Квантовое и квазиклассическое описания упругого рассеяния ионов 16О на ядрах 12С и 16О в широком диапазоне энергий

• Автор: Родионова, Екатерина Евгеньевна
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2008
• Место защиты: Санкт-Петербург
• Количество страниц: 66 с. : ил.

Содержание
Введение
Глава 1 Упругое рассеяние тяжелых ионов в квантовом и квази-классическом подходах
1.1 Квантовомеханический метод описания упругого рассеяния тяжелых ионов
1.1.1 Оптическая модель с отталкивающим ко ром
1.1.2 Неоднознчности оптического потенциала
1.1.3 Метод искаженных волн и обменные реакции
1.2. Квазиклассический метод описания упругого рассеяния тяжелых ионов
1.2.1. Ядерная радуга
Глава 2 Анализ данных 1вО+12С и 160+160 в рамках квантового и квазиклассического подходов
2.1 Квантовый подход в описании данных 160+12С и 1бО+160
2.1.1 Упругое рассеяние 1бО+12С в широком диапазоне энергий
2.1.2 Упругое рассеяние 160+160 в широком диапазоне энергий
2.1.3 Эйри минимумы
2.1.4 Объемные интегралы
2.1.5 Прозрачность оптического потенциала
2.1.6 Коэффициент сжатия ядерной материи
2.1.7 Резонансная структура в функции возбуждения упуругого рассеяния 160+160
2.2 Квазиклассический метод описания упругого рассеяния
2.2.1 Функция отклонения и угол ядерной радуги

Выводы к главе
Глава 3 Кластерная структура в упругом рассеянии 160+иС и 160+160
3.1 «-кластеризация ядер
3.2 Плотность распределения «-частиц в ядре
3.3 Обменное взаимодействие при упругом рассеянии систем 1еО+12С и 160+160
Выводы к главе
Заключение
Литература

Введение
Упругое рассеяние является простейшей ядерпой реакцией между ядром-снарядом и ядром-мишенью и наряду с этим является важным источником информации о ядерпых свойствах. Как правило, большинство ядерных реакций характеризуются той или иной степенью поглощения, связанного с убыванием потока частиц в упругом канале. В области тяжелых ионов поглощение является относительно небольшим, и проявляются преломляющие эффекты. Изучение преломляющих эффектов основывается на исследовании ядро-ядерного потенциала, в частности на малых расстояниях взаимодействия, и изучении свойств ядерной материи.
В середине 70-х годов в упругом рассеянии а-частиц было обнаружено явление, получившее название ядерной радуги [1, 2]. В работе [3] проводилась аналогия между ядерной и атмосферной радугами. Для описания ядерной радуги используются такие понятия, как функция отклонения, Эйри минимумы, угол радуги. Это явление предоставило возможность изучения ядро-ядерного взаимодействия на расстояниях меньших, чем считалось возможным ранее. Вычисляя значение угла радуги, можно определить параметры потенциала взаимодействия ядер на стадии перекрытия плотностей сталкивающихся ядер.
Для наблюдения радужных эффектов в угловых распределениях необходимо выполнение двух условий: энергия налетающей частицы должна быть достаточно большой, и необходима достаточная степень прозрачности системы, которая зависит от поглощения. Условие достаточного поглощения ограничивает выбор пар взаимодействующих ядер. Как правило, выбирают магические ядра для сталкивающихся пар: 4 .Не, 10О, 12С, 40 С а, 20&РЬ. Довольно часто используют симметричные пары: 160+160, 12С+12С. Но угловые распределения упругого рассеяния симметричных систем ограничены 90° из-за координатной симметрии. Выбор ядра 16О в качестве одного из взаимодействующих ядер дает возможность получения меньшего поглощения по сравнению с другими несимметричными системами. Угловой диапазон при рассеянии несимметричных систем увеличивается вдвое. В этом случае наиболее перспективным для изучения является система 160+12С [4].
Существует достаточно большое количесто работ, посвященных анализу систем 160+12С и 160+16(3, как в рамках квантового подхода (оптическая

Рис. 10. Положения Эйри минимумов для системы 160+1еО.
Таблица 2 Положение угла радуги в зависимости от энергии
реакция Ела6, МэВ 9ь °

160+12С
200 36
230 27

16о+16о

данных. Порядковые номера, наблюдающихся Эйри миниммов, на рис. 9 и