Зависимость процессов жесткого взаимодействия адронов и лептонов с ядрами от массовых чисел ядер

• Автор: Рыжинский, Михаил Михайлович
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2006
• Место защиты: Санкт-Петербург
• Количество страниц: 93 с. : ил.

Глава 1 Современное состояние исследований жестких взаимодействий адронов и лептоиов с ядрами
1.1 Полуинклюзивное рождение адронов в глубоконеупругом рассеянии заряженных лептоиов на ядрах
1.2 Рождение лептонных пар Дрелла-Яна в адрон-ядерных процессах
1.3 Рождение З/'ф частиц в столкновениях адронов с ядрами
1.4 Выводы
Глава 2 Монте-Карло генератор НАШЭРШС и ядерные эффекты начального состояния при взаимодействиях адронов с ядрами
2.1 Изменение структурных функций внутриядерных нуклонов и энергетические потери кварков в начальном состоянии
2.2 Многократные мягкие перерассеяния кварков
2.3 Энергетические потери налетающих кварков в начальном состоянии
2.4 Выводы
Глава 3 Ядерные эффекты в процессах рождения J/^ф частиц и лептонных пар в адрон-ядерных взаимодействиях
3.1 Кинематические причины подавления выхода J/^ф по сравнению с /+/~ парами

3.2 Л-зависимость рождения 7/0 мезонов при больших значениях

3.3 Л-зависимость рождения лептонных пар Дрелла-Яна при больших значениях хр
3.4 Выводы
Глава 4 Ядсриые эффекты в процессах рождения адронов в глубоконеупругом рассеянии заряженных лептонов на ядрах
4.1 Л-зависимость рождения адронов в глубоконеупругом рассеянии заряженных лептонов на ядрах при больших значениях гд
4.2 Различие в механизмах образования вторичных частиц в мягких и жестких процессах
4.3 Выводы
Заключение

Актуальность темы
Исследование механизма взаимодействия адронов и лептопов с ядрами является одной из важнейших областей физики высоких энергий. Изучая вторичные частицы, рождающиеся в адрон-ядерных (НА) и лептон-ядерных (1А) столкновениях, можно получить информацию об особенностях протекания таких взаимодействий. Извлечь такого рода информацию не просто, так как на характеристики вторичных частиц оказывает влияние множество факторов, имеющих место на промежуточных стадиях протекания ядерной реакции. Крайне сложно, например, извлечь информацию о роли и типе процессов (например, процессов перерассеяния партонов в начальном состоянии, фрагментации кварков в адроны, пространственно-временной эволюции партонов в адроны и т.д.), понимание особенностей которых позволит дать ответ на насущные вопросы, связанные как с механизмом взаимодействия, так и с возможным образованием новых состояний вещества, таких как кварк-глюоиная плазма. Успехи экспериментальных исследований породили большое количество теоретических работ, которые основаны на различных подходах (феноменологические модели, Монте-Карло (МК) моделирование, решеточные методы, теория возмущений квантовой хромодинамики (КХД) и др.) и демонстрируют большой интерес физиков к процессам взаимодействия частиц с ядрами.
Однако современное состояние развития этой области не вполне удовлетворительно, так как для проверки достоверности тех или иных теоретических предсказаний постоянно требуются новые эксперименты. Далеко не все теоретические модели, находят сегодня экспериментальное подтверждение.
Глава З
Ядерные эффекты в процессах рождения ]/гіз частиц и лептонных пар в адрон-ядерных взаимодействиях
3.1 Кинематические причины подавления выхода по сравнению с 1+1~ парами
В данной главе вычислены оценки потерь энергии налетающего адрона в ядре на процессы, приводящие к подавлению выхода 3/ф частиц и лептонных пар в адрон-ядерных столкновениях по сравнению с адрон-нуклонными.
Экспериментальные результаты для рассматриваемых процессов обычно
ПРИВОДЯТСЯ В ЗаВИСИМОСТИ ОТ Переменной Х()'.
Хо = —, (3.1)

где р — продольный импульс рожденной 3/ф частицы (Г)У пары), ро — продольный импульс налетающего адрона (обе величины в с.ц.и. адрон-нуклон). Для адрон-пуклонных взаимодействий при высоких энергиях максимальное значение переменной Хо близко К единице {{хо)тах —> 1)-
Механизм взаимодействия адронов с ядрами несколько сложнее, чем адрон-нуклонных. Например на процесс образования лептонных пар оказывают влияние энергетические потери налетающего кварка в ядерной среде, а также экранирование структурных функций внутриядерных нуклонов [37, 38]. Энергетические потери и экранирование приводят к уменьшению величины хо, и максимальное значение (Хо)тах становится меньше