Кластерные степени свободы в тяжелых ядрах

• Автор: Адамян, Гурген Григорьевич
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2013
• Место защиты: Дубна
• Количество страниц: 279 с. : ил.

Оглавление
Введение
1 Описание реакций квазиделения в рамках кластерного подхода
1.1 Механизм реакций квазиделения и наблюдаемые характеристики продуктов квазиделения
1.2 Получение неизвестных изотопов сверхтяжелых ядер в реакциях асимметричного квазиделения
1.3 Продукты асимметричного квазиделения в
реакциях холодного слияния
1.4 Получение нейтронно-обогащенных изотопов Ъп и Ие в реакциях квазиделения
1.5 Предсказание выходов новых нейтронно-обогащенных изотопов ядер с 2=
80 в реакции квазиделения 48Са+238и
2 Эмиссия тяжелых кластеров в ядерных реакциях при низких энергиях
2.1 Механизм эмиссии сложных фрагментов
2.2 Образование испарительных остатков в каналах эмиссии сложных фрагментов
3 Получение нейтронно-обогащенных ядер в реакциях многонуклонных передач
3.1 К нейтронной границе стабильности через реакции со стабильными пучками
при низких энергиях
3.2 Получение иейтронно-обогащеииых изотопов в реакциях с радиоактивными пучками при низких энергиях
3.3 Возможность получения нейтронно-обогащенных изотопов в реакциях многонуклонных передач при промежуточных энергиях
4 Альфа-распад и кластерная радиоактивность
5 Кластерная природа сильнодеформированных состояний ядер

5.1 Внезапная остановка распада ираст супердеформированных полос в массовой области А и
5.2 Заселение гипердеформированных состояний в реакциях с тяжелыми ионами и их возможная идентификация
6 Структура и моды распада сверхтяжелых ядер
6.1 Стабильность сверхтяжелых ядер, образованных в реакциях полного слияния на основе актинидных мишеней: доказательство существования магического протонного числа с Z >
6.2 Высокоспиновые изомерные состояния сверхтяжелых ядер: спектры, распады и заселение
6.3 Одноквазичастичные состояния в нечетных по Z тяжелых ядрах
7 Квантовые диссипативные кластерные системы
7.1 Обобщение формул Крамерса для открытых квантовых систем
7.2 Эффект транспортных коэффициентов на зависимость от времени приведенной матрицы плотности. Туннелирование с диссипацией в открытых квантовых системах
7.3 Процессы захвата и слияния тяжелых ядер
Заключение
Список литературы

Введение
Реакции квазиделения
Недавние эксперименты существенно расширили наши знания о процессе квазиделения в реакциях холодного и горячего слияния, приводящих к образованию сверхтяжелых ядер [1,2]. Было обнаружено сильное влияние оболочечных эффектов на массовое, зарядовое и энергетическое распределения продуктов квазидсления. Характерным экспериментальным индикатором квазиделения является сильное перераспределение массы и заряда между взаимодействующими ядрами [1-7]. Экспериментальные характеристики данного процесса, такие как широкое массовое распределение и сильная угловая анизотропия продуктов реакции, несовместимы с характеристиками процесса деления составного ядра. Отсюда следует, что квазиделение происходит без стадии формирования составного ядра. Квазиделение концептуально устраняет разрыв [8] между реакциями глубоконеупругих передач, когда партнеры реакции входят в тесный контакт и обмениваются многими нуклонами при почти неизменных их средних массах и зарядах [9-14], и реакциями полного слияния, когда из двух сталкивающихся ядер формируется составное ядро.
В работах [15—28] показано, что процессы квазиделения и полного слияния могут быть рассмотрены в рамках единого подхода, описывающей эволюцию двойной ядерной системы (ДЯС) по релевантным коллективным координатам. Например, распад ДЯС в ходе эволюции по координатам массовой и зарядовой асимметрий дает адекватное описание зарядовой, массовой и кинетической энергии распределений продуктов квазиделения. Таким образом, процесс квазиделения в реакциях с тяжелыми ионами дает детальную информацию о динамике ДЯС.
Понятие ДЯС возникло в связи с исследованием реакций глубоконеупругих столкновений тяжелых ионов. ДЯС образуется во входном канале реакции на стадии захвата налетающего ядра ядром-мишенью после диссипации кинетической энергии столкновения. В ДЯС, образованных в реакциях, происходит постоянное перераспределение нуклонов, энергии возбуждения и углового момента между фрагментами. Этот процесс определяет формирование финальных выходов фрагментов и их энергетических и угловых распределений. В модели слияния (17, 23, 25, 26], предложенной на основе концепции ДЯС,

(МеУ2) у (Ар) и (МеУ)
Рис. 1.3: Расчетная зависимость потенциальной энергии ДЯС как функции массового числа легкого фрагмента для реакции 48Са+238и при 7 = 0. Параметры деформации ядер ДЯС взяты из [251]. Потенциальная энергия минимизирована относительно N^ - отношения, Ар = Z + N.
70 80 90 100 110 120 130

Рис. 1.4: То же, что и на рис. 1.2, но для реакции горячего слияния 48Са+248Ст—1296116 при энергии столкновения, соответствующей энергии возбуждения составного ядра 37 МэВ. Результаты, вычисленные при 7 = 0 и 70, представлены сплошными и пунктирными кривыми соответственно.