Свойства коллективных и квазичастичных возбуждений в атомных ядрах при высоких спинах

• Автор: Ситдиков, Айрат Салимович
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2010
• Место защиты: Казань
• Количество страниц: 290 с. : ил.

Содержание
Введение
1 ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЕ И РАДИАЦИОННЫЕ ОСОБЕННОСТИ ЯДЕР ПРИ НАЛИЧИИ ВЫСТРАИВАНИЯ ВНУТРЕННЕГО УГЛОВОГО МОМЕНТА
§1.1 Модель кориолисова смешивания высокоспиновых полос
§1.1.1 Модель
§1.1.2 Радиационные переходы
§1.1.3 Определение ВУМ модельным методом
§1.2 Энергетические и радиационные особенности ядер с N=90 ... 31 §1.2.1 Обсуждение результатов расчетов энергетических особенностей
§1.2.2 Радиационные особенности
§1.3 Энергетические и радиационные особенности ядер с Л ~ 130 . .
§1.3.1 Обсуждение энергетических особенностей изотопов бария
§1.3.2 Особенности радиационных переходов
§1.4 Выводы по I главе
Приложение П1. Симметрии деформации и вращательные спектры .
2 РАСЩЕПЛЕНИЕ ПО ЧЕТНОСТИ В ЯДРАХ С ОКТУПОЛЬ-НЫМИ КОРРЕЛЯЦИЯМИ И ВЫСТРАИВАНИЕМ УГЛОВОГО МОМЕНТА
§2.1 Спектры ядер с октупольной деформацией

§2.1.1 Комбинированная модель для описания ядер с расщеплением по четности и выстраиванием углового момента . 72 §2.1.2 Результаты численных расчетов и их обсуждение .... 75 §2.1.3 Обсуждение результатов для легких изотопов радия ... 82 §2.2 Двухквазичастичная структура высокоспиновых состояний от
рицательной четности
§2.2.1 Ротационная модель высокоспиновых состояний отрицательной четности
§2.2.2 Результаты численных расчетов
§2.2.3 Влияние выстраивания углового момента на радиационные свойства ядра
§2.3 Влияние октупольных корреляций на состояния отрицательной
четности в низкоспиновой области
§2.3.1 Ротационная модель с учетом октупольных корреляций .

§2.3.2 Обсуждение результатов вычислений
§2.4 Выводы по главе
Приложение П2.А. Вибрационные спектры ядер
Приложение П2.В. Одномерная модель октупольных колебаний
3 АНАЛИЗ КОЛЛЕКТИВНЫХ ВОЗБУЖДЕНИЙ В РАМКАХ КВАЗИСАМОСОГЛАСОВАННОГО ПРИБЛИЖЕНИЯ ПХФ+МПВ С СЕПАРАБЕЛЬНЫМИ ОСТАТОЧНЫМИ ВЗА-» ИМОДЕЙСТВИЯМИ
§3.1 Основные положения
§3.1.1 Основные положения МПВ
§3.1.2 Явление бэкбендинга
§3.2 Квази/самосогласованное описание коллективных возбуждений
во вращающихся ядрах
§3.2.1 Формализм ХФБ

§3.2.2 Уравнения ПХФ
§3.2.3 Момент инерции Тоулесса-Валатина
§3.3 Экспериментальные данные
§3.3.1 Сравнение результатов расчетов с экспериментом
§3.4 Выводы по главе III
Приложение ПЗ.А. Симметрии одночастичных операторов
Приложение ПЗ.В. Мультиполь-мультипольное разложение
Приложение ПЗ.С. Момент инерции и выстраивание в рамках МПВ .
4 МИКРОСКОПИЧЕСКИЙ ПОДХОД К ОПИСАНИЮ ВЫСОКОСПИНОВЫХ ЭКЗОТИЧЕСКИХ МОД
§4.1 Неаксиальные октупольные корреляции в быстровращающихся
ядрах с Л ~
§4.1.1 Модель
<• §4.1.2 Вероятности электромагнитных переходов
§4.1.3 Метод силовых функций
§4.2 Экспериментальные данные
§4.2.1 Сравнение теоретических расчетов с экспериментальными данными
§4.3 Нейтрон-протонные корреляции в ядрах
§4.3.1 Модель
§4.3.2 Ядра с Л ~
§4.3.3 Ядра с Л ~
§4.4 Выводы по главе IV
Приложение П4.А. Остаточные взаимодействия в связанном сферическом базисе
Приложение П4.В. Сепарабельные двухчастичные мультиполь-
мультипольные взаимодействия
Приложение П4.С. Вычисление радиального интеграла

антивыстроенной al полосы с отрицательными значениями головной энергии Еоап < 0 и выстроенного момента joan < 0. Но вообще, включение антивы-строенных полос в базис состояний, приводит к появлению лишних решений, которые оказываются ниже yrast линии. Для устранения их предлагается комбинировать эти полосы с s полосой, вводя кориолисово взаимодействие между ними jas. Такая комбинированная полоса имеет в рассматриваемой модели энергию
с Е3 = Ео3 — шТ(аЗ0в и Еа — Еоа — игойоа- Тогда выбирая лишь одно решение, включаем их в число базисных состояний, с помощью которых возможно описать состояния положительной четности до самых высших наблюдаемых спинов, решая задачу кориолисова смешивания ротационных полос.
Но специфичность данного ядра проявляется при описании спектра основной дг полосы после ее пересечения с .51 полосой: из-за магического характера его протонной подоболочки, дг полоса, вместо того, чтобы приобрести после пересечения полос природу й2 полосы, проявляет характеристики а2 полосы. Поэтому мы вынуждены ее комбинировать непосредственно с дг полосой и рассматривать как ее продолжение, проявляющееся после пересечения с 51 полосой. Для описания бэкбендинга можно успешно воспользоваться идеей пересечения полос, которая на е(снго4)— диаграмме означает, что график при так называемой частоте пересечения благодаря взаимодействию полос, приобретает наклон, а по величине матричного элемента взаимодействия можно судить о форме бэкбендинга, т.е. малое значение которого говорит о резком проявлении бэкбендинга. В данном ядре пересечение ^г-полосы с выстроенной бПиолосой происходит при частоте шс — 0.34 МэВ, а м.э. взаимодействия ^дГ5 оказался равным 0.12, который говорит о том, что в данном ядре бэкбендииг проявляется довольно хорошо.