТРАНСТВЕННЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ СЕМЕЙСТВ И ПРОБЛЕМА ПОПЕРЕЧНЫХ ИМПУЛЬСОВ
§ 4.1. Экспериментальный материал

§ 1.9. Разделение каскадов на гамма-кванты и адроны
Пятна потемнения, образованные каскадом в пленке, не всегда позволяли определить природу частицы по форме каскадной кривой, поэтому разделение каскадов на гамма-кванты и адроны проводилось по точке зарождения каскада в камере 1:„ач.. При 1:нач. < <:Кр. каскад считался образованным гамма-квантом, при 1:|ШЧ > 1:кр. — адроном. Выбор границы 1кр. зависел от задачи и варьировался от 4 к.е. [14] до 10 к.е. [35]. Очевидно, что при этом часть каскадов от адронов идентифицировалась, как гамма-кванты, и наоборот.
Вопрос о точности определения проскока для адронов и гамма-квантов исследовался на искусственных каскадах. В [14, 36] было показано, что точность определения проскока составляет величину ~ 1.5-2 к.е. При этом примесь гамма-квантов на глубинах 8-10 к.е. составляет не более 2 %, а примесь каскадов от адронов от 0 до 4 к.е. составляет 20 %, а от 0 до 6 к.е. — 30%. В семействах же этот вклад составляет от 3 % до 7 % [2, 14, 37].