+
Действующая цена700 499 руб.
Товаров:
На сумму:

Электронная библиотека диссертаций

Доставка любой диссертации в формате PDF и WORD за 499 руб. на e-mail - 20 мин. 800 000 наименований диссертаций и авторефератов. Все авторефераты диссертаций - БЕСПЛАТНО

Расширенный поиск

Экспериментальное исследование квантовых интерференционных эффектов в газе возбуждённых атомов и в примесных кристаллах

  • Автор:

    Гущин, Лев Анатольевич

  • Шифр специальности:

    01.04.21

  • Научная степень:

    Кандидатская

  • Год защиты:

    2013

  • Место защиты:

    Нижний Новгород

  • Количество страниц:

    119 с. : ил.

  • Стоимость:

    700 р.

    499 руб.

до окончания действия скидки
00
00
00
00
+
Наш сайт выгодно отличается тем что при покупке, кроме PDF версии Вы в подарок получаете работу преобразованную в WORD - документ и это предоставляет качественно другие возможности при работе с документом
Страницы оглавления работы


Оглавление
Введение
Глава 1. Когерентное пленение населённости и электромагнитно индуцированная прозрачность в газе возбуждённых атомов.
Измерение магнитного поля
1.1. Оценки возможности наблюдения эффектов КПН и ЗИП в плазме и реализации диагностики плазмы и магнитометрии
с его помощью
1.2. Экспериментальная проверка: наблюдение КПН и ЗИП в газе возбуждённых атомов, измерение величины и направления
магнитного поля
Глава 2. Интерференционные эффекты в условиях двойного
радиооптического резонанса
2.1. Радиочастотно индуцированная оптическая прозрачность
2.2. Исследование перераспределения интенсивности каналов рассеяния резонансной флуоресценции в условиях двойного радиооптического резонанса
Глава 3. Электромагнитно индуцированная прозрачность в конденсированных средах на примере кристаллов Рг3+:ГаГ3 и Ш3+:ЬаГ
3.1. Электромагнитно индуцированная прозрачность
в кристалле Рг3+:ЬаГ
3.2. Электромагнитно индуцированная прозрачность
в кристалле Кс13+:ГаГ
Результаты
Список литературы

Введение
Наблюдения эффекта деполяризации резонансной флуоресценции в парах ртути в присутствии внешнего магнитного поля, проведенные Вудом и Эллетом [1] и объясненные Ханле [2] в 1924г., положили начало истории изучения атомных и ядерных интерференционных и когерентных явлений. Этот эффект, названный в честь Ханле, является прямым следствием зеемановской когерентности, создаваемой на верхнем возбужденном уровне когерентно поляризованным светом, и может быть объяснен как результат квантовой интерференции амплитуд рассеяния. Такая квантовая интерференция проявляется в виде изменения поляризации рассеянного резонансного излучения при изменении расщепления зеемановских подуровней возбужденного состояния. Интерференционный эффект исчезает, когда зеемановское расщепление превышает их ширину Г. Эффект Ханле дает очень надежный способ измерения времени жизни возбужденных уровней атомов и молекул. Более общим случаем эффекта Ханле для невырожденных уровней и ненулевых магнитных полей является эффект пересечения уровней. Фактически, эффект Ханле вместе с явлением пересечения уровней длительное время оставались единственными доступными методами бездоплеровской спектроскопии [3].
На сегодняшний день получили развитие такие атомные когерентные и интерференционные явления, как: самоиндуцированная прозрачность [4];
спиновое [5], фотонное [6] и рамановское [7] эхо; квантовые [8] и Рамановские [9] биения; автоионизационные резонансы Фано [10] и т.д.; а также эффекты двойного радиочастотно/микроволново-оптического резонанса: рамановский
гетеродинный метод [11], двойной ядерный резонанс фотонного эха [12], двойной резонанс с оптической накачкой [13], двойной когерентный оптический резонанс [14]. Эти эффекты нашли множество приложений в атомной и молекулярной спектроскопии.
В последнее десятилетие привлекают внимание новые интерференционные явления: когерентное пленение населенности (КПН) и электромагнитно

индуцированная прозрачность (ЭИП). Эти эффекты были открыты экспериментально в конце 1970-х гг. [15] и теоретически объяснены независимо двумя группами исследователей в конце 80-х [16] - начале 90-х [17] годов. Интерес к ним обусловлен их необычными свойствами и потенциальными приложениями. Такие интерференционные явления возникают в многоуровневых атомных и молекулярных системах при взаимодействии с когерентными электромагнитными полями. Простейшая система, в которой они могут наблюдаться — трехуровневая атомная или молекулярная система (Рис. 1), взаимодействующая с двумя лазерными полями. При этом, переходы (как правило, оптические), управляемые лазерными полями дипольно разрешены, в то время как третий переход (обычно зеемановский или сверхтонкий) дипольно запрещен. Когда разность частот двух оптических полей совпадает с расщеплением нижних подуровней, возникает такое суперпозиционное состояние нижних подуровней, из которого атомы не возбуждаются на верхний уровень (несмотря на наличие резонансных полей). Такая интерференция может приводить к существенным изменениям оптического отклика системы. В частности, поглощение пробного поля, настроенного в резонанс с каким-либо переходом, может значительно уменьшаться, при этом оптически плотная среда становится прозрачной для пробного поля. Этот эффект получил название электромагнитно индуцированная прозрачность (ЭИП) [18] в силу того, что прозрачность для пробного поля индуцируется другим электромагнитным полем, которое еще называют контрольным или управляющим. Впервые деструктивная интерференция такого типа была открыта Фано [10], который обнаружил, что скорость ионизации атома демонстрирует резко выраженное подавление, когда ионизация может происходить одновременно путем прямого возбуждения в континуум и путем перехода в автоионизационное состояние, сопровождаемого быстрым безизлучательным переходом в континуум. Как было показано в [19], интерференция такого типа может возникать даже в отсутствие автоионизационного состояния, если какой-либо дополнительный лазер действует из связанного состояния в континуум. В этом случае он перемешивает связанное

Рис. 5. Направление магнитного поля. Волновой вектор пробного лазерного излучения направлен вдоль оси г.
= Ц(-8нт + /со8о;соз/?)(//2,
О,0 = £2,со5а5т/? ,
Ц+ = ОД-зта-/со8асо8/?)/л/2 . Отношение амплитуд КПН резонансов запишется в этом случае как
4 БИТ2/?

При -Ед/у |у получаем
tg2 а + cos2 ß
Q(_ = QI(cosa: + zsma:cos/?)/V2,
Q)0 = Q, sin or sin/?,
Q,+ = Q,(cosor-zsinacosß)/4l,
4 sin2 ß

y ctg2 а + cos2 ß Из (1.28) и (1.32) нетрудно получить выражение для cos2/? и tg2«
и, соответственно,
tg а =
(г,+ 4)
cos2 ß =
16 - г г
16 + rxry + 4гх + 4гу
(1.25)
(1.26)
(1.27)
(1.28)
(1.29)
(1.30)
(1.31)
(1.32)
(1.33)
(1.34)

Рекомендуемые диссертации данного раздела

Время генерации: 0.190, запросов: 967