Множественные фотонуклонные реакции в средних и тяжелых ядрах при энергиях ниже порога рождения мезонов

• Автор: Орлин, Вадим Николаевич
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2012
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 194 с. : ил.

Оглавление
Введение
1. Изовекторный гигантский диполъный резонанс
1.1. Полумикроскопическое описание ИВГДР без учета
сохранения изоспина
1.2. Учет изоспинового расщепления ИВГДР
1.3. Глобальные характеристики ИВГДР
1.3.1. Интегральное сечение ИВГДР
1.3.2. Энергия ИВГДР
1.3.3. Ширина ИВГДР
1.4. Выбор параметров полумикроскопической модели
2. Другие изовекторные резонансы, влияющие на
фоторасщепление ядра
2.1. Изовекторный гигантский квадрупольный резонанс
2.2. Обертон гигантского дипольного резонанса
2.3. Ширины ИВГКР и ИВГДР
2.4. Влияние деформации на изовекторные электрические
колебания
3. Оценка квадрупольной деформации атомных ядер
с помощью глобального оптического потенциала
3.1. Сфероидальный глобальный потенциал
•3.1.1. Ядерный потенциап
3.1.2. Спин-орбитальный потенциал
3.1.3. Кулоновский потенциал
3.2. Применение к расчету квадрупольной деформации
атомных ядер
3.2.1. Вычисление одночастичных состояний для сфероидального глобального потенциала
3.2.2. Оценка равновесной деформации ядра
3.3. Оценка деформации ядер по измеренным статическим
квадрупольным моментам
3.4. Результаты расчетов
Комбинированная модель фотонуклонных реакций
4.1. Сечение фотопоглощения
4.1.1. Сечения, отвечающие отдельным резонансам
4.1.2. Квазидейтронное фотопоглощение
4.2. Предравновесный распад составной системы
4.2.1. Ферми-газовые плотности экситонных состояний
4.2.2. Детали экситонной модели
4.3. Испарительная модель
4.3.1. Плотность ядерных уровней
4.4. Полные фотонуклонные сечения
4.5. Проинтегрированные по углам фотонуклонные
спектры
4.6. Учет изоепиновых эффектов
4.7. Учет коллективных свойств входных дипольных

состояний
4.8. Учет влияния фотонного канала распада
5. Применение к описанию фотонуклонных реакций
на средних и тяжелых ядрах
5.1. Сечения фотопоглощения
5.2. Сечения фотонуклонных реакций
5.3. Влияние величины нейтронного избытка на свойства
фотонуклонных реакций в изотопах олова
5.4. Сравнение вычисленных и экспериментальных фотонуклонных спектров
Литература

описывающие состояния с Т = То, Тх = То и Т = То + 1, Т2 = То, соответственно.
Будем считать, что состояния |Фмо(ТоТ))) и |Фмо(То + 1То)) характеризуют Т< - и Т>-пики, на которые расщепляется фоторезонанс |Фмо) [109]. Из (1.19) следует, что вероятности возбуждения этих состояний определяются величинами дм(То)|2 и дм(То + 1)|2, связанными друг с другом соотношением
Используя обычную технику поворотов в изоспиновом пространстве с помощью взаимно сопряженных операторов Т± — Тх ± гТу, меняющих 2-проекцию изоспина состояния на ±1, найдем
Г+|Фмо) — а/2(То + 1)дм{То + 1)|Фмо(2о + 12о + 1)). (1-21)
Вычислим входящие в (1.22) коммутаторы, используя разложения (1.8), (1.5) и соотношения
трон. Тогда, пренебрегая корреляциями в основном состоянии, получим следующую оценку вероятности возбуждения Ту -компоненты
|#м(ТЬ)|2 + дм(То + 1)|2 = 1.
(1.20)
Откуда следует, что
дм(То + 1)|2 - 2(^+ Т)(Т0Т0[сМ0, Г_][Т+, с+ 0]|Т0Т0). (1.22)
(1.23)
[Т+,смо = -fм10^2'{a2t2rY^м{r)Р)

где операторы а^падр, аар описывают превращение протона в ней